астрофизика асослари

DOC 259,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1662983668.doc l n e hc h = = с ж h × × = - 34 10 625 , 6 s ф e = 2 м вт гц м вт × 2 2 r b s b e s d = s d = 2 1 512 , 2 2 512 , 2 1 512 , 2 2 1 log ) log ( log e e e e m m - = - - - = - ) ( 2 1 2 1 512 , 2 m m e e - - = 512 , 2 lg ) ( lg 2 1 2 1 m m - - = e e 2 1 2 1 lg ) ( 4 , 0 e e = - m m 2 1 2 1 5 , 2 e e - = - m m люкс 6 10 78 , 2 - × o …

нувчи квантлар кўринишида тарқалади. квантларнинг энергияси нурланишнинг частотаси билан боғлиқ бўлиб, унинг бирлиги сифатида электрон вольт олинади. бу ( потенциаллар фарқи 1 вольт бўлган электр майдонида тезлатилган эркин электроннинг олган энергияси бўлиб, 1,6 .10-19ж га тенгдир. к¢зга кўринадиган ёруғлик нурлари электромагнит спектрда 3900 аo дан 7600 аo гача бўлган соҳанигина ўз ичига олиб, квантлари атига 2-3 эв энергияга эга бўлади. астрофизикада қўлланиладиган электромагнит тўлқин узунликларининг шкаласи эса, энергияси 10-6 эв (метрли радиотўлқинлар) дан то бир неча мэв (мегаэлектрон вольт) гача яъни тўлқин узунлиги 0,1 аo дан кичик нурланишларгача давом этади. ќамма частотадаги электромагнит тўлқинлар, вакуумда бир хил ( ёруғлик тезлигига тенг тезлик билан тарқаладилар. ихтиёрий частотадаги квантнинг энергияси унинг частотасига пропорционал бўлиб: бу ерда, пропорционаллик коэффициенти (планк доимийси дейилади. энергияси 1 эв га тўғри келадиган квант, спектрнинг инфрақизил диапозонида ётиб, тўлқин узунлиги (0=12400 аo (ёки частотаси (0=2,42.1014 гц) ни ташкил этади. 3900 аo дан 100 аo бўлган область ультрабинафша нурланишга …

гази молекулалари томонидан кучли ютилади. ер атмосфераси, радиодиапозонда, 1 см дан 20 см гача, 1 см дан қисқа диапозонда ( 1 мм, 4,5 мм ва 8 мм ли қисмлари учун тиниқ бўлиб, бу диапозонга тегишли бошқа радионурларни ¢тказмайди. бир неча ¢н метрдан ортиқ диапозондаги радионурлар эса, ер атмосферасини ташқи қатламлари томонидан қайтарилиши ҳисобига ер сиртига етиб кела олмайди. 3. астрофотометрия ҳақида тушунча асосий фотометрик тушунчалар. жисмнинг нурланиш энергиясининг миқдори, мазкур жисм физик табиатини ¢рганишда, энг муҳим характеристик катталиклардан ҳисобланади. нурланиш энергиясининг миқдори, унинг бевосита ¢лчаш асбобига етиб келган миқдорини ¢лчаш орқали ёки, нурланиш қобилияти маълум бўлган бошқа нурланувчи жисмнинг нурланиш энергиясининг миқдори билан солиштириш орқали аниқланади. бироқ, шуни таъкидлаш жоизки, нурланиш қайд килувчи асбоб (приёмник)нинг сезгирлиги, турли т¢лқин узунликлари учун турлича б¢лади. бинобарин, маълум асбоб ¢лчаган нурланиш энергиясининг миқдори, мазкур асбобнинг қандай нурларга сезгирлигига, бошқача айтганда спектрал сезгирлигига боғлиқ б¢лади. асбобнинг спектрал сезгирлиги чегаравий т¢лқин узунликлари интервали, шу асбобнинг ¢тказиш …

