динамика

PPTX 199,1 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1492624009_66172.pptx f a m = f ma = r a m = å = k f a m mg p = g p m = l × = c f 2 2 1 r m m f f × × = v r × m = 2 x v s c 5 , 0 r × × r × × = y v y & = z v z & = z , y , x & & & å = k f a m 0 v dv/dt, 2 = = = t b n a r a a , / å t = k f dt dv m å = kn f ρ v m 2 å = kb f 0 2 2 2 2 2 2 , , dt z d a dt y d a dt x d a z y x = = = å = …

учлар ҳам таъсир этади. шу қаторда берилган (актив) кучлар ҳам ва боғланиш рекциялари ҳам ўзгарувчан бўлишлари мумкин. тажрибалар орқали аниқландики, жисмга таъсир этаётган кучлар вақтга, жисмнинг ҳолатига (координатасига) ва унинг тезлигига боғлиқ равишда ўзгарувчан бўлар экан. масалан, реостатни ёқиш ва ўчириш ҳисобига электровознинг тортиш кучи ёки электромоторнинг яхши марказлаштирилмаган валининг айланишидан ҳосил бўладиган тебранишлар таъсиридаги кучлар вақтга боғлиқ равишда ўзгарувчи кучларга мисол бўлиши мумкин; бутун олам тортилиш қонуни ёки пружинанинг эластиклик кучи эса жисмларнинг ҳолатига (яъни координаталардаги ўрнига) боғлиқ равишда ўзгарувчи кучларга мисол бўла олиши мумкин; муҳит қаршилиги кучи тезликка боғлиқ равишда ўзгаради. асосий тушунчалар ва ифодалар. 15.11.2005 муаллиф доц. с.исмоилов, оператор д.ибайжонова 3 4 шуни таъкидлаб ўтиш лозимки, статика қисмидаги кучлар ҳақидаги тушунчалар ва қоидалар тўласича динамика қисмида ҳам ўринли ҳисобланади, чунки статика қисмидаги қоидалар фақат ўзгармас кучлар учунгина ўринли дейилган эмас. инертлик тушунчаси шундан иборатки, агар жисмга бирор тезлик берилса жисм шу тезликни сақлаб қолишга интилади, агар унга …

(массаларнинг тарқалишига) эътибор бермасдан ўрганилади (эътибор берган бўлсангиз, кинематика қисмида «моддий нуқта» сўзи асло ишлатилмаган эди). кинематика қисмида кўриб ўтганимиздек, ҳар қандай ҳаракат асосан илгариланма ва айланма ҳаракатларнинг йиғиндисидан иборат бўлади. агар масалаларнинг шартларига кўра айланма ҳаракатларни эътиборга олинмаса бундай жисмларнинг ҳаракатини ўрганишда уларни моддий нуқта деб қабул қилинади, чунки натижавий ечимда ҳеч қандай хатолик бўлмайди. 5 масалан, планеталарнинг қуёш атрофдаги ҳаракатларини, артилерия снарядининг қандай масофага бориб тушишини аниқлашда ва шунга ўхшаш қатор масалаларни ечишда, уларни моддий нуқта деб қаралади. илгариланма ҳаракатдаги барча масалаларни ечишда массаси жисмнинг умумий массасига тенг бўлган моддий нуқта деб ҳисобланади. механик система ёки қаттиқ жисмларнинг динамикасига оид ҳаракатларни ўрганишдан олдин, битта моддий нуқтанинг динамикасига оид масалаларни кўриб ўтиш лозим бўлади. шу сабабли динамика қисмини моддий нуқта динамикасидан бошлаб ўрганамиз. 15.11.2005 муаллиф доц. с.исмоилов, оператор д.ибайжонова 5 6 муаммо: механик ҳаракатларнинг қонунлари нечта. улар қайси тенгламалар орқали ифодаланадилар. динамика қонунлари ким томонидан ва қачон кашф этилган. …

