эритмалар термодинамикаси

DOC 211.5 KB Free download

Page preview (5 pages)

Scroll down 👇

1522394539_70491.doc ) ln ln ( b b a a a x x x x nrt g + = d 4 , 3 1 ) 4 , 0 2 1 ( 1 2 = + + = ìîë ìîë ìîë ìîë x o n 4 , 3 2 ) 4 , 0 2 1 ( 1 2 = + + = ìîë ìîë ìîë ìîë x o 4 , 3 4 , 0 ) 4 , 0 2 1 ( 1 6 3 = + + = ìîë ìîë ìîë ìîë x h c ) ln ln ( b b a a a x x x x nr s + = d i n t p i z n z = ÷ ÷ ø ö ç ç è æ ¶ ¶ - 1 , , i z i n t p i g n g = ÷ ÷ ø ö ç …

. электрокимёвий жараёнлар термодинамикаси. эритмалар деб, икки ёки ундан ортиқ компонентлардан ташкил топган термодинамик барқарор гомоген системаларга айтилади. эритмалар газсимон, суюқ ва қаттиқ эритмаларга бўлинади. амалда кўпроқ суюқ эритмалар учрайди. эритма эритувчи ва эриган моддадан иборат, лекин термодинамик нуқтаи назардан эритманинг барча таркибий қисмлар бир хил бўлади. эритувчи деб, одатда эритмадаги миқдори кўпроқ моддага айтилади. эритманинг муҳим кўрсаткичларига унинг таркиби ва компонентлар таркиби киради. суюқ эритмалар табиати ва хоссалари жиҳатидан хилма-хил бўлганлиги учун уларни миқдорий жиҳатдан тавсифлаш қийин. эритмалар ҳақидаги тушунчаларни ривожланиши натижасида икки хил назария вужудга келган. 1) физик назария (с.аррениус, в.оствалд, я.вант-гофф) га кўра эриш жараёни эриган модда заррачаларини эритувчи ҳажмида бир текис тарқалишидан иборат. эритувчи индифферент муҳит вазифасини ўтайди. 2) кимёвий назария (д.менделеев, и.каблуков, н.курнаков) га мувофиқ эритма эритувчи, эриган модда заррачалари ва уларнинг ўзаро водород боғлар ёки электростатик тортишув кучлари орқали боғланишидан ташкил топган беқарор кимёвий бирикмалардан иборат системадир. замонавий эритмалар назарияси юқоридаги икки назарияни бирлаштириб, …

нг ҳосил бўлиши; 2) эриётган моддадаги боғларнинг узилиши, яъни кристалл панжаранинг бузилиши; 3) ионларнинг эритмада солватланиши. 1- ва 2-босқичларда энергия сарфланади, 3-босқичда эса энергия ажралиб чиқади. эриш иссиқлиги мазкур энергияларнинг нисбатига боғлиқ. эриш жараёни экзотермик ёки эндотермик бўлиши мумкин. компонентлардан эритма ҳосил бўлиши босим ва температура таъсирида очиқ системада ўз-ўзидан борадиган жараён ҳисобланади. бундай жараён давомида гиббс энергияси камаяди. идеал эритма ҳосил бўлишида гиббс энергиясининг ўзгариши қуйидаги тенглама билан ифодаланади: (1) xa-эритувчининг моляр улуши, xb-эриган модданинг моляр улуши. xa ва xb нинг қийматлари бирдан кичик бўлганлиги учун lnxа ва lnxb, (ga нинг қийматлари манфий бўлади. (ga нинг қиймати ўз-ўзидан эритма ҳосил бўлиш эҳтимолини кўрсатади. мисол. ингаляцион наркоз учун 1 мол азот (i)-оксиди, 2 мол кислород ва 0,4 мол циклопропан 298 к да ва 1,033(105 па босимда аралаштирилганда (ga ни ҳисобланг. бунда эритма ҳосил бўладими? ечиш: ҳар бир компонентнинг моляр улуши аниқланади: 1 тенгламага мувофиқ (ga =3,4(8,31(298[1/3,4ln(1/3,4)+2/3,4ln(2/3,4)+0,4/3,4ln(0,4/3,4)]=-7,78 кж демак, ўз-ўзидан эритма …

