bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning

DOCX 497,7 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1707074373.docx bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning erkin tebranishlari reja: 1. bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning erkintebranishlari 2.mayatnik 3.massa va prujina:bo’ylama tebranish 4.massa va prujina: ko’ndalang tebranish xulosa foydalanilgan adbiyotlar bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning erkin tebranishlari. biz sistemalarning muvozanat holatiga nisbatan tebranishlarini qarab chiqishni boshlaymiz. agar sistemaning holatini vaqtning ixtiyoriy momentida faqatgina bitta parameter bilan tasvirlash mumkin bo’lsa,bunday sistema bir erkinlik darajasiga ega sistema deyiladi. bunday sistemalarga masalan, quyidagilarni keltirish mumkin: 1.berilgan tekis tebranuvchi matematik mayatnikni 2.silliq sirtda tebranuvchi prujinaga bog’langan tebranishlari:tebranish konturidagi tebranishlar. haqiqatdan ham matematik mayatnikning vaziyatini mayatnik ipining vertikaldan og’ish burchagi bilan tasvirlash mumkin. lc-zanjir uchun bunday parameter vazifasini sig’imdagi zaryadning kattaligi bajarishi mumkin. ixtiyoriy yo’nalishda tebranuvchi mayatnikni masalan:ikkita yo’nalishda tebranuvchi mayatnikning holatini tavsiflash uchun ikkita koordinata zarur bo’ladi.demak bunday sistemaning erkinlik darajasi ikkiga teng.masalan: devorga osilgan soatdagi mayatnik faqat berilgan tekislikda tebranish mumkin,shuning uchun uning erkinlik darajasi …

a (1) tenglama yordamida tebranishni yetarli darajada to’g’ri tavsiflay olmaymiz.(1) tenglama katta amplitudali tebranishlar uchun ko’pol yaqinlashishda olish mumkin.juda katta tebranishlarda prujinaga osilgan yo’kka ta’sir qilayotgan kuch siljishga proporsional bo’lmay qoladi.shuning uchun (1) tenglamani katta tebranishlarda unga ham qo’llab bo’lmaydi.shuningdek kondensator qoplamalari orasidagi zaryadning miqdori juda katta bo’lganda ham qo’llab bo’lmaydi. chunki zaryad juda katta bo’lsa kondensatorda teshilish yo’z berishi mumkin va bundan sung zaryadning tebranishi (1) tenglamaga bo’ysunmay qoladi. terminologiya:(1) tenglamada biz quyidagi terminlardan foydalandik. a-musbat konstonta bo’lib,tebranish amplitudasi deyiladi. -burchak chastota deyiladi va birligi rad/sek. chastota ,birligi gers yoki 1/sek. chastota ga teskari kattalik tebranish davri deyiladi va uning birligi sekund. -faza domiysi yoki tebranishning boshlang’ich fazasi deyiladi. ko’pincha bizni tebranishning boshlang’ich fazasi qiziqtirmaydi vabiz uni nolga teng deb olib ketamiz.u holda (1) tenglama quyidagi ko’rinishni oladi. qaytaruvchi kuch va inersiya. (1) tenglama yordamida tavsiflanuvchi tebranish fizik sistemaning qaytaruvchi kuch va enersiyasi hisobiga paydo bo’ladi.qaytaruvchi kuch “harakatlanuvchi element” …

qiladi.bunda hosil bo’layotgan tezlik siljish qonuniga teskari bo’ladi.”manfiy” tezlik o’zining maxsimum qiymatiga muvozanat holatidan o’tayotgan paytda erishadi.bu paytda qaytaruvchi kuch nolga teng bo’ladi.qo’shihga manfiy tezlik sistemaning manfiy siljishiga sabab bo’ladi.bu paytda qaytaruvchi kuch musbat qiymatga erishadi,lekin endi u manfiy tezlikka sabab bo’lgan inersiyaga qarshilik qila boshlaydi.oxir oqibatda tezlik nolga teng bo’lib qoladi , lekin siljish o’zining maxsimal qiymatiga erishadi ammo u manfiy bo’ladi va jarayon teskari tartibda davom eta boshlaydi,ya’ni orqaga qayta boshlaydi.ko’rib chiqilgan sikl davriy ravishda takrorlanaveradi.qaytaruvchi kuch sistemani muvozanat holatiga harakat qilishga intiltiradi va buning natijasida sistema tezlik oladi. muvozanat holatiga kelganda sistema o’zining tezligini saqlashga intiladi va inersiyasi hisobiga harakatni davom ettiradi, toki maxsimal siljishgacha.shuning hisobiga sistema tebranishlarni bajaradi.agar hech qanday qo’shimcha kuch ta’sir qilmasa u cheksiz uzoq vaqt bu davriy harakatni takrorlayveradi. tebranishning burchak chastotasi sistemaning fizik xossasi bilan bog’langan.ya’ni u quyidagini anglatadiqaytaruvchi kuchni birlik siljishga va birlik massaga nisbatiga teng kattalik. ba’zida masalan lc-zanjirda massa …

