соленоид ўқидаги магнит майдон кучланганлигини баллистик гальванометр ёрдамида ўлчаш

DOC 164,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403869712_48116.doc l n n = dx n r j r k dh a × × × × × × = 3 1 2 p ò ò ò × × × × × × = × × × × × = = 3 1 3 1 2 2 r dx n j r k ndx r j r k dh h a a p p a ctg r x = a a 2 sin d r dx × - = a sin r r = ( ) ( ) 1 2 1 1 2 2 2 1 a a p a a p a a cos cos n j k d sin r j k h a - × × × × × = - × × × × × = ò c k 1 1 = см урам n - c jn p 4 p 4 1 1 = k …

и соленоиднинг ўрамидан а нуқтада ҳосил бўлган магнит майдон кучланганлиги (11.3) формулага биноан: (1) соленоиднинг бутун ( l ) узунлигидан а нуқтада ҳосил бўлган магнит майдон кучланганлиги (2) интеграл остида ўзгарувчилар dx ва r ларни бурчак (-лар ёрдамида ифодаласак, 2-шаклдан: ; ; (3) (3)-формула j ток ўтаётган соленоид ўқининг исталган нуқтасидаги магнит майдон кучланганлигини ҳисоблаш учун олингандир.бу формулани в,с,д,е нуқталар учун ҳам ёзилади ва ҳисобланади.у чекли соленоиднинг учун унинг ўқидаги магнит майдон кучланганлиги ҳисоблаш учун ишлатилади. агарда соленоид чексиз узун бўлса, (l>>r) унинг ўқини ўртасидаги (масалан, с нуқта) нуқтанинг магнит майлон кучланганлигини формуласи қуйидагича ифодаланади: h қ k1(4(jn (31) бу формулани сгс ва си системаларида ёзамиз. (а) сгс системасида , , j -сгс ток бирлиги, [h]-эрстед h= (2ii) б) си системасида , , j-ампер, [h]-a / м чексиз соленоиднинг ўқидаги магнит майдон кучланганлиги қуйидагича ифодаланади. н = j(n (2iii) бизга маълумки 1 эрстед = бўлади. (3)-формулани сгс системасида ёзсак (4) …

ёрдамида магнит майдонини ўлчаш методикаси. баллистик гальванометр магнитоэлектрик системасида ишлайди ва одатда заряд миқдорини ўлчаш учун ишлатилади. гальванометр рамкасидан ўтаётган заряднинг ўтиш вақти, рамканинг хусусий тебраниш давридан кичик бўлиши керак. доимий магнит ва бу доимий магнит майдонига киритиладиган тўртбурчак шаклида ўралган кўп сондаги нозик симлардан иборат рамка бўлиб, ундан ток ўтганда ҳосил бўлган магнит майдони ташқи доимий магнит майдон билан ўзаро таъсирлашади. натижада рамка ўз ўқи атрофида буралади. шунинг учун гальванометрнинг шкаласини кўрсатиши деганда рамканинг буралиши тушинилади. баллистик гальванометр ёрдамида ташқи магнит майдонини ўлчаш учун гальванометрга ташқи ғалтак (ўлчаш ғалтаги ) ни улаймиз ва уни ўлчанмоқчи бўлган магнит майдонга киритамиз. /алтак текислигини майдонга тик жойлаштириб, уни ўз ўқи атрофида айлантирилади, ёки ғалтакни ташқи ўлчанмоқчи майдонга тик жойлаштириб, ташқи майдонни ҳосил қилаётган токнинг йўналиши қўш калит ёрдамида бир томонга ёки иккинчи томонга ўзгартирилади (яъни токни коммутациялаймиз). агар t вақтда магнит майдон индукцияси в1 ва t2 вақтда b2 бўлса, магнит майдон индукция …

