fazodagi kuchlar tizimi

DOC 480,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1404208629_51852.doc 0 ¹ r r ta’sir chiziqlari bir nuqtada uchrashadigan kuchlar tizimiga bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi deyiladi fazodagi kuchlar tizimi reja: 1. umumiy mulohazalar 2. fazodagi ixtiyoriy joylashgan kucharni bir nuqtaga keltirish 3. fazodagi kuchlar tizimini teng ta`sir etuvchiga keltirish 4. fazodagi kucharning muvozanat shartlari 5. tekislikdagi kuchlarning muvozanat shartlari 6. to`sinlar va ularning tayanchlari ta`sir chiziqlari fazoda ixtiyoriy joylashgan kuchlar tizimiga fazodagi kuchlar tizimi deyiladi. 1804-yilda fransuz olimi lui puanso (1777—1859) taklif etgan lemma asosida fazoviy kuchlar tizimi sodda holga keltirilgach, ular ta`siridagi jismlarning muvozanat holati va harakati o`rganiladi. bu lemma kuchning jismga ta`sirini o`zgartirmasdan, uni o`ziga parallel ravishda bir nuqtadan ikkinchi nuqtaga keltirish haqida bo`lib, quyidagicha ta`riflanadi (isbotsiz): jismning istalgan nuqtasiga qo`yilgan kuch jismdan olingan ixtiyoriy keltirish markaziga qo`yilgan aynan shunday kuchga va momenti berilgan kuchning keltirish markazi o nuqtaga nisbatan momentiga teng juft kuchga teng kuchli (ekvivalent) bo`ladi (1.24-shakl, a, b). teorema: fazoda ixtiyoriy joylashgan kuchlar …

yilgan kuchga va momenti ga teng qo`shilgan juftga teng kuchli bo`ladi: xuddi shu tarzda a2, a3... an nuqtalardagi kuchlarni ham keltirish markaziga ko`chiramiz. u holda, o nuqtaga qo`yilgan kuchlar tizimi va momentlari bo`lgan qo`shilgan juftlar tizimi hosil bo`ladi. vektorlar mos ravishda tekisliklarga tik yo`nalgan hamda ular soat milining aylanishiga teskari yo`nalishda jismni aylantirishga intiladi. o markazga keltirilgan kuchlar geometrik qo`shiladi (1.25-shakl, b) va bitta r kuchni hosil qiladi: juft kuchlar ham geometrik qo`shiladi (1.25-shakl, e) va bitta m0 juft kuchni hosil qiladi: bu yerda: — fazodagi kuchlar tizimining bosh vektori; — fazodagi kuchlar tizimining bosh momenti. yuqorida ta`kidlanganidek, ekanligini e`tiborga olsak, (a) va (b) ifodalar quyidagicha yoziladi: demak, fazoda joylashgan kuchlar tizimining: · bosh vektori mazkur kuchning geometrik yig`indisiga; · istalgan keltirish markaziga nisbatan bosh momenti tashkil etuvchi kuchlarning mazkur markazga nisbatan momentlarining geometric yig`indisiga teng bo`ladi. teorema isbotlandi. vektorlarni analitik usulda aniqlash uchun ularni koordinata o`qlariga proyeksiyalash zarur: bosh …

(1.26-shakl, b). bosh moment m0 quyidagicha aniqlanadi: kuchni o nuqtaga joylashtiramiz. u holda r va r″ o`zaro muvozanatlashadi. natijada, à nuqtada birgina r′ kuch qoladi; bu kuch berilgan kuchlar tizimiga teng kuchli bo`lganligi sababli ularning teng ta`sir etuvchisi deb hisoblanadi. demak, ixtiyoriy o nuqtada bosh vektor va bosh moment o`zaro tik yo`nalgan bo`lsa, kuchlar tizimi keltirish markazi o dan masofadagi a nuqtaga qo`yilgan va bosh vektor ga parallel yo`nalgan teng ta`sir etuvchi kuchga keltiriladi. izoh: jismga ta`sir etuvchi fazoviy kuchlar tizimining bosh bosh moment esa bo`lsa, bunday kuchlar tizimi momenti bosh moment m0 ga teng bo`lgan birgina teng ta`sir etuvchi juft kuchga keltiriladi. endi teng ta`sir etuvchining momenti haqidagi varinyon teoremasini keltiramiz (isbotsiz): agar fazodagi kuchlar tizimi teng ta`sir etuvchiga keltirilsa, bu teng ta`sir etuvchining ixtiyoriy nuqtaga nisbatan momenti barcha kuchlarning mazkur nuqtaga nisbatan momentlarining geometrik yig`indisiga teng. bu ta`rifdan ekanligi kelib chiqadi. fazodagi ixtiyoriy kuchlar tizimi muvozanatda bo`lishi uchun …

