асосий термодинамик жараёнлар

DOC 190,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403789775_47375.doc q u d = a 1 2 1 2 t t p p = ò j j = 2 1 pdu l 1 = = d = a q q q u ò ò j j j j + = - = d 2 1 2 1 1 2 ; d r t dt c s s s t t v ò = d 2 1 t t v t dt c s 1 2 1 2 t t = j j ( ) ò ò j j j j j - j = j = j = 2 1 2 1 1 2 p d p pd l ( ) ( ) k c c c t t c q u p v p v 1 1 2 1 2 = = - - = d = a l l k 1 t dt c t dq ds …

ган (адиабатик) жараён. 6. умумий (политроп) жараён. термодинамикада катта роль уйновчи ва амалий аҳамиятга эга бўлган асосий термодинамик жараёнлар қуйидагилардир: 1) ўзгармас ҳажмли (изоҳарик) жараён; 2) ўзгармас босим (изобарик) жараён; 3) ўзгармас ҳароратли (изотермик) жараён; 4) ташқи муҳит билан иссиқлик алмашмайдиган (адиабатик) жараён; 5) ихтиёрий, умумий (политропик) жараён. жараёнларни ўрганиш икки йўналишда бориши керак: 1. ишчи жисм ўлчамларини ўзгариш қонуниятларини аниқлаш; 2. ҳар бир жараёнда ишчи жисм ҳолатининг ўлчамларига қараб энергиянинг бошқа турдаги энергияга айланишдаги хусусиятларини ўрганиш. юқоридаги талабларни ҳисобга олган ҳолда ҳар бир термодинамик жараён қуйидаги кетма-кетликда тахлил қилинади: 1. термодинамика биринчи қонунининг математик ифодаси ва газ ҳолати тенгламаси асосида термодинамик жараённинг тенгламаси келтириб чиқарилади; 2. жараённинг тенгламаси бўйича «pu» ва «ts” диаграммалари чизилади; 3. жараёнда газ ҳолати ўлчамлари орасидаги боғланиш аниқланади; 4. жараёнда ички энергиянинг ўзгариши аниқланди; 5. жараёнда газнинг бажарган иши ҳисобланади; 6. жараённи бажариш учун газга бериладиган ёки олинадиган иссиқлик аниқланади; 7. жараёнда иссиқликни қандай таксимланиши …

да бажарилган иш , бу ерда (=const бўлгани учун d(=0 бўлади. демак, l=0, яъни изоҳорик жараёнда газ ташқи иш бажармайди. буни измадан кўриш мумкин. графикда ишни ифодаловчи юза 0 га тенг. жараёнда газга берилган иссиқликни (ёки олинган) аниқлаш учун термодинамиқанинг 1-чи қонунини тенгламасини ёзамиз q=(u +l, изоҳорик жараён учун l = 0. у ҳолда q=(u=cv(t2-t1), яъни, изоҳорик жараёнда газга берилган иссиқликни барчаси газнинг ички энергиясини орттиришга сарф бўлади. ички энергиянинг ўзгартиришга сарф бўлган иссиқликнинг миқдори ( жараёнда энтропиянинг ўзгариши жараёнда ( 1= ( 2=const бўлгани учун жараён ts диаграммасида иссиқлик бериш билан борадиган 1-2 эгри чизиғи билан ифодаланади, яъни энтропия ортирмаси мусбат. 3. ўзгармас босимли (изоҳорик) жараён. ўзгармас босим ҳолатида бажариладиган ҳар қандай термодинамик жараён- изобарик жараён деб аталади. жараённинг тенгламаси p = const жараённинг p( ва ts диаграммаси (14- расм) 14-расм. изобарик жараённи р,( ва т,s га доир акс этиши ўлчамлар орасидаги боғланишни аниқлаш учун газ ҳолат тенгламаси p1(1=rt1 …

