модданинг магнит майдон учун тўла ток қонуни

DOCX 139,3 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1541867284_72908.docx rh d h l p 2 ) ( = ò l r h ni r b ni = = 2 2 2 0 p mm p , ò + = l микро макро i i d b ) ( 0 m l r r m p r m p r d l r l r r d j j r ò = l микро d j i l r r ò ò + = l микро l d j i d b l r r l r r 0 m микро l i d j b ò = ÷ ÷ ø ö ç ç è æ - l r r r 0 m j b h r r r - = 0 m макро l i d h = ò ) ( l r r 0 m c b j r r ¢ = 0 ) 1 ( m …

дада эса – макротоклар ва микротоклар. демак, моддадаги майдон учун (24.26) бундаги iмакро ва iмикро – мос ҳолда, l контур қамраб олган маро- ва микротокларнинг алгебраик йиғиндилари, яъни l контурга тортилган сирт орқали натижавий макро- ва микротоклар. магнит моменти молекула iмол= рm/sмол – молекуляр токнинг берк «ўрамга» эквивалент, бундаги sмол – «ўрам» юзаси, деган фаразга асосланиб iмак нинг қийматини ҳисоблаш мумкин. парамагнит муҳит бўланда - молекуланинг хусусия магнит моменти, диамагнит муҳит бўлганда эса – киритилган (индукцияланган) магнит моменти . iмикро га фақат, ипгна ўтказилган мартонлардек, l контурга «илинган», «ўрам»ларнинг молекуляр токларигина ҳисса қўшади. ъақиқатда ҳам бу шартни қаноатлантирмайдиган молекуляр токлар ёки l контурга тортилган ва 24.9-расмда бўяб қўйилган сиртни умулаш кесмайди (а ўрам) ёки уни ўзаро қарма-қарши йўналишларда икки марта кесади (в ўрам). 24.8-расм. 24.9-расм. iмакро ни топиш учун диамагнит муҳитдаги магнит майдонни кўриб чиқамиз. ташқи магнит майдонида бу модданинг молекулалари, векторга қарама-қарши томонга жуда аниқ тартибда йўналган, (индукцияланган) киритилган …

амраб олган микро токларнинг йиғиндиси шу контур бўйича магнитланганлик векторининг циркуляуиясига тенг. (24.26) тенгламанинг ҳар икки томонини 0 га бўлиб, унга iмикро нинг (24.27) кўринишдаги ифодасини қўямиз: мураккаб бўлмаган алмаштиришлардан сўнг қуйидагини оламиз: (24.28) (24.29) вектор магнит майдон кучланганлиги деб аталади. шунинг учун (24.28) ни (24.30) кўринишида қайта ёзиш мумкин. бу тенглама, вакуумдаги магнит майдон учун олинган (23.31) муносабатнинг, моддадаги магнит майдон учун умумлашганидир. у мухитдаги магнит майдон учун тўла ток қонунини ифодалайди: магнит майдон кучланганлиги векторининг ихтиёрий берк контур бўйича циркуляцияси шу контурга тортилган сирт орқали натижавий макротокка тенг. изотроп муҳит бўлганда магнит индукцияси ва магнитланганлик векторлари орасидаги боғланиш қуйидаги кўринишга эга [(24.13) ва (24.18) ларга қаранг]: шунинг учун (24.29) дан изотроп муҳитда майдоннинг кучланганлиги ва магнит индукцияси муносабат билан боғланганлиги келиб чиқади ёки (24.14) асосида (24.31) бундаги =1+ - муҳитнинг нисбий магнит сингдирувчанлиги, - муҳитнинг магнит қабул қилувчанлиги. диамагнит моддалар учун 0 ва >1. бу моддаларнинг нисбий магнит …

магнит индукцияси муносабат билан боғланганлиги келиб чиқади ёки (24.14) асосида (24.31) бундаги = 1 + - муҳитнинг нисбий магнит сингдирувчанлиги, - муҳитнинг магнит қабул қилувчанлиги. диамагнит моддалар учун 0 ва >1. бу моддаларнинг нисбий магнит сингдирувчанлиги улар турган магнит майдоннинг кучланганлигига боғлиқ эмас. учун олдин келтирилган маълумотлардан пара- ва диамагнит моддаларнинг си бирдан озгина фарқ қилиши келиб чиқади (1). бу, шундай моддаларда ички магнит майдон, модда магнитланишини келтириб чиқарадиган ташқи майдонлардан анча кучсизлиги билан боғлиқ. (24.29), (24.31) ва (24.32) лардан магнетик қутбланганлигининг магнит майдон кучланганлигига тўғри пропорционаллиги кўриниб турибди: (24.31) ферромагнетиклар унча юқори бўлмаган температураларда, ташқи таъсирлар - магит майдони, деформация, ҳарорат ўзгариши, таъсирида кучли ўзгарадиган, ўз-ўзидан (спонтан) миагнитланиганликка эга бўлган қаттиқ моддаларни ферромагнетиклар деб аталади. ферромагнетиклар кучсиз диа - ва парамагнетиклардан фарқли ўлароқ, кучли магнит муҳитдир: уларда ични магнит майдони ташқи майдондан юзлаб ва минглаб шарти ортиқ бўлади. бундай хоссаларга, ўтиш металлари (темир, кобалpт, никелp), айрим ишқорий ер элементлари …

а ўзгартириш мумкин бўлган. к коммутатор воситасида токнинг йўналиши ўзгартирилган. 24.11-расм. 24.12-расм. n1 чўлғамдаги токнинг йўналиши қарама-қаршисига ўзгартирилганда n2 чўлғам занжирда қисқа муддатли ток пайдо бўлган ва баллистик галpванометр орқали, 25.1 да кўрсатилганидек, тескари ишора билан олинган, иккиламчи чўлғам оқим илаштиришининг ўзгаришини галpванометр занжирининг r электр қаршилигига нисбатига тенг, q электр заряди ўтган: q = 2n2фm/r агар ўзак ингичка, унинг кўндаланг кесими эса s га тенг бўлса, у ҳолда ўакдаги магнит майдон индукцияси b = фm/s = qr/(2n2s) ўзакдаги магнит майдон кучланганлиги (24.30) формула билан ҳисобланади: н = n1i1/ўрт, бундаги ўрт - ўзак ўрта чизиғининг узунлиги. ва ларни билагн ҳолда магнитланганлик ни топиш мумкин. ферромагнетиклар хоссаларини экспериментал ўрганиш натижалари 24.12-24.14-расмларда келтирилган. 24.12-расмда магнитланганликнинг магнит майдон кучланганлигига боғланиши кўрсатилган. нs нинг бироз қийматидан бошлаб магнитланганлик қекторининг модули ўзгармай қолади ва js га тенг. бу ҳодисани магнит тўйиниш деб аталади. в нинг н га боғланиш графиги j=f(h) графикдан: тўйиниш бошланиши биланоқ магнит …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "модданинг магнит майдон учун тўла ток қонуни"

1541867284_72908.docx rh d h l p 2 ) ( = ò l r h ni r b ni = = 2 2 2 0 p mm p , ò + = l микро макро i i d b ) ( 0 m l r r m p r m p r d l r l r r d j j r ò = l микро d j i l r r ò ò + = l микро l d j i d b l r r l r r 0 m микро l i d j b ò = ÷ ÷ ø ö ç ç è æ - l r r r 0 m j b h r r r …

Формат DOCX, 139,3 КБ. Чтобы скачать "модданинг магнит майдон учун тўла ток қонуни", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: модданинг магнит майдон учун тў… DOCX Бесплатная загрузка Telegram