statistik termodinamika muammolari

PPT 248,0 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1504976433_66705.ppt бразилия statistik termodinamika muammolari режа кириш статистик термодинамика муаммолари. асосий қисм 2.1. микро- ва макросистемалар. 2.2. энтропиянинг статистик талқини. 2.3. больцман тақсимоти. ансамбллар. 2.4. аралашиш энтропияси. 2.5. идеал газларнинг термодинамик хоссалари. 2.6. илгариланма ҳолат бўйича йиғинди. 2.7. бир атомли идеал газнинг термодинамик хоссалари. 2.8. айланма, тебранма ва электрон ҳолат бўйича йиғинди. хулоса фойдаланилган адабиётлар кириш статистик термодинамика муаммолари 1.энтропиянинг физик маъноси ички энергиянинг физик маъноси сингари эмас. энтропиянинг характерли хусусияти шундан иборатки, барча табиий жараёнларда у бир хилда ошиб боради. бизнинг тушунчамизга кўра у биз қўлга киритиб бўлмайдиган энергия. бу муаммони 1877 йилда л.больцман ҳал қилди. у иссиқлик назариясига статистик тушунча киритиб, системанинг ҳар бир ҳолати учун термодинамик эҳтимоллик ҳам шунча катта бўлади. энтропиянинг ошиб боришига бундай ёндашиш шуни билдирадики, система бир ҳолатдан иккинчи ҳолатга (термодинамик эҳтимоллиги катта бўлган) ўз-ўзидан ўтади. масалан, мембрана билан ажратилган икки хил газни олайлик. агар мембрана олиб ташланса газлар дарҳол диффузия орқали бир-бирига аралашиб …

у параметрлар қандайдир маънода ўртача ифода беради. чунки улар ҳар бир заррача билан системани алоҳида олиб қарамасдан уларнинг умумий хоссасини характерлайди. системанинг микроскопик ҳолатини эса ҳар бир заррачанинг нисбий характеристикаси маълум бўлса аниқлаш мумкин. қоидага кўра айни макроскопик ҳолатга жуда кўп сондаги микроскопик ҳолатлар тўғри келади. бу ҳолатлар макроскопик ҳолатда бир-биридан фарқ қилмайди. бундан ташқари вақтнинг турли оралиқларида макроскопик параметрлар ўзгармасдан келиши мумкин, макроскопик параметрлар эса ўзгаради. шундай қилиб босим ва ҳароратнинг қийматини ва система кимёвий таркибини белгилаб системанинг макроскопик ҳолати аниқланган ҳисобланади. шу вақтда эса микроскопик масиштабда системадаги ҳар бир атом ёки молекуланинг тезлиги,ҳолати номаълум бўлиб қолади. масалан, t, вақтда n молекула v тезликка эга бўлса, t2 вақтда шу n молекула v1 ва v2 тезликка эга бўлади. шу вақт ичида эса бошқа молекулалар v тезликка эга бўлади. системанинг умумий энергияси доимий сақланиб қолинади, унинг макроскопик параметрлари ўзгармаслиги мумкин. аммо ҳар бир молекуланинг энергияси исталган вақтда ўзгариб туради. энтропиянинг статистик …

атта бўлади. демак, система микроскопик масштабда эҳтимоллиги кўп бўлган ҳолат томон ўз-ўзидан интилади. худди шунингдек эриган қаттиқ модда молекулалари тасодифан эритувчи молекулалари орасига тарқалади. эритувчи ёки эримаган моддага нисбатан эритмада микроскопик ҳолатларни амалга ошириш эҳтимоллиги анча катта. эритма ҳажмининг қандайдир қисмига эриган модда заррачаларининг йиғилиш эҳтимоллиги жуда кам. чунки бундай ҳолат кам сондаги макроскопик ҳолатларга мувофиқ келади. идеал газнинг бўшлиққа кенгайиши кўпроқ сондаги микроскопик ҳолатларга олиб келади. чунки молекулалар фазода кўпроқ сондаги ҳолатларни эгаллаши мумкин. 3.агар изоляцияланган системадан жараён ўз-ўзидан содир бўлса, микроскопик ҳолатларнинг сони ошади. худди шу нарсани система энтропияси ҳақида ҳам айтиш мумкин. изоляцияланган системада борадиган жараёнлар энтропия ошиши билан содир бўлади. ўз навбатида барча табиий жараёнларда система эҳтимоллиги кам бўлган ҳолатдан эҳтимоллиги катта бўлган ҳолатга, яъни термодинамик эҳтимоллиги энг катта бўлган ҳолатга томон интилади. шуни текшириб, л. больцман кўрсатдики, система энтропияси унинг эҳтимоллик ҳолати функциясидир: s = f () функциянинг бу кўринишини топиш учун иккита ҳар хил …

