термодинамиканинг иккинчи конуни

DOC 143,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403963060_49755.doc j p 1 2 1 2 1 1 q q q q q q l - = - = 2 1 2 2 q q q l q - = = e 1 2 1 2 1 q q 1 q q q - = - = ) ( ) ( 4 3 2 2 1 2 1 1 s s t q ва s s t q - = - = ò = 0 s d ва s s s s s d = - = - 4 3 1 2 1 2 1 2 1 2 1 1 1 t t s t s t q q t - = d d - = - = h ¥ ; 310 260 2 k t - » k t 850 800 1 - » k t 2500 1 » 2 1 2 q q q - = e …

аси паст т2 бўлган совиқ манбадан q2 иссиқлик олиниб, температураси т1 бўлган иссиқ манбага q2 ва циклда келтирилган иш l га эквивалент бўлган q1 иссиқлик берилади. совитиш машиналари цикли тескари цикл дейилади ва йўналиши соат миллари йўналишига тескари бўлади. тескари циклни амалга ошириш натижасида иссиқлик, совиқ манбадан олиниб иссиқ манбага берилади. совитиш машиналарининг самарадорлиги совитиш коэффициенти деб аталадиган ва совиткичдан олинган иссиқлик миқдорини циклни амалга ошириш учун ташқи жисмлар бажарган ишга нисбати тарзида ифодаланувчи катталик билан аниқланади: ( 2) совитиш коэффициенти қиймати бир бирлик иш сарфлаш натижасида совиткичдан қанча миқдорда иссиқлик олинишини ифодалайди. карно цикли с. карно 1824 йилда "оловнинг ҳаракатлантирувчи кучи ва бу кучни ҳосил қила оладиган машиналар ҳақида мулохазалар" номли асарини нашр қилди. карно ушбу асарида биринчи бўлиб иссиқликни ишга айлантириш мумкинлиги тўғрисидаги фикрни таърифлаган ва таҳлил этган. француз олими с. карно иссиқлик машиналарининг ишлаш самарадорлигини тадқиқот қилиб, иккита ўзгармас температурали иссиқлик манбаи-иситкич т1 ва совиткич т2 орасида …

иткичга q2 иссиқлик миқдори беради. 4 нуқтада цилиндр термик изоляцияланади ва ишчи жисм 4-1 чизиқ бўйича адиабатик сиқилиб, ўзининг бошланғич ҳолатига қайтади. карно цикли диаграммада 12341 ёпиқ эгри чизиқ билан тасвирланади ва шу юзага сон жиҳатдан тенг l иш бажарилади (4. 2-расм . pv-диаграмма). ts-диаграммада 12341 юза сон жиҳатдан карно циклининг фойдали ишига айлантирилган иссиқлик миқдорига тенг. иккала диаграммада юзалар ўзаро тенг. карно циклининг термик ф. и. к. (4. 1) ифода бўйича аниқланади. ηt embed equation.3 ифодага кўра: айланма процессда бўлганлиги учун: (3) (4. 3) ифодадан кўриниб турибдики, карно циклининг термик ф.и.к. ишчи жисмнинг хоссларига боғлиқ бўлмасдан, балки фақат иссиқ ва совиқ манбаларнинг абсолют температуралари т1 ва т2 нинг қийматлари билан аниқланади. бу температуралар фарқи қанчалик катта бўлса, яъни т1 ортиши ва т2 камайиши билан карно циклининг термик ф.и.к. катталашади. карно циклининг термик ф.и.к. доимо бирдан кичик бўлади, чунки (4. 3) ифодага кўра t2 /t1=0 яъни т2=0 ёки т1= бўлгандагина …

. карно цикли эталон бўлиб хизмат қилади, реал машиналар яратишда шу эталонга яқинлаштиришга ҳаракат қилиш лозим бўлади. реал иссиқлик двигателларида карно цикли, амалий жиҳатдан қийин бўлганлиги учун амалга оширилмайди, яъни назарий цикл ҳисобланади. юқорида кўриб чиқилган тўғри қайтар карно цикли, тескари йўналишда ҳам амалга ошиши мумкин. p q1 1 t1=const 4 dq=0 l dq=0 2 3 q2 t2=const v карнонинг тескари циклида совитиладиган объектдан q2 иссиқлик т2 паст температурада совитиш агентига (идеал газ) узатилади. сўнгра совитиш агенти буғларини сиқиш учун компрессорда механик иш сарфланади. натижада совитиш агенти температураси ортади ва у ўзида мужассам этган q2 иссиқлик ва сарфланган механик иш l га эквивалент бўлган иссиқликни (q2+l) атроф-муҳитга узатади. бунда ишчи жисм, яъни совитиш агенти совитиш машинасида тескари айланма процесс бўлган совитиш циклини бажаради. атроф-муҳитга узатилган умумий иссиқлик энергиянинг сақланиш қонунига кўра q1=q2+l ни ташкил этади. совитиш объектидан иссиқликни совитиш агентига ва ундан иссиқликни атроф-муҳитга узатилиши изотермик кечади. совитиш агенти 2-3 …

қайтар цикл учун ҳам ўринлидир. агар ихтиёрий қайтар цикл чексиз кўп элементар карно циклидан иборат бўлса, ҳар бир элементар карно цикли учун: (6) у ҳолда бутун ихтиёрий цикл учун: (7) бу ерда - берк контур бўйича интеграллаш белгиси. демак, ҳар қандай ихтиёрий қайтар цикл учун иссиқликнинг келтирилган миқдори алгебраик йиғиндиси нолга тенг. (4. 7) ифода 1854 йилда р. клаузиус томонидан келтириб чиқарилган бўлиб, клаузиус интеграли дейилади. 2-бобдан маълумки: ( 8) (4. 8) ифода қайтар процесслар учун термодинамика иккинчи қонунининг математик ифодаси ҳисобланади. қайтмас карно цикли учун: (9) ихтиёрий қайтмас цикл учун иссиқликнинг келтирилган миқдори алгебраик йиғиндиси нолдан кичик: (10) ушбу ифода клаузиус иккинчи интеграли дейилади. циклни амалга оширувчи ишчи жисм учун (11) бунга кўра: (12) (4.12) ифода қайтмас процесслар учун термодинамика иккинчи қонунининг математик ифодаси ҳисобланади. (4. 8) ва (4. 12) ифодаларни умумлаштириб, термодинамиканинг иккинчи қонунини аналитик равишда қуйидагича ифодалаш мумкин: (13) бу ифодадаги тенглик белгиси қайтар, тенгсизлик белгиси қайтмас …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "термодинамиканинг иккинчи конуни"

1403963060_49755.doc j p 1 2 1 2 1 1 q q q q q q l - = - = 2 1 2 2 q q q l q - = = e 1 2 1 2 1 q q 1 q q q - = - = ) ( ) ( 4 3 2 2 1 2 1 1 s s t q ва s s t q - = - = ò = 0 s d ва s s s s s d = - = - 4 3 1 2 1 2 1 2 1 2 1 1 1 t t s t s t q q t - = d d - = - = h …

Формат DOC, 143,0 КБ. Чтобы скачать "термодинамиканинг иккинчи конуни", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: термодинамиканинг иккинчи конуни DOC Бесплатная загрузка Telegram