моддада магнит майдони

DOCX 145,3 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1541867334_72909.docx m p r j r a ctha a l 1 ) ( - = )] exp( [exp )] exp( [exp - - - + = a a a a ctha 0 2 0 3 m c b kt b p n j m r r ¢ = = kt p n m 3 0 2 0 m c = ¢ kt p n m 3 0 2 0 m c = å å = = = n i mi n i i p l 1 1 1 r r g 0 1 1 m g c g b v j v l n i i r r r ¢ = = å = w r evr is p m 2 1 = = 0 1 0 gm c w b v l i n i i r r r ¢ - = - = å = es l r …

ия вектори йўналишига қарама-қарши йўналишда магнитланадиган моддаларга айтилади. диамагнетикларга, ташқи магнит майдони бўлмаганда, атомлари, молекулалари ёки ионларининг магнит моментлари нолp бўлган моддалар киради. инерт газлар, молекуляр водород ва азот, висмут, рех, мис, олтин, кумуш, кремний, германий, сув (суюқ), ацетон, глицерин, нафталин ва бошқа кўпгина органик ва ноорганик бирикмалар диамагнетиклардир. диамагнетик моддалар ташқи магнит майдонига киритилганда уларнинг атомлари, лармор теоремасига биноан, индукцияланган магнит моментларига эга бўлиб қолишади. изотропик диэлектрикнинг v кичик ҳажм миқёсидаги барча n атомларнинг векторлари бир хил. (24.12) дан кўриниб турибдики, улар векторга пропорционал ва йўналиши бўйича унга қарама-қарши. шунинг учун диамагнетикнинг магнитланиш вектори (24.13) бу ерда n0 – (молекула) атомларнинг концентрацияси; - модданинг табиатига боғлиқ бўлган ўлчамсиз пропорционаллик коэффициенти (барча диамагнетикларда >1 бўлганда l(a)1: ҳамма атомларнинг магнит моментлари майдон бўйлаб «саф тортади» ва нинг кейинги ортишларида парамагнетикнинг магнитланиш вектори j амалда ўсмайди. бу ҳолатни парамагнетикнинг магнит тўйинган ҳолати дейилади. бу жуда кучли магнит майдонларида ва етарлича паст ҳароратларда …

ўйлиб туриб қолади ва энг яқин қутбга тортилади (24.6-расм). 24.6-расм. юқорида кўрсатиб ўтилганидек парамагнетикнинг магнитланиш жараёни унинг атомлари (ёки моекулалари) магнит моментларининг векторининг йўналишига нисбатан жойлашишининг тартибга туришидан иборат. атомнинг механик импулpс моменти унинг магнит моменти билан (24.4) муносабат орқали боғланган. шунинг учун парамагнетикнинг магнитланиши унинг атомларининг импулpс моментларини ҳам ориентацияланиши билан бирга кечади: бу ерда n – парамагнетикнинг v ҳажмидаги атомлар сони. бу ҳажм миқёсида магнит майдоннинг нобир жинслигини иноабатга олмасдан (20.13) ва (20.18) ларга биноан ни ҳосил қиламиз. демак, парамагнетикнинг ҳамма атомларининг йиғинди импулpс моменти магнит майдон индукциясига пропорционал ва майдон бўлмаганда нолга тенг. магнат майдонда парамагнетик атомларнинг бурилиши иссиқлик ҳаракати туфайли уларнинг бир-бирига уриниши натижасида содир бўлади, яъни ички кучлар таъсирида. шунинг учун магнитланганда парамагнитик жисмнинг импулpс моменти ўзгармаслиги керак. демак, бир жинсли магнит майдонда парамагнетик жисм атомларнинг импулpс моменти ва магнит моменти векторларининг йўналишлари тартибланиши билан бир вақтда бу жисм векторига параллел ўқ атрофида айлана бошлаши …

н. бурчак кўзгули шкала ёрдамида, ипга маҳкамланган кўзгудан қайтган ёруғлик нурининг силжиши бўйича қайд этилган. стерлканинг бурилиш бурчаги жуда кичик бўлган. шунинг учун соленоид орқали частотаси, стержен бурама тебранишларининг резонанс частотасига мос келган, ўзгарувчан ток ўтказилган. 24.7-расм. барнет (1909) магнит майдони бўлмаганда тез айланаётган темир стерженнинг магнитланишидан иборат тескари эффектни – барнетт эффектини кашф этди. магнит моменти вектори йўналиши бўйича стерженp бурчак тезлиги векторига қарама-қарши. бу электронларнинг механик ва магнит векторларининг қарама-қарши йўналганлиги билан боғлиқ. 6. эйнштейн ва де гаазларнинг темир стерженлар билан ўтказган тажрибалари кутилмаган натижаларга олиб келди. улар топган гиромагнит нисбат s, орбитал гиромагнит нисбатдан, фарқли бўлиб чиқди: s = 2 = - e/m (24.21) бу натижа на фақат темирнинг магнит хоссаларини ўрганишга, балки физиканинг кейинги тараққиётида жуда катта аҳамиятга эга бўлади. уни тушинтириш учун электрон ва орбитал моментлардан ташқари яна, электрон спин деб аталган, хусусия импулpс моментига ва унга мос хусусий магнит моментига ҳам эга деб тахмин …

вант сони. (24.22) ва (24.23) лардан электроннинг хусусий (спин) магнит моментининг модули (24.24) эканлиги келиб чиқади, бу ерда - бор магнетони. электрон спиннинг энг муҳим хусусиятлари шундан иборатки, магнит майдонида1) спин икки усул билан ориентацияланиши мумкин: магнит майдон йўналишига унинг проекцияси +h/2 ёки –h/2 га тенг бўлиши мумкин. мос равишда спин магнит моментларининг проекцияси - б ёки +б ларга тенг бўлади. биринчи ҳолда спин векторига параллел, иккинчи ҳолда эса унга анти параллел дейиш қабул қилинган. электрон спиннинг таъсири номаён бўладиган барча тажрибалар спиннинг кўрсатиб ўтилган хусусиятларини тасдиқлайди. штерн ва герлах тажрибалари (§39.4 қаранг) спиннинг фақат иккита ориентацияси мавжудлигининг (бевосита) тўғридан тўғри экспериментал исботидир. бу майдоннинг пайдо бўлиш сабаблари ҳечқандай ролp ўйнамайди. у ўтказувчанлик токлари билан ҳам (ташқи майдон), электронларнинг орбитал ҳаракати ва атом ядроларининг магнит моментлари билан ҳам (ички майдон), туғилиши мумкин. кўпчилик парамагнит металлар (масалан ишқорий ва ишқорий-ер металлари) кюри қонунига (24.19) бўйсунмайди, уларнинг магнит қабул қилувчанлиги температурага боғлиқ …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "моддада магнит майдони"

1541867334_72909.docx m p r j r a ctha a l 1 ) ( - = )] exp( [exp )] exp( [exp - - - + = a a a a ctha 0 2 0 3 m c b kt b p n j m r r ¢ = = kt p n m 3 0 2 0 m c = ¢ kt p n m 3 0 2 0 m c = å å = = = n i mi n i i p l 1 1 1 r r g 0 1 1 m g c g b v j v l n i i r r r ¢ = = å = w r evr is p m …

Формат DOCX, 145,3 КБ. Чтобы скачать "моддада магнит майдони", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: моддада магнит майдони DOCX Бесплатная загрузка Telegram