доимий электр токи ва унинг қонунлари

DOC 687,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403794294_47408.doc j = t 0 lim d d d ® q t i j ds n s = ò dq dt j ds n s = - ò ( ) e dl l ò e dl s l ( ) 2 1 ò ( ) j j 2 1 2 1 2 1 ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) t t s l l l q e ds e e - = + = - - ò 1 37 10 300 4 77 10 0 86 10 16 10 4 . . . × × × = × - - - сгс бир. = 0.026 в доимий электр токи ва унинг қонунлари доимий электр токи ва унинг қонунлари режа: 1. электр токи ҳақида умумий тушунча. 2. ток кучи ва ток зичлиги. 3. бегона кучлар ва уларнинг ҳосил бўлишининг сабаблари, электр юритувчи куч, потенциаллар айирмаси …

айтилган эди. бу ерда индукцион токнинг пайдо бўлиши ўтказгичдаги эркин электроннинг кристалл панжарада маҳкамланган мусбат зарядга нисбатан ҳаракати туфайли пайдо бўлади (расм 35 г). юқорида келтирилган мисоллар электр токига умумий таъриф бериши кераклигини тақазо этади. электр токи деб, моддадаги мусбат ва манфий зарядларнинг қарама-қарши томонга ёки улардан бирининг қўзғалмас ҳисобланган иккинчисига нисбатан ҳаракати ёки бу иккита заряднинг бир-бирига нисбатан ташки куч таъсиридаги ҳаракатига айтилади. шундай қилиб курамизки, электр зарядини жуфт заряд ҳосил қилади. биз электрстатика қисмида бир-биридан маълум масофада жойлашган иккита нуқтавий зарядни диполь деб атаган эдик. диполнинг асосий характеристикаси унинг моменти эди: р = l q = бу ерда l мусбат ва манфий зарядларни бирлаштирувчи масофа, q — мусбат ва манфий зарядларнинг абсолют қиймати. агар диполь учларининг қўзғалмас нуқта 0 га нисбатан радиус векторларни r1 ва r2 белгиласак, l=r2-r1 у вақтда диполнинг электр моментининг ўзгаришини қўйидагича ёзиш мумкин: (dp/dt)=e(v2-v1)=e1v1+e2v2 (6.1) бу ерда v1 ва v2 иккита заряднинг тезлигининг абсолют …

иалига бағишланган мавзуда тухтаб ўтамиз (маъруза №12). биз техник жиҳатдан жуда кўп қўлланишга эга бўлган ўтказувчанлик токининг қонунларини қараб чиқамиз. электр токини ўтказадиган моддаларга ўтказгич дейилади. ўтказгичнинг асосий белгиси унда зарядланган заррача -ток ташувчиларнинг бўлишидир, яъни ташқи майдон таъсирида ўтказгич бўйлаб ҳаракатини ҳосил қилишидир. ўтказгичлар: металлар, ярим ўтказгичлар, баъзи-бир суюқликлар, (электролитлар), маълум шароитда газлар ҳам бўлиши мумкин. ўтказгичдан ток ўтганда алоҳида ток ташувчиларнинг траекториясини схематик равишда синиқ чизиқ билан тасвирлаш мумкин. (расм 36). ток ташувчилар хаотик ҳаракатда бўлади ва шу билан бирга унга таъсир қилувчи куч томонга тартибли ҳаракат ҳам қилади. электр токини макроскопик жиҳатдан тасвирлаганда иссиқлик ҳаракатини ҳисобга олмаслик ҳам мумкин, чунки у заряднинг систематик кўчишига унча ҳалақит бермайди ва траектория бўйича ёки ток чизиқлари бўйича v тезлик билан ҳаракатини қарасак етарли бўлади. расм 36 электр токи доимий дейилади, агар ток ташувчиларнинг ҳаракати стационар бўлса, яъни ток ташувчиларнинг тартибли ҳаракати ўзгармас бўлса, у ҳолда ток чизиқларининг манзараси ҳам ўзгармай …

ҳаракат қилсалар (ёки манфий қарама-қарши) ва манфий ишора - акс ҳолда. ток кучининг ўлчов бирлиги си системасида ампер бўлиб, бу ҳақда магнит майдони мавзусида (№8) алоҳида тўхталамиз. кўпгина ҳолларда ўтказгичнинг кўндаланг кесимидан ўтган тўла ток кучини билиш етарли бўлмайди, шунинг учун ўтказгич кесими бўйича токнинг тақсимланишини билиш керак бўлади. шу мақсадда ток зичлиги вектори деган катталик киритилади. ток зичлиги деб, шундай векторга айтиладики, унинг катталиги ток чизиқларига перпендикуляр бўлган бирлик юзадан ўтган ток кучига тенг бўлиб, йўналиши мусбат ток ташувчиларининг тартибли ҳаракат йўналиши билан мос келади. (расм 37) агар ток чизиқларига перпендикуляр бўлган юза (s( га (i ток кучи тўғри келса, у вақтда таъриф бўйича, биз ток зичлиги вектори катталиги учун қуйидаги формулага эга бўламиз: j = (i / (s( (6.5) расм 37 расм 38 ток зичлигини ток ташувчилар концентрацияси n0 ва тартибли ҳаракат тезлиги u орқали ифода қилиш мумкин. расм 38 дан кўринадики, кичик (s( юза орқали (t вақт …

расм 39) бу ток кучи равшанки, (s( юзачадан, (s нинг ток чизиқларига перпендикуляр бўлган проекциясидан ўтувчи ток кучига тенг. шунинг учун, буни ҳисобга олсак, қўйидаги муносабатга эга бўламиз: расм 39 расм 39 дан кўринадики, (s( ва jn қуйидагича ифодалаш мумкин: (s( = (s cos ( âà jn = j cos ( êåëèá ÷èšàäè. áóëàðíè �èñîáãà îëñàê (s( þçàäàí ¢òãàí òîê êó÷è (i = j(s( = j(s cos ( = jn (s (6.10) бу ток кучи сиртнинг барча кичик элементлари буйича (s сирт фикран (s ãà áóëèíàäè) éèãèá (6.10) èíòåãðàëëàñàê, (6.9) келиб чиқади. бу формулани ҳисобга олиб, заряднинг сақланиш қонунини қуйидаги кўринишда ёзиш мумкин: (6.11) бу ифоданинг дифференциал кўриниши қуйидагича бўлади: (d(/dt)+div(j)=0 (6.12) биз юқорида келтирган ифодалар ўтказувчанлик токи учун қараган эдик. бизга маълумки ўтказувчанлик токидан ташқари қутбланищ ва силжиш токлари ҳам мавжуддир. биз юқорида келтирган ифодалар қутбланиш ва силжиш токи учун ҳам ўринли эканлигини кўрсатиш мумкин. доимий ток умумий қоидага …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "доимий электр токи ва унинг қонунлари"

1403794294_47408.doc j = t 0 lim d d d ® q t i j ds n s = ò dq dt j ds n s = - ò ( ) e dl l ò e dl s l ( ) 2 1 ò ( ) j j 2 1 2 1 2 1 ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) ( ) t t s l l l q e ds e e - = + = - - ò 1 37 10 300 4 77 10 0 86 10 16 10 4 . . . × × × = × - - - сгс бир. = 0.026 в доимий электр токи ва унинг қонунлари доимий электр …

Формат DOC, 687,0 КБ. Чтобы скачать "доимий электр токи ва унинг қонунлари", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: доимий электр токи ва унинг қон… DOC Бесплатная загрузка Telegram