т таъсир этувчи кучларнинг бош вектори нолга тенг бўлган жисм) нинг ҳаракатини, инерция бўйича ҳаракат деб аталади. (изоҳ-меники, таржимон с.исмоилов). 19. динамика қонунлари. моддий нуқта динамикасининг масалалари. 7 инерция қонуни материя (борлиқ)нинг асосий хоссаларидан бири, яъни унинг ҳар доим ҳаракатда эканлигини кўрсатиб беради. ушбу қонун италян олими г. галилей томонидан (1632й.) очилгунга қадар, аристотел (арасту, юнон файласуфи, искандар зулқарнайнинг устози, эрамиздан олдинги 384-322й. яшаган, изоҳ-меники, таржимон с.исмоилов) томонидан айтилган фикр, яъни жисм фақат куч таъсиридагина ҳаракат қила олиши мумкин холос, агар куч таъсир этмай қўйса, ҳаракат ўша заҳотиёқ тўхтайди, деган фикр ҳукмронлик қилар эди (барча илоҳий китобларда хозиргача ҳам шу фикр ҳукмронлик қилиб келади) . энг муҳим нарсалардан бири, ушбу инерция қонуни қайси ҳисоб системасида ўринли эканлигини аниқлашдан иборатдир. ньютоннинг фикрича ушбу қонун қандайдир қўзғалмас (абсолют) фазода жойлашган ҳисоб системасидагина ўринли ҳисобланган. лекин ҳозирги замондаги тушунчалар бўйича, фазо - бу материя (борлиқ)нинг яшаш формаси бўлиб, ундаги материяларнинг ҳаракатига боғлиқ бўлмаган …

ш мумкин. тажрибалар натижасида аниқландики, маркази қуёшда жойлашиб, ўқлари қўзғалмас юлдузлар томонга йўналтирилган ўқлардан иборат ҳисоб системаси бизнинг қуёш системамиз учун юқори аниқликдаги инерциал система ҳисобланар экан. аксарият масалаларни ечишда, ерга маҳкамланган ҳисоб системасини инерциал система деб қабул қилиш мумкин экан ва бундаги хатолик сезиларли эмас экан. бундай фикрнинг ўринли эканлиги кейинчалик асосланиб берилади. 8 иккинчи қонун (ушбу қонунни динамиканинг асосий қонуни деб аталади): моддий нуқтага таъсир этаётган ихтиёрий кучлар, унинг тезлигини қандай ўзгартириши мумкин эканлигини аниқлаб беради, яъни: моддий нуқтанинг массасини унга таъсир қилаётган кучлардан оладиган тезланишига кўпайтмаси, модули бўйича кучга тенг бўлиб, моддий нуқтанинг оладиган тезланишининг йўналиши кучнинг йўналиши билан бир хил бўлар экан. ушбу қонуннинг вектор кўринишдаги математик ифодаси, қуйидагича ёзилади куч билан тезланишнинг модул(сон қиймат)лари орасидаги боғланиш, қуйидагича бўлади (19.1') динамиканинг иккинчи қонуни ҳам, биринчи қонун каби фақат инерциал ҳисоб системаларидагина ўринли бўлади. ушбу қонундан кўриниб турибдики, жисмнинг массаси унинг инертлик ўлчови бўлиб ҳисобланар экан. чунки …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "динамика"

1492624009_66172.pptx f a m = f ma = r a m = å = k f a m mg p = g p m = l × = c f 2 2 1 r m m f f × × = v r × m = 2 x v s c 5 , 0 r × × r × × = y v y & = z v z & = z , y , x & & & å = k f a m 0 v dv/dt, 2 = = = t b n a r a a , / å t = k f dt dv m å = kn f ρ v m 2 å = kb …

Формат PPTX, 199,1 КБ. Чтобы скачать "динамика", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: динамика PPTX Бесплатная загрузка Telegram