elektromagnit maydonning o’tkazgichlar bilan o’zaro ta’siri

DOC 96.5 KB Free download

Page preview (5 pages)

Scroll down 👇

1483901512_67351.doc v d v d v j v e v j e i i i ò + = d = å * 1 v e ò ( ) ÷ ø ö ç è æ = d d + - å å i i i i i i e e v e v v v l i i ; * i i i i i m e j å = i m ei / e i i j , j j , j j , j j , э j j r = = = = = 4 3 3 2 2 1 1 j r t e c j c h rot , t h c e rot ¶ ¶ × + = ¶ ¶ - = r r r r r 1 4 1 p . e div ; h div e pr 4 0 = = r , …

, sirt, tashqi normal. o’tkazgichlarda elektromagnit maydon ta’sirida, elektr toki paydo bo’ladi. ushbu mavzuga qutublanish va magnitlanish hodisasi bilan bog’liq hodisalar qarolmaydi. o’tkazgichga misol bo’lib metall jismlar xizmat qilishi mumkin: mis, temir, alyuminiy va h.k; o’tkazuvchi muhitga misol qilib plazmaionlangan gazni olish mumkin. 1. uch va to’rt o’lchovli tok zichliklari vektori o’tkazgichlarda paydo bo’luvchi elektir toki zaryadlangan zarrachalarning harakatidan iborat. agarda k-nomerli zarrachalarning mikroskopik tezligini f orqali, zaryadni f orqali belgilasak u holda tok zichligi j ni kichi f hajimdagi barcha zarrachalar uchun yig’indini ga nisbati sifatida kiritish mumkin: (4.1) bu erda v-muhitning makroskopik tezligi. j*-vektor oddiy “texnik tok” dan iborat. bunday tok elektromagnit maydon ta’sirida ham qo’zgalmash ham harakatlanuvchi o’tkazgichlarda paydo bo’ladi. vektor makroskopik zaryadni olib o’tish bilan bog’liq tokdan iborat ushbu munosabat o’rinli bo’lganligi uchun j* tok o’tkazuvchanlik vektorini diffuziya oqimi vektori orqali quyidagicha ifodalash mumkin: munosibatlar zaryadlarni olib o’tuvchi ionlarning turidan bog’liq. geometrik fazoda aniqlangan uch o’lchovli …

tda tok siljishi luda kichik. tok siljishi maksvell tenglamalariga maksvell tomonidan natijalar asosida kiritilgan. 3.to’liq zaryad saqlanish qonuni agarda (4.3)ning ikkinchi tenglamasining ikkala tomonini divergensiyalasak hamda (4.4) tenglamalardan foydalansak maksvell tenglamalarning muhim natijasini hosilqilamiz: (4.6) uni zaryadlar uchun yzviylik tenglamalari yoki zaryadning saqlanish sharti sifatida qarash mumkin. haqiqatan, (4.6) tenglamani tutash muhit egallagan biror bir qo’zg’almas geometrik hajm bo’yicha integrallasak (4.7) bo’ladi, bu erda hajmni chegaralovchi sirt, tashqi teormal. tok vektori sirtdan zaryadlarni o’tkazadi, miqdor vaqt bizligida sirt orqali v hajmga o’qib boruvchi yig’indi zaryaddan iborat. bu miqdor vaqt birligida v hajmda zaryad o’zgarishiga teng, ya’ni miqdorga bu erda e-v ning ichidagi to’la zaryad. agarda bo’lsa, u holda ichida zaryad saqlanadi. to’liq zaryad saqlanish sharti (qonuni) (4.3) va (4.4) mansvell tenglamalarning aniq natijasida iborat qo’zg’almas o’tkazgichlar uchun tok o’tkazish zichligi va elektromagnit maydon orasidagi qonuniyat (om qonuni) quyidagicha bo’ladi: (4.8) 4. o’tkazuvchanlik yuqoridagi (4.8) munasabatdagi - o’tkazuvchanlik koeffsienti deyiladi. izotrop …

