теореманинг суюқлик(газ)ларнинг ҳаркатига тадбиқи

DOCX 134,3 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1541038545_72842.docx dv dt dm m f k e f m r c p k 1 p k 2 p k 1 p k 2 v r g p u f e d v dt q dm dt ф теореманинг суюқлик(газ)ларнинг ҳаркатига тадбиқи режа: 1. теореманинг суюқлик(газ)ларнинг ҳаркатига тадбиқи. 2. ўзгарувчан массали жисм. ракетанинг ҳаракати. суюқликнинг ўрнашган (бир текис) оқимини кўриб чиқайлик. ўрнашган (бир текис) оқим деб, суюқликнинг шундай оқимига айтиладики, унинг эгаллаган майдонидаги заррачаларнинг тезликлари -, босими -р, ва зичликлари - вақт мобайнида ўзгармай қолади. бундай оқимдаги суюқлик заррачаларининг траекториялари оқим йўллари ҳисобланади, яҳни ҳар бир заррачанинг жойлашган ўрнидаги тезлигининг йўналиши, шу эгри чизиқнинг уринмаси бўйлаб йўналган бўлади. 291 шакл ъаракатланаётган суюқликнинг ичидан оқим йўллари билан чегарланган ва оқим трубкаси деб аталувчи бир майдон (унинг шакли юмалоқ бўлиши шарт эмас) ажратиб оламиз (291 шакл; агар суюқлик труба ичида ҳаракатланса, трубанинг деворлари чегара ҳисобланади). ўрнашган оқимда, юзаси s-га тенг бўлган ихтиёрий …

ифодаланади: оқим трубкаси (труба)нинг иккита кўндаланг кесимлари орқали оқиб ўтаётган суюқликнинг секунддаги ҳаракат миқдорларининг фарқи, шу кўндаланг кесимлар ва трубка (труба) билан чегараланган ҳажмдаги суюқликка таoсир этувчи ташқи кучларнинг геометрик йиғиндисига тенг экан. ушбу теорема, барча ички (суюқлик заррачаларининг 1 - 2 ҳажм ичидаги ўзаро таoсир) кучларини ҳисобга олмасдан ташлаб юборишда жуда қўл келади. агар суюқлик труба ичида оқса, суюқликка таoсир этувчи кучларни, суюқликнинг ҳар бир заррачасига алоҳида таoсир этувчи массавий (оғирлик) кучларнинг бош вектори -га ва сирт бўйича таoсир этувчи кучларнинг бош вектори: -трубанинг деворларини суюқликка бўлган босим кучлари (трубанинг реакциясси), 1 ва 2 кўндаланг кесимлардаги 1 - 2 ҳажмдан ташқаридаги суюқликнинг таoсир кучлари ва (291, б шакл)-ларга ажратиб юборамиз. сон қиймати бўйича =р1s1, =р2s2. у ҳолда, (23) тенгламани қуйидаги кўринишда ёзамиз, gс(2-1)= +++ (23’) (23’) тенглама, эйлер теоремаси деб аталувчи теоремани ифодалайди. 128 масала. отилиб чиқаётган сувнинг босими. брандспойтдан v=10 м/с тезлик билан отилиб чиқаётган сув, қаттиқ деворга …

нинг ичига киришидаги ва ундан чиқишидаги босимлари тегишлича р1 ва р2 бўлса, сувнинг чиғаноққа кўрсатадиган тўлиқ босим кучи аниқлансин. е ч и ш. чиғаноқнинг 1 -2 ҳажми билан чегараланган қисмидаги сувга (23’) тенгламанинг ох ва оу ўқлардаги проекцияларини қўллаймиз, ушбу ҳажмдаги сувга таoсир этувчи ташқи кучлар: m-дан иборат бўлган массавий (оғирлик) куч, 1 ва 2 кесимлардаги 1 ва2 босим кучлари ва чиғаноқ деворларининг реакция кучларининг йиғиндисидан иборат бўлган -кучлар таoсир этади. натижада, gс(v2x-v1x)=rx+р1cоs-р2 gс(v2y-v1y)=ry-р1sin-mg (f) ушбу масалада, v1=v2=v, бўлгани учун v1x=v cоs, v2x=v , v1y=-vsin, v2y=0. бундан ташқари, (22) формулага асосан gс=r2v, бу ердаги -сувнинг зичлиги; р1=р1r2; р2=р2r2; чиғаноқдаги сувнинг массаси m=lr2. ушбу қийматларни (а) тенгламалар системасига келтириб қўйсак, rx ва ry -ларнинг қийматларини аниқлаймиз, rx=r2[v2(1- cоs)+р2-р1 cоs], ва ry=r2(v2sin+ р1sin+gl). сувнинг босим кучини чиғаноққа таoсирининг сон қийматлари rx ва ry -га тенг бўлиб, тескари йўналишда бўлади. ўзгарувчан массали жисм. ракетанинг ҳаракати. классик механикада, ҳарқандай моддий нуқтанинг ёки система заррачаларининг …