агидаги ўрамлар сони ва ўша ўрамнинг кўндаланг кесими. r- гальванометр рамкасининг ва ғалткаларнинг омик қаршилиги. (2 – нормал ғалтакдан ток ўтиши натижасида гальванометр рамкасининг буралиши (бўлимларда). (7)- ифодадан баллистик гальванометрнинг доимийси учун қуйидагини оламиз: (9) (9) ифодадан кўринадики, баллистик гальванометрнинг доимийсини аниқлаб олсак ва гальванометр кўрсатишини ((3) олиб, ташқи магнит майдоннинг кучланганлигини ҳисоблашимиз мумкин бўлади. hx(i)=c1(3(j) (10) гальванометр доимийси с1 ни кичик квадратлар усули билан эҳм да ҳисоблаш мумкин. соленоиднинг ўқидаги магнит майдони кучланганлигини баллистик гальванометр ёрдамида ўлчаш ушбу лаборатория ишида қўлланилади. бу хусусий хол учун хисоблашнинг ишчи дастури l672 –иловада келтирилган. тажрибада чекли соленоид ўқидаги магнит майдон кучланганлигини баллистик гальвонометр ёрдамида ўлчашнинг электр схемаси 4-шаклда берилган. шаклдаги i, ii, iii ғàëòàêëàð áèòòà ûқäà æîéëàøãàí âà áèð-áèðëàðèãà êèéäèðèëãàí. i-ўлчаш ғалтаги бўлиб, унга фақат гальванометр уланган. бу ғалтакни соленоид ўқи бўйича исталган нуқтага силжитиш мумкин ва унинг ҳолатини линейка ёрадамида аниқланади. ii-нормал ғалтак-бу чексиз узун соленоид (l>>r) r к u0 4-шакл. …

утациялаш) учун ишлатилади. натижада ҳосил бўлган магнит майдон индукция оқимини 2ф га ўзгартиради. ишдан мақсад чекли соленоид ўқининг турли нуқталаридаги майдон кучланганлигини баллистик усул билан ўлчашдан иборатдир. баллистик гальванометр ўлчаш ғалтагига уланган, бўлиб, у ғалтак ўлчаниши керак бўлган ғалтакнинг магнит майдонига киритилади. ўлчаш қалтагининг ўлчамлари жуда кичик бўлиши керак. қурилма доимийсини аниқлаш учун ўлчаш ғалтагини чексиз узун ҳисобланган нормал ғалтак деб аталувчи ғалтак ўқининг ўртасига жойлаштирилиб, нормал ғалтакдаги ток йўналишини қуш калит (к2) ёрадмида ўзгартирамиз. токни коммутация қилганда нормал ғалтак ичидаги токдан ҳосил бўлган магнит индукция оқими 2ф га ўзгаради ва бу оқим ўзгариши ўлчаш ғалтаги ўрамлари учларида индукцион э.ю.к.ни вужудга келтиради. бу усулда қурилманинг доимийси «с» аниқланади. бу доимий аниқлангандан кейин ток манбаига текширилиши керак бўлган соленоид уланади. соленоиддаги токни реостат сургичи ёрдамида танлаб олиб, ўлчаш ғалтагини соленоид ичидаги исталган нуқталар учун, соленоид токини ҳар бир нуқтада коммутация қилиб, олинган натижаларни 2-жадвалга киритамиз. 2-жадвалда киритилган тажриба натижаларига асосан: (10)-формула …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "соленоид ўқидаги магнит майдон кучланганлигини баллистик гальванометр ёрдамида ўлчаш"

1403869712_48116.doc l n n = dx n r j r k dh a × × × × × × = 3 1 2 p ò ò ò × × × × × × = × × × × × = = 3 1 3 1 2 2 r dx n j r k ndx r j r k dh h a a p p a ctg r x = a a 2 sin d r dx × - = a sin r r = ( ) ( ) 1 2 1 1 2 2 2 1 a a p a a p a a cos cos n j k d sin r j k h a - × × × …

Формат DOC, 164,0 КБ. Чтобы скачать "соленоид ўқидаги магнит майдон кучланганлигини баллистик гальванометр ёрдамида ўлчаш", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: соленоид ўқидаги магнит майдон … DOC Бесплатная загрузка Telegram