иф бериш мумкин: изоляцияланган система эҳтимоллиги катта бўлган ҳолат томон яъни кўп сонли микроскопик ҳолатларга мувофиқ келадиган макроскопик ҳолат томон интилади. энтропиянинг камайиши билан борадиган жараёнлар ҳам борку, деган савол туғилиши табиий. ҳа, бунга жуда кўп мисоллар келтириш мумкин. масалан, рудалардан металлар қазиб олиш ва улардан машиналир яратиш ёки лифтларнинг юқорига кўтарилиши, автомобилларининг тоққа кўтарилиши ва ҳ.қ. энтропиянинг камайиши билан борадиган барча жараёнлар инсон фаолияти билан боғлиқ. у ҳолда ақлий ҳаёт энтропияни тескари томонга буриши мумкин эканда, деган фикр пайдо бўлади. аммо бу ерда ҳамма нарса инобатга олинмаган. инсонлар ҳаёт фаолиятини давом эттириш учун овқатланадилар ва биокимёвий реакциялар натижасида чиқадиган энергиядан фойдаланадилар. машиналирга энергия бериш учун эса кўмир, нефть ёқилади, металлар ишлаб чиқариш учун гидроэлектростанциялар энергиясидан фойдаланади. инсоннинг энтропияни камайтиришга йўналтирилган барча фаолияти энтропия ошиши билан борадиган жараёнлар ҳисобига амалга оширилади. энтропия ошиши билан бўладиган фаолият доимо энтропия камайиши билан бўладиган фаолият доимо энтропия камайиши билан бўладиган фаолиятдан катта бўлади. …

екула g0 ҳолатларга, энергияга эга бўлган молекула g1 ҳолатларга эга бўлиши мумкин. g0, g1, …gm сонлари энергия даражаларининг карралиги дейилади. айтайлик, n молекуладан n0 таси энергияга, n1 таси энергияга, nm молекулалар энергияга эга бўлсин. бундай ҳолатлар қуйидаги тенгламаларни қаноатлантириши керак: n0, n1, …nm сонларининг яхлитлиги газ молекулаларининг муайян энергетик даражада тақсимланганлигини билдиради. бу сонларнинг ҳар бири эса алоҳида олинганда тегишли энергетик ҳолатни тўлдирувчи қатор дейилади. энергия бўйича газ молекулаларининг муайян тақсимланишини амалга оширувчи микроҳолатлар сонини санаймиз. дастлаб ҳар бир энергетик даражада молекуланинг битта ҳолати мос келади деб ҳисоблаймиз. у ҳолда бу сон қуйидагича бўлади. энди энергияга эга бўлган n0 молекулалар g0 ҳолатдалигини инобатга оладиган бўлсак, тенгламага, яъни тўлиқ сондаги макро-ҳолатларга эга бўламиз. бундан келиб чиқади. юқоридаги тенгламани больцман-планк тенгламасига қўйсак шу ҳолатдаги газнинг энтропиясини аниқлайдиган формулага эга бўламиз: стилинг формуласидан фойдаланганимизда юқоридаги ифода қуйидагича бўлади: шунингдек, больцман тақсимоти учун тенгламани келтирамиз: бунда ni –i даража тўлишининг ўртача сони, даража энергияси, …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"statistik termodinamika muammolari" haqida

1504976433_66705.ppt бразилия statistik termodinamika muammolari режа кириш статистик термодинамика муаммолари. асосий қисм 2.1. микро- ва макросистемалар. 2.2. энтропиянинг статистик талқини. 2.3. больцман тақсимоти. ансамбллар. 2.4. аралашиш энтропияси. 2.5. идеал газларнинг термодинамик хоссалари. 2.6. илгариланма ҳолат бўйича йиғинди. 2.7. бир атомли идеал газнинг термодинамик хоссалари. 2.8. айланма, тебранма ва электрон ҳолат бўйича йиғинди. хулоса фойдаланилган адабиётлар кириш статистик термодинамика муаммолари 1.энтропиянинг физик маъноси ички энергиянинг физик маъноси сингари эмас. энтропиянинг характерли хусусияти шундан иборатки, барча табиий жараёнларда у бир хилда ошиб боради. бизнинг тушунчамизга кўра у биз қўлга киритиб бўлмайдиган энергия. бу муаммони 1877 йилда л.больцман...

PPT format, 248,0 KB. "statistik termodinamika muammolari"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: statistik termodinamika muammol… PPT Bepul yuklash Telegram