электрон – ковак ўтиш

DOC 165,5 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1409026409_58843.doc e r p n k u j j - = » k u k u q u u r i = kt qu диф e i i / 0 0 = ( ) 1 / 0 0 0 - = - = kt qu диф тўг e i i i i теск тўг l l p k u u l l 0 0 = ÷ ø ö ç è æ + = nd na u q l k 1 1 2 0 0 ee e 0 e kt qu диф e i i / 0 0 - = ( ) 1 / 0 0 / 0 0 0 - = - = - - kt qu kt qu теск e i i е i i ( ) 1 / 0 0 - = ± kt qu e i i ³ kt qu e / 0 ( ) kt i …

нлар концентрацияси мусбат донор ионлари концентрациясидан кам бўлади ва бу соҳа мусбат зарядлана бошлайди. бир вақтнинг ўзида р-соҳа чегарасидаги коваклар концентрацияси камайиб боради ва у акцептор киритмаси билан компенсацияланган ион зарядлари ҳисобига манфий зарядлана бошлайди (1 –расм). мусбат ва манфий ишорали айланалар мос равишда донор ва акцептор ионларини тасвирлайди. ҳосил бўлган икки ҳажмий заряд қатлами р-n ўтиш деб аталади. бу қатлам ҳаракатчан заряд ташувчилар билан камбағаллаштирилган. шунинг учун унинг солиштирма қаршилиги р- ва n–соҳа қаршиликларига нисбатан жуда катта. баъзи адабиётларда бу қатлам камбағаллашган ёки i – соҳа деб аталади. ҳажмий зарядлар турли ишораларга эга бўладилар ва р-n ўтишда кучланганлиги га тенг бўлган электр майдон ҳосил қиладилар. асосий заряд ташувчилар учун бу майдон тормозловчи бўлиб таъсир кўрсатади ва уларни р-n ўтиш бўйлаб эркин ҳаракат қилишларига қаршилик кўрсатади. 1 б-расмда ўтиш юзасига перпендикуляр бўлган, х ўқи бўйлаб потенциал ўзгариши кўрсатилган. бу вақтда ноль потенциал сифатида чегаравий соҳа потенциали қабул қилинган. 1 – …

р учун тезлатувчи бўлиб таъсир кўрсатаёган майдон таъсирида асосий бўлмаган заряд ташувчилар ҳам ҳаракатланадилар. асосий бўлмаган заряд ташучилар оқими дрейф токини юзага келтиради. ташқи майдон таъсир эттирилмаганда динамик мувозанат ўрнатилади, яъни диффузия ва дрейф токларининг абсолют қийматлари тенг бўлади. лекин диффузия ва дрейф токлари ўзаро қарама–қарши йўналишда йўналганлиги учун, р-n ўтишдаги натижавий ток нольга тенг бўлади. р-n ўтишнинг тўғри уланиши агар р-n ўтишга ташқи кучланиш манбаи u уланса, у ҳолда мувозанат шарти бузилади ва ток оқиб ўта бошлайди. агар кучланиш манбаининг мусбат қутби р-турдаги соҳага, манфий қутби эса n-турдаги соҳага уланса, бундай уланиш тўғри уланиш деб аталади (2 - расм). 2 – расм. кучланиш манбаининг электр майдони контакт майдон томонга йўналган бўлади, шу сабабли р-n ўтишдаги натижавий майдон кучланганлиги камаяди. майдон кучланганлигининг камайиши потенциал тўсиқ баландлигини кучланиш манбаи қийматига камайишига олиб келади: uk = u0. бу вақтда р-n ўтиш кенглигини ҳам камайишини кўриш мушкул эмас. потенциал тўсиқ баландлигининг камайиши шунга …

натижавий (тўғри) ток (1) дан келиб чиққан ҳолда . (2) i0 токи германийли р-n ўтишларда ўнлаб мка ёки кремнийли р-n ўтишларда наноамперларни ташкил этади ва температура ортиши билан кучли равишда ток ҳам ортади. лекин i0 қийматидаги катта фарқ таъқиқланган зона кенглиги билан аниқланади. 3. р–n ўтишнинг тескари уланиши бу ҳолатда ташқи кучланиш манбаининг мусбат қутби n-соҳага уланади (3 - расм). 3 - расм кучланиш манбаининг электр майдони ўтишнинг контакт майдони йўналган томонга йўналган. шу сабабли потенциал тўсиқ баландлиги ортади ва uk = u0 га тенг бўлади. тескари кучланиш қийматининг ортиши р-n ўтиш кенглигининг кенгайишига олиб келади ( ). амалий ҳисобларда қуйидаги ифодадан фойдаланиш қулай: embed equation.3 , (3) бу ерда - ташқи майдон таъсир этмагандаги р–n кенглиги, - ярим ўтказгич нисбий диэлектрик доимийси, - электр доимий. потенциал тўсиқнинг ортиши диффузия токининг камайишига олиб келади. диффузия токининг ўзгариши экспоненциал қонун асосида рўй беради . (4) дрейф токи потенциал тўсиқ баландлигига боғлиқ …

ўйиниш токи деб ҳам аталади. а) б) 4 - расм тескари ток тўғри токка нисбатан бир неча даражага кичик, яъни р-n ўтиш тўғри йўналишда токни яхши ўтказади, тескари йўналишда эса ёмон. демак, р-n ўтиш тўғриловчи ҳаракат билан характерланади ва уни ўзгарувчи токни тўғрилашда қўллашга имкон беради. экспоненциал ташкил этувчи температура ортиши билан камайишига қарамай вах тўғри шахобчасидаги қиялик ортади (4. б-расм). бу ҳодиса i0ни температурага кучли тўғри боғлиқлиги билан тушунтирилади. тўғри кучланиш берилганда температура ортиши билан ток ортишига олиб келади. амалиётда р-n ўтиш вахга температуранинг боғлиқлиги кучланишнинг температура коэффициенти (ктк) деб аталадиган катталик билан баҳоланади. кткни аниқлаш учун температурани ўзгартириб бориб, ўзгармас токдаги р-n ўтиш кучланишини ўзгариши ўлчаб борилади. одатда ктк манфий ишорага эга, яъни температура ортиши билан ўтишдаги кучланиш камаяди. кремнийдан ясалган р-n ўтиш учун ктк 3 мв/град даражани ташкил этади. (6) ифода идеаллаштирилган р-n ўтиш вах сини ифодалайди. бундай ўтишда р ва n-соҳаларнинг ҳажмий қаршилиги нольга тенг ва …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "электрон – ковак ўтиш"

1409026409_58843.doc e r p n k u j j - = » k u k u q u u r i = kt qu диф e i i / 0 0 = ( ) 1 / 0 0 0 - = - = kt qu диф тўг e i i i i теск тўг l l p k u u l l 0 0 = ÷ ø ö ç è æ + = nd na u q l k 1 1 2 0 0 ee e 0 e kt qu диф e i i / 0 0 - = ( ) 1 / 0 0 / 0 0 0 - = - = - - kt qu kt qu теск …

Формат DOC, 165,5 КБ. Чтобы скачать "электрон – ковак ўтиш", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: электрон – ковак ўтиш DOC Бесплатная загрузка Telegram