рдаги f(t)- вақтнинг узлуксиз функцияси. 294 шакл. агар бундай жисм фақат илгариланма ҳаракатда бўлса (ёки айланма ҳаракати эoтиборга олинмаса), бундай жисмни массаси ўзгарувчан моддий нуқта деб ҳисоблаш мумкин. ракетанинг ҳаракати. вақт мобайнида массаси мунтазам равишда камайиб борувчи жисмнинг ҳаракатини, амалий муҳим бўлган ракетанинг ҳаракати мисолида кўриб ўтамиз ва уни массаси ўзгарувчан моддий нуқта деб ҳисоблаймиз. ёнувчи маoсулотларнинг ракетадан чиқариб юборилишдаги нисбий (ракета корпусига нисбатан) тезлигини -билан белгилаймиз. ёнувчи маoсулотларни ракетага кўрсатадиган босим кучларини тенгламадан чиқариб юбориш учун, уни ички кучга айлантириш лозим бўлади. бунинг учун, ихтиёрий t -вақтда ракетани ва ундан dt вақт оралиғида чиқариб юборилаётган ёнилғи маoсулотларининг заррачаларини ягона система деб ҳисоблаймиз (294 шакл), dt- вақт ичида, ракетадан чиқариб юборилган -га тенг бўлган массани dm билан белгилаймиз. м камаювчи масса бўлганлиги сабабли, dm 0) борса, ундай жисмни ҳам массаси ўзгарувчан жисм деб ҳисобланади. унга ташқаридан келиб қўшилаётган моддий заррачаларнинг нисбий тезлигини аввалгидек -ҳарфи билан белгиласак, унинг ҳаракати ҳам (25) …

бўлгани учун, амалда g1с= g2с= gс деб қабул қилинади. ундан ташқари, қўшилаётган ҳаво массасининг нисбий тезлиги 2=- бўлади, бу ердаги -самолётнинг тезлиги. у ҳолда, 1= деб ҳисоблаб, -кучининг вектори ва унинг модули учун қуйидаги ифодани ёзамиз, = -gс(+), ф= gс(u-v) реактивлик кучининг модулини аниқлашда, -(самолётнинг) тезлигини ва (отиб юборилаётган ҳавонинг) -тезлигини ўзаро қарама-қарши йўналишда олинади. юқоридаги формула, сувни сўриб ва қайта чиқариб юборувчи гидро реактив двигателлар учун ҳам ўринли ҳисобланади. ц и о л к о в с к и й ф о р м у л а с и. ташқи кучларнинг бош вектори =0 деб, ҳамда отиб юборилаётган моддий заррачаларниинг нисбий тезлиги -ни ўзгармас деб ҳисоблаб, ракетанинг фақат реактивлик кучи таoсиридаги ҳаракатини кўриб чиқамиз. ъаракатнинг йўналиши бўйича х координата ўқини йўналтирамиз (294 шакл). у ҳолда vx=v, ux=-u бўлади, ва =0 эканлигини эoтиборга олсак, (25) тенгламанинг х ўқидаги проекцияси, қуйидаги кўринишда бўлади, м=-u ёки dv=-u бошланғич ҳолатдаги масса м=м0, ва …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "теореманинг суюқлик(газ)ларнинг ҳаркатига тадбиқи"

1541038545_72842.docx dv dt dm m f k e f m r c p k 1 p k 2 p k 1 p k 2 v r g p u f e d v dt q dm dt ф теореманинг суюқлик(газ)ларнинг ҳаркатига тадбиқи режа: 1. теореманинг суюқлик(газ)ларнинг ҳаркатига тадбиқи. 2. ўзгарувчан массали жисм. ракетанинг ҳаракати. суюқликнинг ўрнашган (бир текис) оқимини кўриб чиқайлик. ўрнашган (бир текис) оқим деб, суюқликнинг шундай оқимига айтиладики, унинг эгаллаган майдонидаги заррачаларнинг тезликлари -, босими -р, ва зичликлари - вақт мобайнида ўзгармай қолади. бундай оқимдаги суюқлик заррачаларининг траекториялари оқим йўллари ҳисобланади, яҳни ҳар бир заррачанинг жойлашган ўрнидаги тезлигининг йўналиши, шу эгри чизиқнинг уринмаси бўйлаб йўналган бўлади. 291 шакл ъаракатланаётган суюқликнинг ичидан оқим йўллари билан чегарланган ва оқим трубкаси …

Формат DOCX, 134,3 КБ. Чтобы скачать "теореманинг суюқлик(газ)ларнинг ҳаркатига тадбиқи", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: теореманинг суюқлик(газ)ларнинг… DOCX Бесплатная загрузка Telegram