электромагнит майдони ва максвелл тенгламалари

DOC 1,3 МБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403877907_48338.doc q l o = - + e w w b w 0 2 0 2 2 2 2 4 ( ) - = - = - = - = - æ è ç ö ø ÷ ò ò ò d dt d dt s b ds d b dt ds db dt ds d b dt ds s n n n s n s s f ( ) ( ) r e dl d b dt ds l n s l бел = - æ è ç ö ø ÷ ò ò r e dl d b dt ds l n s l = - æ è ç ö ø ÷ ò ò r d ds q dv n s s = = ò ò эркин r rot e e d b dt d h dt r r r r = ñ* = - = - m - = …

онар холатда ва паст частоталарда караб келдик. бундай холатлар учун электр ва магнит майдонларни характерланган катталикларни аникладик. лекин жуда юкори частотали тебранишларда (105 гц-1011 гц) даври жараенлар жуда тез узгаради. натижада янги физик ходисаларкузатилади. масалан, ul(w булгани учун юкори частотада жуда катта кучланиш олиш мумкин (тесла трасформатори бунга мисол бўлади). индуктив каршилик w=l га тенг булгани учун хато симнинг бир булакчаси хам жуда катта индуктив каршиликка эга булади. буни куйидаги тажрибада кузатиш мумкин.(расм 108.) расмда мис сими билан занжирга параллел уланган лампочка курсатилган. агар занжирга доимий кучланиш берсак лампочка ёнмайди, чунки у мис сими билан каска туташтирилган. агар занжирни юкори кучланиш манбаига уласак лампочка ёнади, чунки бу вактда лампочка индуктив каршиликка эга булади, натижада токни куп кисми лмпочкадан утади. сигим каршилиги эса, 1/wc жуда кичик булади, яъни юкори частотада умуман каршилик курсатмай колади. юкори частотада индукция таъсирига учраган хар кандай утказгич массасида фуко токи хосил булади. натижада, утказгичлар иссий бошлайди. …

турғун электромагнит тўлқинларни ҳосил қилади. биз юкорида санаб утилган физик ходисаларни тушунтириш учун шу вактгача мавжуд булган назариялар асаосида тушунтириб булмайди. бу масалани инглиз физиги к максвелл бажарди. у электромагнит майдоннинг классик назариясини яратди. бу майдонни характерлайдиган тенгламалар системасини яратди. максвелл тенгламаларидан заряднинг, токнинг доимий, узгарувчан майдонларда харакат конунлари келиб чикади. шунингдек, электромагнит нурланиш конунлари хам келиб чикади. агар (е/(t, (н/(t =0 электростатика ва магнитостатика конунлари келиб чикади (е/(t, (н/(t ( 0 булса электродинамика ва магнитодинамика конунлари келиб чикади. биз бу маърузада максвелл назариясининг мохиятини ва унинг кулланишларини караб чикамиз. 2. максвеллнинг биринчи тенгламаси ёки электромагнит индукция қонунининг умумий кўриниши. ўзгарувчан магнит майдонда жойлашган қўзғалмас ёпиқ ўтказувчанлик l контурни қараймиз. фарадейнинг электромагнит индукция қонунига кўра, магнит оқими ўзгарганда берк контурда электр юритувчи куч хосил бўлади. , (15.1) бу ерда ф - магнит индукция векторининг l контур билан чегараланган s юзадан ўтган оқим. агар бу ифодани бегона кучларнинг кучланганлиги орқали ёзсак, …

ектр майдон кучланганлик векторининг ёпик контур бўйича циркуляцияси туради, максвелл биринчи тенгламасида электр майдон циркуляцияси ҳақидаги теоремани умумлаштиради. маълумки, электростатик майдон учун бундай циркуляция нолга тенг эди, шунга асосан зарядни кучиришда бажарган иш нолга тенг эди ва скаляр потенциал тушунчаси киритилган эди. энди кўрамизки, умумий ҳолда фазода ўзгарувчан магнит майдони бўлса, электр майдон кучланганлиги нолдан фарқ қилади - ихтиёрий электр майдони потенциалли майдон бўлаолмайди, балки у вихрли майдондир. бу ҳолда электр майдон кучланганлиги ҳам, куч чизиқлар манзараси ҳам, умумий кўринишда бўлади: бу ерда зарядларда бошланувчи ва туговчи чизиқлар билан бирга ( электростатик майдондаги сингари ) ёпиқ кучланганлик чизиқлари мавжуд бўлади. хусусан, агар фазода ўзгарувчан магнит майдони бўлса, зарядлар бўлмайди у вақтда электр майдон куч чизиқларининг ҳаммаси ёпиқ бўлади бундай майдонга вихрли майдон дейилади. ( эслатиб ўтамизки, доимий магнит майдони ҳам вихрли эди. ) 3. максвеллнинг иккинчи тенгламаси ёки тўла ток қонуни. доимий токнинг магнит майдон назариясида биз асосий тенгламалар сифатида …

эса, конденсатор ичида ток йўқ, лекин у ерда ўзгарувчан электр майдони бор, чунки ўзгарувчан токда зарядлар конденсатор қопламаларида вақт бўйича ўзгаради. демак, максвелл назарияси бўйича ўзгарувчан электр майдони токли ўтказгичлардаги каби магнит майдони ҳосил қилади. бу назарияга математик тус бериш учун максвелл силжиш токи тушунчаси киритилади. силжиш токи киритилишининг мақсадга мувофиқлиги шундан иборатки, энди магнит майдонининг турли манбалари - ўтказувчанлик токи ва ўзгарувчан электр майдонини формал жиҳатдан битта манбага - тўла токка бирлаштирилади. тўла ток зичлиги j фазонинг ҳар бир нуқтасида ўтказувчанлик ток зичлиги jўт ва шу нуқтадаги силжиш токи зичлиги jсилж. қуйидагидан иборат бўлади: j = jўтк. + jcилж. , (15.4) jcилж. = jўтк. тенгликни исбот қилиш мумкин. силжиш токини конденсатор майдонининг силжиш вектори орқали ифодалаймиз. маълумки, конденсаторнинг заряд сичлиги (=q/s тенг эди. у вақтда jўтк= i/s=1/s (dq/dt) = [d(q/s)]/dt=d(/dt, (15.5) маълумки, конденсатор учун e=(/(0(, булгани эътиборга олсак, у вақтда d=(0(e=(, (15.6) келиб чикади. бу ифодани эътиборга олсак, (15.5) …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "электромагнит майдони ва максвелл тенгламалари"

1403877907_48338.doc q l o = - + e w w b w 0 2 0 2 2 2 2 4 ( ) - = - = - = - = - æ è ç ö ø ÷ ò ò ò d dt d dt s b ds d b dt ds db dt ds d b dt ds s n n n s n s s f ( ) ( ) r e dl d b dt ds l n s l бел = - æ è ç ö ø ÷ ò ò r e dl d b dt ds l n s l = - æ è ç ö ø ÷ ò ò r d ds q dv n …

Формат DOC, 1,3 МБ. Чтобы скачать "электромагнит майдони ва максвелл тенгламалари", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: электромагнит майдони ва максве… DOC Бесплатная загрузка Telegram