di. harakatlanuvchi o’tkazgichlar uchun (4.8) (oм qonuni) muhitning xos koordinatalar sistemasining har bir nuqtasida bajariladi. xos koordinatalar sistemasida bu qonuniyat quyidagicha bo’ladi: (4.9) belgisi mos miqdorlar. xos koordinatalarga ta’luqli ekanligini bildiradi. xos sistemadan asosiy inersial hisob sistemasiga o’tsak harakatlanuvchi o’tkazgichlar uchun om qonuni hosil qilamiz bu erda r – const. 5. lorens kuchlari elektromagnit maydon tomonidan muhidga ta’sir qiluvchi kuchlar pondemotor kuchlar deyiladi agar muhim muvozanatda bo’lsa, u holda de zaryadli muhitning di cheksiz kichik elementiga ta’sir qiluvchi pondemotor kuch quyidagiga teng. agarda de elementda de zaryaddan tashqari yana j toklar ham e bo’lsa, u holda muhit hajmi birligiga quyidagi (4.10) lorens kuchi deb ataluvchi pondemotor kuchi ta’sir qiladi. agarda harakatlanuvchi muhit e bo’lsa, u holda pondemator kuch uchun xususiy koordinatalar sistemasida (4.10) da o’xshash formula o’rinli deb qabul qilish mumkin, ya’ni (4.11) bu erda barcha c vektorlar xususiy koordinatalar sistemasida aniqlangan. agarda kinersial koordinatalar sistemasiganisbatan tezlik bilan xarakatlanuvchi k’ …

’sir qiluvchi pondemotor kuchlar hajmiy kuchlardir ularni xuddi masala og’irlik kuchi kabi material nuqta uchun impulslar tenglamasiga kiritish kerak (4.13) o’tkazuvchi tutash muhitning harakatini aniqlash masalasi umumiy holda kompleks masala bo’lib hisoblanadi, uni yechish uchun tutash muhit mexanikasi tenglamalarni elektrodinamika tenglamalari bilan birgalikda echish kerak: 6. maydonda energetik o’zaro ta’sir endi o’tkazuvchi muhit va elektromagnit maydon orasidagi energetik o’zaro ta’sirni qaraymiz. ma’lumki, masalan, qo’zg’lmas o’tkazgich unda elektr toki oqib o’tishi natijasida qiziydi, bu esa o’z navbatida elektr maydoni va o’tkazgich orasida energiya almashishi bilan bog’liq. endi elektromagnit maydon energiyasining o’zgarishini aniqlovchi maksvell tenglamalaridan – umov poynting tenglamalarini keltirib chiqaramiz. (4.3) maksvell tenglamalarini birinchisini ga ikkinchisini ga skalyar ko’paytirib, biridan ikkinchisini ayirsak quyidagiga ega bo’lamiz (4.14) 7. umov – poynting vektori va tenglamasi agarda (4.15) umov – poynting vektori deb ataluvchi vektorni kiritsak, u holda (4.14) munosabatlarni quyidagi ko’rinishda yozish mumkin: (4.16) bu tenglama umov – poynting tenglamasi deyiladi. (4.16)ni qo’zg’lmas …

Want to read more?

Download the full file for free via Telegram.

Download full file

About "elektromagnit maydonning o’tkazgichlar bilan o’zaro ta’siri"

1483901512_67351.doc v d v d v j v e v j e i i i ò + = d = å * 1 v e ò ( ) ÷ ø ö ç è æ = d d + - å å i i i i i i e e v e v v v l i i ; * i i i i i m e j å = i m ei / e i i j , j j , j j , j j , э j j r = = = = = 4 3 3 2 2 1 1 j r t e c j c h rot , t h c e rot ¶ ¶ …

DOC format, 96.5 KB. To download "elektromagnit maydonning o’tkazgichlar bilan o’zaro ta’siri", click the Telegram button on the left.

Tags: elektromagnit maydonning o’tkaz… DOC Free download Telegram