i ni cheksiz deb olamiz. mayatnik. oddiy mayatnik “massasiz” l -uzunlikdagi ipdan va uning bir uchi mahkamlangan va ikkinchi uchiga massasi m bo’lgan “nuqtaviy” jism osilgan sistemadir. mayatnikni vertikaldan og’ishini deb olamiz.-ni rad o’lchov birligida kiritaylik.mayatnikning berilgan tekislikda tebranishini va uning holatini burchak aniqlab beradi.mayatnikdagi yo’kning siljishi aylana diametrik bo’yichaga teng.bunday siljish juda tez tangensial tezlikni hosil qiladi ya’ni.shu bilan birga tangensial tezlanish hosil bo’ladi .qaytaruvchi kuch mayatnikka ta’sir qiluvchi -og’irlik kuchining tangensial tashkil etuvchisi hisoblanadi.bu tashkil etuvchi kuch – ga teng.shuning uchun nyutonning ikkinchi qonuniga asosan bizga yaxshi ma’lumki teylor qatoriga asosan quyidagicha yoyiladi ni ham muvozanat nuqtasi atrofida qatorga shunga asosan yoyamiz. ning yetarlicha kichik qiymatlarida bizga yaxshi ko’rinib turibdiki qatordagi dan boshqa barcha hadlar deyarli nolga teng bo’lib ketadi. biz tebranishlarni juda kichik burchaklarda ko’ramiz. agar katta burchaklarda ko’radigan bo’lsak har xil nochiziqli tebranishlar hosil bo’lishi mumkin.kichik burchak deganimiz qanchalargacha bo’lishini baholab ko’raylik. misol uchun ga teng.demak …

higa to’g’ri kelgan burchak tezlik ga teng. shunday qilib quyidagilarni olamiz: shuningdek bu ikkita tenglamadan musbat o’zgarmaslar a vani aniqlashimiz mumkin. massa va prujina:bo’ylama tebranish. agar m-massa yerda ishqalanishsiz sirpana olsin.u harakatlanmaydigan devorga ikkita bir xil massasiz va bikrligi -bo’lgan prujinalar yordamida mahkamlangan bo’lsin.prujinaning kengaymagan holatdagi uzunligi a0bo’lsin.muvozanat holatida har bir prujinaning cho’zilishi a bo’lsin va prujinaning tarangligi bo’lib qoldi.chap devordan m-massali yo’kchaga bo’lgan masofa –ga teng,o’ng tomondagi devordan uzoqligi ga teng bo’lib qoladi. chap prujina yo’nalishda kuch ta’sir qiladi,o’ng prujina yo’nalishda kuch ta’sir qiladi. massaga ta’sir qiluvchi to’liq,kuch yo’nalishda ikkita kuchning yig’indisi sifatida aniqlanadi. nyutonning ikkinchi qonuniga asosan m-massali yo’kning muvozanat holatidan chetlashishi ga teng.uni funksiya yordamida quyidagicha yozishimiz mumkin. 1.3 rasm u holda demak (9) tenglamani quyidagicha yozishimiz mumkin (10) tenglamaning umumiy yechimi garmonik funksiya bo’ladi ya’ni quyidagiga teng . massa va prujina: ko’ndalang tebranish. bizga 1.4 rasmda ko’rsatilgandek sistema berilgan bo’lsin.m-massali yo’k bir uchi devorga mahkamlangan ikkita …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning"

1707074373.docx bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning erkin tebranishlari reja: 1. bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning erkintebranishlari 2.mayatnik 3.massa va prujina:bo’ylama tebranish 4.massa va prujina: ko’ndalang tebranish xulosa foydalanilgan adbiyotlar bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning erkin tebranishlari. biz sistemalarning muvozanat holatiga nisbatan tebranishlarini qarab chiqishni boshlaymiz. agar sistemaning holatini vaqtning ixtiyoriy momentida faqatgina bitta parameter bilan tasvirlash mumkin bo’lsa,bunday sistema bir erkinlik darajasiga ega sistema deyiladi. bunday sistemalarga masalan, quyidagilarni keltirish mumkin: 1.berilgan tekis tebranuvchi matematik mayatnikni 2.silliq sirtda tebranuvch...

Формат DOCX, 497,7 КБ. Чтобы скачать "bir erkinlik darajasiga ega bo’lgan sistemaning", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: bir erkinlik darajasiga ega bo’… DOCX Бесплатная загрузка Telegram