нг қиймати демак, изобарик жараёнда газга берилган иссиқликнинг хиссаси, ёки бошқача қилиб айтганда, 100/k проценти, газнинг ички энергиясини ортишига сарф бўлади. энтропиянинг ўзгариши қуйидагича аниқланади тенгликни т1 дан т2 гача интегралласак ҳосил бўлади. демак бир хил ҳароратларда, изоҳоранинг изобарга нисбатан якка қиялиги каттароқ бўлади, яъни изоҳора чизиғи тs диаграммасида тикроқ кўтарилиб боради. бунга сабаб изоҳорик жараёнда газга берилган, иссиқликнинг барчаси ички энергиянинг орттиришига яъни газ ҳароратини кўтаришга сарфланади . ўзгармас ҳароратли(изотермик) жараён. ишчи жисмнинг ҳарорати ўзгармас ҳолда бажариладиган ҳар қандай термодинамик жараён-изотермик жараён дейилади. жараённинг тенгламаси p(=const жараённинг бажарилиш шарти эмас t=const жараённинг р( диаграммасидаги ифодаси логарифмик эгри чизиқ, тs диаграммаси эса абцисса ўқига параллел бўлган чизиқдир. 15-расм. изотерик жараённи p,( ва t,s диограммаларда акс этиши ўлчамлар орасидаги боғланишни жараённинг тенгламасидан аниқлаш мумкин, яъни демак, жараёнда ишчи жисмнинг босими, унинг солиштирма ҳажмига тескари пропарционал боғланган. газнинг бажарган ташқи иши ҳолат тенгламасидан чунки rt=const. шундай қилиб жараёнда газ ички энергиясини ўзгариши …

н келадиган жараёнлар ўта тез содир бўладиган жараёнлар бўлиб, уларда ишчи жисм ташқи муҳит билан иссиқлик алмашиниб улгура олмайди, яьни, жараён қанчалик тез содир бўлса, у шунчалик адиабатага яқинлашади. жараённинг шарти dq = 0 термодинамика биринчи қонунининг математик ифодаси диффренциал куринишида; dq=cvdt+rd( ёки dq=cpdt-(dp иккала тенгликда ҳам dc=0 бўлгани учун сvdt+pd(=0, cpdt-(dp=0 ёки сvdt=-pd(, cpdt-(dp иккинчи тенгликни биринчи тенгликка бўламиз бўлгани учун ёки . бу тенгликдаги ўнг томондаги биринчи нисбатни чап тамонга қўямиз. охирги тенгликни интегралллаймиз ва қуйидагини ҳосил қиламиз. тенгликнинг ўнг томонидаги коэффициент «к» ни ишорасини ҳисобга олган ҳолда логарифм белгиси остига киритамиз: малумки, агар икки сонининг логарифмлари ўзаро тенг бўлса, уларнинг ўзлари ҳам бир-бирига тенг бўлади. шунинг учун бўлади, бу тенгликдан ёзишимиз мумкин. p(1k = p(2k = ….. = pn (nk = const. шундай қилиб, адиабатик жараённинг тенгламаси умумий ҳолда қуйидагича бўлади. p(k = const. адиабатик жараённинг p( диаграммаси гипербола чизиғи билан (16-расм), тs диаграммада эса вертикал чизиқ …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "асосий термодинамик жараёнлар"

1403789775_47375.doc q u d = a 1 2 1 2 t t p p = ò j j = 2 1 pdu l 1 = = d = a q q q u ò ò j j j j + = - = d 2 1 2 1 1 2 ; d r t dt c s s s t t v ò = d 2 1 t t v t dt c s 1 2 1 2 t t = j j ( ) ò ò j j j j j - j = j = j = 2 1 2 1 1 2 p d p pd l ( ) ( ) k c c c t t …

Формат DOC, 190,0 КБ. Чтобы скачать "асосий термодинамик жараёнлар", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: асосий термодинамик жараёнлар DOC Бесплатная загрузка Telegram