ўзгарувчан ток магнит занжирлари

DOCX 244,7 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1540960459_72714.docx b a ¢ ¢ dt di l dt di di d dt d u = × y = y = ( ) ( ) ) ( t wsb t ф w t = = y ( ) ( ) w l t h t i / = в в i ( ) var / = = y = i l di d l ( ) dt di i l dt di di d dt d u = × y = y = ú û ù ê ë é г т к b p r ) ( t i ( ) ( ) udt ws s t ф t b ò = = 1 ( ) t ws u t b m w w cos - = ws u b m m w = ( ) ( ) w l t h t i / = e u & & …

инг ўзгариш қонунияти тўлиғи билан ғалтак чўлғамларидаги кучланишга боғлиқ бўлиб, магнит занжирининг параметрларига боғлиқ эмас. индуктив элементдаги кучланиш ва токни тўғридан – тўғри ўзаро боғловчи қуйидаги ифода маълум . (6.3) магнит ўтказгичида магнит оқимининг қиймати ф га тенг бўлган чўлғамда (6.3) ифода чизиқли бўлмайди. 6.1-расмда ифодаланган занжир учун қуйидаги тенгламани ёзиш мумкин. , (6.4) , (6.5) бу ерда s – магнит ўтказгичнинг кўндаланг кесими; l - магнит чизиғининг узунлиги. бу тенгламаларга мувофиқ оқим илашиши магнит индукцияси в га, ток эса магнит майдон кучланганлиги н га пропорционал. 6.2 – расм. b(t) ва h(t) ўзгарувчан катталиклар ўзаро магнитланиш тавсифи билан боғланган. кучланиш u(t) нинг даврий ўзгаришида, оқим ф(t) ва магнит индукцияси b(t)=ф/s циклик ўзгариш остида бўлади. у ҳолатда в ва н орасидаги боғланиш динамик магнитланиш сиртмоғи билан ифодаланади (6.2-расм). в(н) боғланиш чизиқлимас боғланиш бўлиб, () ҳам чизиқлимас бўлади. d/di ҳосила узлуксиз равишда шу эгри чизиқда ўзгаради, демак . магнит ўтказгич ғалтагининг индуктивлиги …

моғи эса, чегаравий гистерезис сирт-моғи дейилади. унинг ёрдамида ферромагнит материалнинг асосий параметрларини аниқлаш мумкин. масалан қолдиқ (br) ва максимал (bm) магнит индукцияси туйиниш магнит индукцияси bs, коэрцитив куч – нс. магнитланиш жараёнида маҳлум исрофлар юзага келади. материалнинг масса бирлигига тўғри келувчи битта гистерезис сирт-моғи циклида исроф бўлган солиштирма қувват шу сиртмоқнинг юзасига пропорционал бўлади. бундан ташқари уюрма токлар таҳсирида исроф бўлган қувват ру, солиштирма электр қаршилигига тескари пропорционал, магнит индукцияси квадратига ва магнитланиш частотасига тўғри пропорционал. бу қувватлар исрофи, умумий ҳолда магнитланиш исрофи дейилади: рм=рг+ру (6.7) магнит ўтказгичли ғалтакнинг вольт – ампер тавсифи 6.3 – расм. юқорида кўрилган идеаллаштирилган магнит системалари тушунчасини бироз кенгайтирилган ҳолда, магнитланиш сирт-моғини идеаллаштирилган магнитланиш эгри чизиғи вt(нt) билан алмаштирамиз (6.3-расм). бу билан магнит ўтказгич чул-ғамларидан ўтаётган ток нинг шаклига, гистерезис ҳодисаси ва уюрма токларнинг таҳсири инобатга олинмайди. кучланиш u=umsint бўлганда магнит ўтказгичидаги магнит индукцияси ҳам гармоник қонунияти билан ўзгаради: . (6.8) 6.4 – расм. - …