ча давом этади. тўйинган эритмада индивидуал эриётган модданинг кимёвий потенциали шу модданинг эритмадаги кимёвий потенциалига тенг бўлган мувозанат қарор топади. молекуляр-кинетик нуқтаи назардан, эритма тўйинган бўлади, қачонки, қаттиқ модда сиртидан эритмага ажралиб чиқаётган заррачалар тезлиги эритмадаги заррачаларни қаттиқ модда сиртига чўкиш тезлигига тенг бўлади. ҳар қандай суюқ эритма ҳосил бўлишида эритувчининг структураси ўзгаради, заррачалар бошқача кўринишда жойлашган янги структуралар ҳосил бўлади, бунинг натижасида молекулалараро таъсир кучлари ҳам ўзгаради. эритмаларни умумий назариясиининг вазифаси эритмалар хоссасини унинг таркиби ва компонентлар хоссаларига миқдорий боғлиқлигини аниқлашдан иборат. бундай боғлиқлик мавжудлигини кўрсатувчи муҳим тенгламалардан бири гиббс-дюгем тенгламаси ҳисобланади. парциал-моляр катталиклар. гиббс-дюгем тенгламаси. бошқа системалар каби эритмаларнинг хоссалари ҳам интенсив ва экстенсив хоссаларга бўлинади. агар эритмадаги барча компонентларнинг массалари доимий босим ва температурада n марта орттирилса, эритманинг интенсив хоссалари (концентрация, зичлик, қовушоқлик) ўзгармайди, экстенсив хоссалари (ҳажми, иссиқлик сиғими, ички энергия, энталпия) эса n марта ортади. агар система битта компонентдан иборат бўлса, яъни индивидуал модда бўлса, унинг …

рта ортади. -бирор экстенсив хоссанинг парциал моляр катталиги (z = g, a, h, u, v ва бошқ.). жуда кўп миқдордаги эритмага бирор компонентдан 1 мол қўшилганда таркиб доимий ҳисобланади. кўриниб турибдики, бирор i -компонентнинг экстенсив хоссаларини парциал моляр катталиги-ташқи омиллар ва бошқа барча компонентлар миқдори доимий бўлганда, i-компонентнинг миқдори 1 молга орттирилганда бутун системанинг экстенсив хоссаларини ўзгаришидир. масалан, i-компонентнинг парциал моляр катталиги сифатида қуйидагилар бўилиши мумкин: , , (3) ва бошқалар. фараз қиламизки, катта массали системага ҳар компонентдан чексиз кичик dn1, dn2, dn3 миқдорда қўшилди. бундай шароитда экстенсив хоссаларнинг, масалан, нинг парциал моляр катталиги доимий бўлади, лекин системанинг умумий хоссалари ўзгаради. шунинг учун (4) ушбу тенглама интегралланса гиббс-дюгем тенгламаси келиб чиқади. ёки (5) парциал моляр гиббс ёки гелмголц эркин энергиясининг қиймати бир вақтнинг ўзида кимёвий потенциал ҳисобланади. шуни ҳам таъкидлаш керакки, парциал моляр катталик эритманинг хоссаси эмас, балки унга доимий босим, температура ва таркибда 1 мол компонент қўшилганда хоссаларининг ўзгаришидир. …

Want to read more?

Download the full file for free via Telegram.

Download full file

About "эритмалар термодинамикаси"

1522394539_70491.doc ) ln ln ( b b a a a x x x x nrt g + = d 4 , 3 1 ) 4 , 0 2 1 ( 1 2 = + + = ìîë ìîë ìîë ìîë x o n 4 , 3 2 ) 4 , 0 2 1 ( 1 2 = + + = ìîë ìîë ìîë ìîë x o 4 , 3 4 , 0 ) 4 , 0 2 1 ( 1 6 3 = + + = ìîë ìîë ìîë ìîë x h c ) ln ln ( b b a a a x x x x nr s + = d i n t p i z n z = …

DOC format, 211.5 KB. To download "эритмалар термодинамикаси", click the Telegram button on the left.

Tags: эритмалар термодинамикаси DOC Free download Telegram