t tenglamalarini yozamiz. 1. bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi uchun muvozanat tenglamalari quyidagicha (1.13-shakl va 1.12 formulaga qarang): 2.parallel kuchlar tizimi (1.27-shakl). chizmadan ko`rinib turibdiki, kuchlarning ta`siri oy o`qiga parallel bo`lganligi sababli ularning ox o`qlardagi proyeksiyalari nolga teng bo`ladi. shu bois muvozanat shartlari quyidagicha yoziladi: demak, bir tekislikda joylashgan parallel kuchlar tizimi ta`siridagi erkin jism muvozanatda bo`lgani uchun kuchlarning o`zlariga parallel bo`lgan o`qdagi proyeksiyalarining yig`indisi va mazkur kuchlar yotgan tekislikda ixtiyoriy b nuqtaga nisbatan momentlarning yig`indisi nolga teng bo`lishi zarur va yetarlidir. 3. tekislikdagi ixtiyoriy kuchlar tizimi (1.28-shakl). bu kuchlar oz o`qqa perpendikular tekislikda yotganligi bois, ularning mazkur o`qdagi proyeksiyalari nolga tengdir. natijada, (1.28) ning uchinchisi, (1.29)ning birinchi va ikkinchilari ayniyatga aylanadi. barcha kuchlar xoy tekislikda yotganligi sababli ularning oz o`qqa nisbatan momentlari koordinatalar boshi 0 ga nisbatan momentlarning algebraic qiymatiga teng bo`lib qoladi. tekshirilayotgan hol uchun muvozanat shartlari quyidagi ko`rinishga ega: shunday qilib, tekislikdagi kuchlar tizimi ta`siridagi erkin jism …

ntlarining algebraik yig`indilari va mazkur nuqtalardan o`tuvchi o`qqa perpendikular bo`lmagan o`qdagi proyeksiyalarining yig`indisi alohida-alohida nolga teng bo`lsa, bunday kuchlar tizimi muvozanatda bo`ladi: har qanday to`sin* uch xil tayanchda yotadi. 1. sharnirli-qo `zg `aluvchan tayanch (1.29-shakl, a). bu xildagi tayanch to`sin uchining gorizontal ko`chishiga va ko`ndalang kesimining aylanishiga qarshilik ko`rsatmaydi. sharnirli-qo`zg`aluvchan tayanchning sxematik tasviri 1.29-shakl, b da ko`rsatilgan. bunday tayanchning reaksiyasi r tayanch bog`lanishi bo`ylab yoki g`ildiraklarning tayanch tekisligiga tik yo`nalgan bo`ladi. 2. sharnirli qo`zg`almas tayanch (1.30-shakl, a). bu tayanch nuqtasiga tegishli kesimning erkin aylanishiga imkon bersa-da, lekin to`sin uchining hech qanday chiziqli ko`chishiga yo`l qo`ymaydi. bu tayanchning sxematik tarzdagi ko`rinishi to`sin bilan sharnir vositasida tutashtirilgan ikkita sterjendan iborat (1.30-shakl, b). qo`zg`almas-sharnirli tayanchlarda h gorizontal va r vertikal tashkil etuvchilarga ajraluvchi tayanch reaksiyalari hosil bo`ladi. 3. qistirib mahkamlangan tayanch (1.31-shakl, a). bu xildagi tayanch unga tutashtirilgan to`sin kesimining to`g`ri chiziqli va burchakli ko`chishlariga yo`l qo`ymaydi. bu tayanchning sxematik tasviri 1.31-shakl, b …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "fazodagi kuchlar tizimi"

1404208629_51852.doc 0 ¹ r r ta’sir chiziqlari bir nuqtada uchrashadigan kuchlar tizimiga bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi deyiladi fazodagi kuchlar tizimi reja: 1. umumiy mulohazalar 2. fazodagi ixtiyoriy joylashgan kucharni bir nuqtaga keltirish 3. fazodagi kuchlar tizimini teng ta`sir etuvchiga keltirish 4. fazodagi kucharning muvozanat shartlari 5. tekislikdagi kuchlarning muvozanat shartlari 6. to`sinlar va ularning tayanchlari ta`sir chiziqlari fazoda ixtiyoriy joylashgan kuchlar tizimiga fazodagi kuchlar tizimi deyiladi. 1804-yilda fransuz olimi lui puanso (1777—1859) taklif etgan lemma asosida fazoviy kuchlar tizimi sodda holga keltirilgach, ular ta`siridagi jismlarning muvozanat holati va harakati o`rganiladi. bu lemma kuchning jismga ta`sirini o`zgartirmasdan, uni o`ziga pa...

Формат DOC, 480,0 КБ. Чтобы скачать "fazodagi kuchlar tizimi", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: fazodagi kuchlar tizimi DOC Бесплатная загрузка Telegram