қ сферик сирт орқали ¢тувчи нурланиш энергияси мазкур манбанинг ёрқинлиги дейилади. ёруғлик оқими, спектрнинг ҳамма участкаси б¢йича аниқланганда, у интеграл оқим дейилиб, спектрнинг жуда тор соҳаси б¢йича аниқланганда эса монохроматик оқим дейилади. бунда интеграл ёритилганлик embed equation.2 ларда, монохроматик ёритилганлик эса ларда ¢лчанади. нурланаётган юзанинг маълум й¢налишдаги нурланиши унинг равшанлигини характерлайди. нурланишнинг тарқалиш й¢налишига тик б¢либ, нурланаётган юза билан мос ва бирлик фазофий бурчак билан чегараланган юзадан ¢тган нурланиш оқимига равшанлик дейилади. бу таърифни фазонинг истаган нуқтасидаги нурланиш майдонига тадбиқ этиш мумкин. бундай ҳолда к¢пинча “равшанлик” ¢рнига “интенсивлик” деган атама ишлатилади. агар нурланаётган сирт элементи (s, ( фазовий бурчак билан чегараланган конус ичида ф оқим билан нурланаётган б¢лса ва бунда конус ¢қи к, (s юза элементига ¢тказилган нормал n билан ( бурчак ҳосил қилса (49- расм) у ҳолда равшанлик ифодадан топилади (бу ерда ((=(scos() маьлум нурланувчи сиртнинг бирор юзага бераётган ёритилганлиги билан, нурланувчи сирт ¢лчами ва равшанлиги орасидаги муносабат ҳам …

инма юлдуз катталиклари фотометрик метод, осмон обьектларининг равшанлигини, телескопнинг фокал текислигида ¢рнатилган нурланиш приёмниги ёрдамида осон аниқлашга имкон беради. бунда телескопнинг фокал текислигида ясалган тасвир юзаси s нинг обьектив фокус масофаси квадратига нисбати фазовий бурчак ( ни, обьектив орқали ¢тган нурланиши оқимининг телескоп туйнуги майдонига нисбати эса, ёритилганлик е ни беради. бироқ осмонда энг к¢п тарқалган юлдузлар нуқтавий обьектлар б¢либ, уларнинг бурчак ¢лчамларини аниқлашнинг иложи й¢қ, шу боисдан уларнинг к¢ра равшанликларини ҳам бевосита ўлчаб б¢лмайди. бевосита кузатишдан эса фақат улардан келаётган ёруғлик оқимини, бинобарин ёритилганликларинигина аниқлаш мумкин. астрономияда, юлдузлар ёритилганлигини махсус логарифмик шкалада ¢лчаб, уларга юлдуз катталиклари деб ном берилган. бир юлдуз катталигига (1m деб белгиланади) мос миқдор сифатида ёритилганликларининг бир-биридан фарқи 2,512 мартага тенг б¢лган катталик олинган. бу миқдорнинг бирлик сифатида танланишига сабаб, унинг ¢нли логарифми роппа-роса 0,4 га, 5m лиги билан фарқланувчи юлдузларнинг ёритилганликлари эса бир-биридан роса 100 мартага фарқ қилишидандир. юлдуз катталиклари шкаласини киритишда, шартли равишда, юлдузлар …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "астрофизика асослари"

1662983668.doc l n e hc h = = с ж h × × = - 34 10 625 , 6 s ф e = 2 м вт гц м вт × 2 2 r b s b e s d = s d = 2 1 512 , 2 2 512 , 2 1 512 , 2 2 1 log ) log ( log e e e e m m - = - - - = - ) ( 2 1 2 1 512 , 2 m m e e - - = 512 , 2 lg ) ( lg 2 1 2 1 m m - - = e e 2 1 2 1 lg ) ( 4 , …

Формат DOC, 259,0 КБ. Чтобы скачать "астрофизика асослари", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: астрофизика асослари DOC Бесплатная загрузка Telegram