уктив қаршилигидаги кучланиш сифатида ифодалаймиз, эканлигини ҳисобга олган ҳолда , (6.9) бундан эквивалент синусоидал ток ҳолати учун эквивалент индуктив қаршиликнинг қиймати х=u/i . (6.10) 6.7 – расм. 6.8 – расм. 6.7-расмда i(u) ва х(u) тавсифлар берилган. бундан кўриниб турибдики, кучланиш ортиши, қаршилик х нинг бир текис камайиб боришига сабаб бўлар экан, демак, магнит ўтказгичли чўлғам чизиқлимас элемент экан. (6.5) муносабатни, таҳсир этувчи қийматлар орқали ифодаласак: . (6.11) ферромагнит материаллар текширилганда u ва i ўлчаб олиниб, (6.8) ва (6.11) муносабатлар ёрдамида bm (h) боғланишни ҳосил қилиш мумкин. бу муносабат магнит тавсифи деб аталади. бу тавсиф маълумотномаларда берилади. агар магнит ўтказгичда оралиқдаги тирқиш мавжуд бўлса, тирқишнинг узунлиги қанча катта бўлса, магнит қаршилиги rt ва чўлғамдаги ток шунча катта бўлади. . тирқиши бор бўлган магнит ўтказгичли чўлғамдаги ток . (6.12) чўлғамдаги ток магнит тирқиши қаршилигига тўғри пропорционал (6.10) муносабатга асосан . (6.13) (6.13) ифода шуни кўрсатадики, чўлғамнинг индуктив қаршилиги, тирқишнинг магнит қаршилигига тескари …

катталиклардан фойланган ҳолда ҳолат тенгламаларини тузиш имкониятни беради. (6.14) тенглама комплекс кўринишда қуйидагича ёзилади: (6.15) 6.9 – расм. эюк еs ни хs даги кучланиш тушуви билан алмаштирамиз . у ҳолда . (6.16) бу тенгламага 6.9-расмда берилган схема тўғри келади. бу схемада 6.1-расмда берилган идеаллаштирилган ғалтак схемаси резистив қаршилик rчул ва индуктив элемент хs билан тўлғазилган. эюк ни индуктив қаршиликдаги кучланиш билан алмаштирсак: унда: . (6.17) бу муносабатга 6.10-расм, а даги алмашлаш схемаси мос келади. 6.10 – расм. 6.11 – расм. реал магнит ўтказгичда магнит исрофлари мавжуд, электромагнит ҳодисаларни тўлиқ ифодалаш учун схемани 6.10-расм, б кўринишида ифодалаймиз, (6.17) муносабатни тўлғазиб қуйидаги тенгламалар системасини ҳосил қиламиз (6.18) 6.11-расм (6.18) муносабатни ифодалайди. ўзгарувчан ток стабилизатори 6.12 – расм. 6.13 – расм. 6.12-расмда саноат частотасида ишловчи оддий кучланиш стабилизатори берилган. бу стабилизатор ёрдамида тармоқ кучланишини тебранишини 5-10 баробар сусайтириш мумкин. стабилизаторда дроссел др2 нинг волpт–ампер тавсифининг тўйиниш участкасидан фойдаланилади. бу участкада токнинг ўзгариши кучланишнинг …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"ўзгарувчан ток магнит занжирлари" haqida

1540960459_72714.docx b a ¢ ¢ dt di l dt di di d dt d u = × y = y = ( ) ( ) ) ( t wsb t ф w t = = y ( ) ( ) w l t h t i / = в в i ( ) var / = = y = i l di d l ( ) dt di i l dt di di d dt d u = × y = y = ú û ù ê ë é г т к b p r ) ( t i ( ) ( ) udt ws s t ф t b ò = = 1 ( ) t ws u t …

DOCX format, 244,7 KB. "ўзгарувчан ток магнит занжирлари"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: ўзгарувчан ток магнит занжирлари DOCX Bepul yuklash Telegram