қаттиқ жисм механикаси суюқликлар механикаси

DOC 115,5 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇
1
1403847463_47537.doc j d w dt d = j dt dw dt dw = b b × = = = r dt dw r dt dv t w i m d таш i f ич i f ) ( ) ( + таш i f ич i f dt dw i r i m dt i dv i m ) ( ) ( + = d = d таш i f i r ич i f i r dt dw i r i m ) ( ) ( 2 + = d å + å = å d i таш i f i r i ич i f i r i i r i m dt dw ) ( ) ( 2 0 ) ( = å i ички i f i r m i таш i f i r = å ) ( å d = i i r i …
2
нг wt уринма ташкил этувчиси тезлик v нинг траектория бœйича œзгариши билан белгиланади, у dt вақт давомида доимийлиги сабабли қуйидагига тенг: , (1) энди бурчак тезланиш ва œқда айланувчи жисмга таъсир этувчи кучлар моменти орасидаги бођланишни кœриб чиқайлик. бунинг учун даставвал жисмнинг бирор ажратиб олинган заррасининг ќаракатини қарайлик. айтайлик, массали зарра œқдан ri масофада жойлашган бœлсин (1- расм). 1-расм заррачага бирор ташқи ва ички кучлар таъсир килади. бу кучларнинг ав чизиққа проекцияси қуйдагига тенг бœлсин: у холда жисмнинг i - зарраси учун динамиканинг иккинчи тенгламаси қуйидагича ёзилади: , (2) (2) тенгламани ri га к¢пайтириб кучнинг œққа нисбатан моментини топамиз: , (3) (3) тенгламани жисмни ташкил этувчи барча зарралар учун ёзамиз ва уларни бир-бирига қœшамиз. натижада қуйидаги ќосил бœлади: , (4) агар ички кучларнинг моменти нолга тенглигини ќисобга олсак, бœлади. йиђинди жисмга таъсир қилувчи барча ташқи кучлар айлантирувчи моментидан иборат. қуйидаги , (5) катталик махсус номга эга бœлиб, у берилган айланиш …
3
нисбатан моменти нолга тенг бœлсагина, айланаётган жиснинг œққа таъсири нолга тенг бœлади. жисм симметрияга эга бœлган ќолларда бундай йœналишларнинг кœрсатиб бериш мумкин. агар жисм шу кœрсатилган œқлардан бири атрофида айланса, у ќолда айланиш шу œқни тутиб турувчи таянчларига ќеч қандай таъсир кœрсатмайди ва шунинг учун бундай œқларни эркин œқлар ёки эркин айланиш œқлари дейилади. ќақиқатдан ќам, жисмга шундай эркин œқлардан бири бœйича айланиш имконияти берилса, у ќолда ташқи кучлар бœлмаганда, бу айланиш исталганча узоқ давом этади. жисм бир œққа нисбатан тез, бошқаларига нисбатан секин айланаётган ќолларда ќаракат миқдори моментининг йœналишини такрибан аниқлаш мумкин. пилдироқ ва гироскопларнинг айланишида юз берувчи физикавий ќодисалар одатда юқорида кœрсатилган широитларда содир бœлади. пилдироқни картон вароқ устида айлантириб юбориб, уни юқорига ирђитишимиз мумкин. учиш пайтида пилдироқ œз œқининг йœналишини сақлайди ва учи билан картонга тушаётиб, œз œқи атрофида етарлича айланиш тезлигига эга бœлса, барқарор туришда давом этади. бу каби барча ќодисалар ќаракат миқдори момментининг œзгариш қонунлари …
4
намоён бœлади. ана шу таъсир босим деб аталувчи катталик билан характерланади. суюқликнинг юзага кœрсатадиган таъсир кучларининг тенг таъсир этувчиси ќам шу юзага œтказиган нормал бœйлаб йœналган. юза сирти бирлигига тœђри келувчи куч суюқликдаги босим дейилади. шундай қилиб, таърифига биноан босим р қуйидагига тенг экан: , (1). агар суюқликнинг кœрсатаётган таъсир кучи юза бœйлаб текис тақсимланса, у ќолда (1) тенглик œртача босимни ифодалайди. демак, нуқтадаги босим қуйидаги ифода билан аниқланади: (2) босим скаляр катталик бœлиб, унинг катталиги суюқликнинг (ёки газнинг) берилган нуқтасидаги тегишли юзанинг вазиятига бођлиқ эмас. босим бирликлари қуйидагилардир: 1) халқаро бирликлар системаси (си) да - 1 н/м2=1 па 2) сгс системасида - дина/см2 босимнинг турли бирликлари орасида қуйидаги муносабатлар œринли: 1 мм.сим.уст=133 н/м2=133 паскаль 1 атм.(физик атм)=1,01 105н/м2=1,033 ат 105 паскаль 1 ат (техник)= 0,981 105н/м2=0,968 атм. суюқликнинг оқим чизиқлари билан чегараланган қисми оқим найи деб аталади. оқим найининг тезлик йœналишига перпендикуляр s кесимини олайлик. оқим найини унинг ќар …
5
ирдан-бир оқим чизиђининг иккита ихтиёрий нуқталарига тегишли деб қараш керак. демак, стационар оқаётган идеал суюқликда исталган оқим чизиђи бœйлаб қуйидаги шарт бажарилади: (6). (6) тенглама ёки унга тенг кучли бœлган (5) тенглама бернулли тенгламаси дейилади. реал суюқликлар ва газлар кœп ёки оз даражада қовушқоқлик ёки ички ишқаланиш хусусиятига эга. суюқлик ичидаги ички ишқаланиш кучи қуйидагига тенг бœлади: (7). бу ерда - тезлик градиенти деб аталади. -суюқликнинг табиатига ва ќолатига (масалан, температурасига) бођлиқ бœлиб, ички ишқаланиш коэффициенти ёки суюқликнинг қовушоқлиги (ёпишқоқлиги) дейилади. халқаро бирликлар системасида қовушоқлик бирлиги қилиб тезлик градиенти ќар бир метрга 1 м/сек бœлганда қатламаларнинг тегиб турган 1м2 юзасига 1 ньютон ички ишқаланиш кучини юзага келтирадиган қовушоқлик қабул қилинган. бу бирлик билан белгиланади. қовушоқликнинг сгс системасидаги бирлиги пуазь қабул қилинган . трубанинг кœндаланг кесим юзасидан t вақт давомида оқиб œтган суюқлик массасини қуйидаги тенглама ёрдамида ќисоблаб топиш мумкин: (8) бу ерда - бирлиги кг/сек бœлган, ќар секундда оқиб œтаётган …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"қаттиқ жисм механикаси суюқликлар механикаси" haqida

1403847463_47537.doc j d w dt d = j dt dw dt dw = b b × = = = r dt dw r dt dv t w i m d таш i f ич i f ) ( ) ( + таш i f ич i f dt dw i r i m dt i dv i m ) ( ) ( + = d = d таш i f i r ич i f i r dt dw i r i m ) ( ) ( 2 + = d å + å = å d i таш i f i r i ич i f i r i i r i m dt dw ) ( ) ( …

DOC format, 115,5 KB. "қаттиқ жисм механикаси суюқликлар механикаси"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.