электромагнитные явления и магнитные цепи

DOC 1,4 MB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1411657345_59424.doc . / ] [ 2 2 2 t m wb m s v m a s a v m a m j m a n l i f b = = × = × × × = × = × = ú û ù ê ë é × = s b ф * = . 1 1 ] [ 2 2 2 wb m m wb m t ф = × = × = ò = × = . f dl h u i m . l i f b × = ò å = × i dl h i ( ) , 2 1 1 2 1 l h l l h f + + = ( ) . 2 1 1 2 1 l h l l h w i + + = × , , 0 s ф b b h = × = m m …

ловых линий, приходящихся на данную поверхность. напряженность магнитного поля и магнитная проницаемость величина, характеризующая магнитные свойства среды, т. е. способность среды намагничиваться, называется магнитной проницаемостью. абсолютная магнитная проницаемость вакууме – величина постоянная. μ0 = 4π∙10-7 h/m. абсолютную магнитную проницаемость любой среды μа удобно выражать через магнитную проницаемость μ0 и магнитную проницаемость μ, которая показывает во сколько раз абсолютная магнитная проницаемость среды больше или меньше, или магнитная постоянная т.е. μ = μа/ μ0, тогда μа = μ0∙ μ, где μ - относительная магнитная проницаемость. в зависимости от магнитной проницаемости μ все вещества делятся на: 1. диамагнитные μ 1 3. ферромагнитные μ >> 1 напряженность магнитного поля н – векторная величина, которая не зависит от свойств и определяется только токами в проводниках, создающими магнитное поле. напряженность связана с магнитной индукцией соотношением: в = μа∙н. единицы напряженности магнитного поля – ампер на метр. [н] = 1 а/m. напряженность магнитного поля – величина векторная. …

в этом и заключается закон полного тока, математическое выражение которого можно представить в виде: свойство ферромагнитных материалов материалы, обладающие большой магнитной проницаемостью называются ферромагнитными. к ним относятся железо, никель, кобальт и их сплавы. оказавшись во внешнем магнитном поле, эти материалы значительно усиливают его. магнитное состояние ферромагнитного поля характеризуется кривой намагничивания ферромагнитного сердечника, помещенного в катушку с током. рис. 2.7 рис. 2.8 предположим сначала, что сердечник отсутствует. тогда при увеличении тока в катушке магнитная индукция будет меняться по линейному закону т.к. в этом случае b0 = μ0∙h. теперь будем полагать, что катушка имеет сердечник. по мере увеличения тока в катушке магнитная индукция в сердечнике быстро возрастет (участок 0-1 кривой намагничивания рис 2.8). это объясняется ориентацией векторов намагниченности ферромагнитного сердечника. затем интенсивность ориентации замедляется (участок 1-2 кривой намагничивания). точка 2 соответствует магнитному насыщению, т.е. при некотором значении ннас все домены сориентированы и при дальнейшем увеличении тока в катушке индукция поля растет так …

значении н (точка d) сердечник снова будет насыщаться. при уменьшении тока в катушке до нуля индукция будет уменьшаться до остаточной индукции (точка c). увеличение тока в положительном направлении вызовет намагничивание сердечника до исходного состояния (точка а). полученную кривую называют петлей гистерезиса (запаздывания). участок 0-a характеристики намагничивания называют основной кривой намагничивания. энергия, которая затрачивается на один цикл перемагничивания, пропорциональна площади, ограниченной петлей гистерезиса (на рис. 2.10 а-в приведены петли гистерезиса для различных материалов). рис. 2.10 магнитные цепи часть электротехнического устройства, отдельные участки которого выполнены из ферромагнитных материалов, по которым замыкается магнитный поток, называется магнитной цепью. примером простой магнитной цепи может служить сердечник кольцевой катушки. рис. 2.11 магнитные цепи трансформаторов, электрических и других аппаратов и приборов имеют более сложную форму. магнитная цепь, которая выполнена из одного материала и по всей длине имеет одинаковое сечение, называется однородной. неоднородная магнитная цепь состоит из нескольких однородных участков, отличающихся длиной, сечением и материалом. наиболее часто встречаются …

ющего через катушку (рис. 2.13) возникает магнитное поле и в левом стержне создается магнитный поток ф. этот поток в точке а сердечника разветвляется на потоки ф1 и ф2. ток как силовые линии магнитного поля непрерывны и замкнуты, то должно выполняться соотношение: ф = ф1 + ф2 или ф – ф1 – ф2 = 0. следовательно алгебраическая сумма магнитных, потоков для любого узла магнитной цепи равна нулю. это определение выражает первый закон кирхгофа для магнитной цепи. рис. 2.13 второй закон кирхгофа для магнитной цепи применим закон полного тока к контуру abcd (рис.2.13). полный ток, проходящий через поверхность, ограниченную этим контуром, ∑ i = i∙w. намагничивающая сила вдоль этого контура: где н - напряженность магнитного поля на участке bcda. н1 - напряженность магнитного поля на участке ав. на основании закона полного тока получаем: таким образом, алгебраическая сумма н.с. для любого замкнутого контура магнитной цепи равна алгебраической сумме магнитных напряжений на отдельных его …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"электромагнитные явления и магнитные цепи" haqida

1411657345_59424.doc . / ] [ 2 2 2 t m wb m s v m a s a v m a m j m a n l i f b = = × = × × × = × = × = ú û ù ê ë é × = s b ф * = . 1 1 ] [ 2 2 2 wb m m wb m t ф = × = × = ò = × = . f dl h u i m . l i f b × = ò å = × i dl h i ( ) , 2 1 1 2 1 l h l l h f + + = ( ) …

DOC format, 1,4 MB. "электромагнитные явления и магнитные цепи"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: электромагнитные явления и магн… DOC Bepul yuklash Telegram