механиканинг принциплари

DOC 173,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1363834788_42659.doc q s x r d d d j d d , , , , b s d a s d o j d p j d 2 1 o o e r a r d r d r d r r r + = r r d r r r = d r f a r r d d = a d å = n n d d r f a r r å + + = ) ( n n n n n n d d d d z f y f x f a z y x n n r å = 0 n n d r n r r å = 0 n n d r f r r n m 0 = + n n n f r r n d r r n d r r å å = + 0 n n n …

лса,система нуқтасининг ҳақиқий кўчиши бирорта ҳам мумкин бўлган кўчиш билан устма-уст тушмаслиги мумкин. масалан, ўқ атрофида айланувчи диск радиуси бўйлаб ҳаракатланаётган k нуқтанинг ҳақиқий кўчишини текширайлик (2-расм). k нуқтанинг ҳақиқий кўчиши қуйидагича бўлади: бунда k нуқтанинг нисбий ҳаракатидаги ҳақиқий кўчишини унинг мумкин бўлган кўчиши орқали ифодалаш мумкин. бинобарин,бу ҳолда ҳақиқий кўчиш билан мумкин бўлган кўчиш устма-уст тушмайди. 2-расм система бирор нуқтасига қўйилган кучнинг шу нуқтанинг мумкин бўлган кўчишидаги иши куч вектори билан мумкин бўлган кўчиш векторининг скаляр кўпайтмасига тенг,яъни: embed equation.3 ни қисқача кучнинг мумкин бўлган иши дейиш мумкин. агар системага бир қанча кучлар таъсир этаётган бўлса, уларнинг мумкин бўлган ишлари қуйидагича ифодаланади: (17.1) ёки (17.2) системага қўйилган боғланишлар реакция кучларининг системанинг мумкин бўлган кўчишларидаги ишларининг йиғиндиси нолга тенг бўлса, бундай боғланишлар идеал боғланишлар деб аталади. система нуқталарига қўйилган боғланишлар реакция кучларини билан белгиласак,идеал боғланишларни қуйидагича ёзиш мумкин: (17.3) мумкин бўлган кўчиш принципи мумкин бўлган кўчиш принципи механик система мувозанатининг …

и бўлишини исботлаймиз: фараз қилайлик, (17.4) шарт бажарилса ҳам система мувозанатда бўлмасин. бу ҳолда системанинг нуқталари ҳаракатга келади. натижада бу нуқталарга таъсир этувчи кучлар тенг таъсир этувчиси нолга тенг бўлмайди. бошланғич пайтда система тинч ҳолатда бўлгани сабабли нуқталари таъсир этувчи кучлар таъсирида мос равишда ҳақиқий кўчишларни олади.системага қўйилган боғланиш стационар бўлгани сабабли ҳақиқий кўчишлар мос равишда мумкин бўлган кўчишлар билан устма-уст тушади. бу ҳолда: бу тенгликларни қўшсак, келиб чиқади. боғланиш идеал бўлгани туфайли натижада ҳосил бўлади. бу эса қилган фаразимизнинг нотўғрилигини кўрсатади. демак, система мувозанатда экан. мумкин бўлган кўчиш принципи лагранж томонидан таклиф этилган. шунинг учун мазкур принцип лагранж принципи дейилади. мумкин бўлган кўчиш принципининг аналитик ифодаси қуйидагича ёзилади: мумкин бўлган принципини қўллаб масалалар ечиш мумкин бўлган кўчиш принципини қўллаб ҳал этиладиган масалалар қуйидаги тартибда ечилади: 1.системага таъсир қилаётган кучлар расмда тасвирланади. 2.системага қўйилган боғланиш идеал бўлмаса, таъсир қилувчи кучлар қаторига боғланиш реакция кучини (ишқаланиш кучини) қўшиш керак. 3.сиcтеманинг эркинлик …

иримли бўлиб, унинг қадами h=8 мм. у oa ва ob дасталар ёрдамида айлантирилади. oa=ob=l=30 см. затвор тенг ўлчовли кўтарилиши учун дасталар учларига қандай куч қўйилишлига аниқлансин. затвор оғирлиги 100 н. ечиш. 3расмда кўрсатилган механизмга жуфт куч, затвор оғирлик кучи ва ишқаланиш кучи таъсир қилади. ав дастани бурчакка буриб, мумкин бўлган кўчиш берсак, a ва b нуқталар мос равишда, радиуси l бўлган айлана ёйи бўйлаб ҳамда кўчишни, затвор эса кўчишни олади. мумкин бўлган кўчиш принципини ифодаловчи (113.1) тенгламани тузамиз: 204-расм (17.6) бунда масала шартига кўра подёмник винти икки киримли. шунинг учун a даста бир марта тўла айланганда затвор икки қадам юқорига силжийди. натижада ҳамда орасидаги муносабат қуйидагича бўлади: (17.7) (17.7) ни (17.6) га қўйсак: бундан келиб чиқади. масала. 205-расмда кўрсатилган oab кривошип-шатун механизмида ab шатун c цилиндрик шарнир ёрдамида cd стержен билан боғланган. cd ва de стерженлар цилиндрик шарнир воситасида бириктирилган. ac= bc; <dcb = 1500 ; < cde = 900. …

_1398942841.unknown _1398942838.unknown _1398942839.unknown _1398942837.unknown _1398942832.unknown _1398942834.unknown _1398942835.unknown _1398942833.unknown _1398942830.unknown _1398942831.unknown _1398942828.unknown _1398942819.unknown _1398942823.unknown _1398942825.unknown _1398942826.unknown _1398942824.unknown _1398942821.unknown _1398942822.unknown _1398942820.unknown _1398942814.unknown _1398942817.unknown _1398942818.unknown _1398942816.unknown _1398942811.unknown _1398942813.unknown _1398942810.unknown _1398942800.unknown _1398942805.unknown _1398942807.unknown _1398942808.unknown _1398942806.unknown _1398942803.unknown _1398942804.unknown _1398942801.unknown _1398942796.unknown _1398942798.unknown _1398942799.unknown _1398942797.unknown _1398942794.unknown _1398942795.unknown _1398942793.unknown

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "механиканинг принциплари"

1363834788_42659.doc q s x r d d d j d d , , , , b s d a s d o j d p j d 2 1 o o e r a r d r d r d r r r + = r r d r r r = d r f a r r d d = a d å = n n d d r f a r r å + + = ) ( n n n n n n d d d d z f y f x f a z y x n n r å = 0 n n d r n r r å = 0 n n d r …

Формат DOC, 173,0 КБ. Чтобы скачать "механиканинг принциплари", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: механиканинг принциплари DOC Бесплатная загрузка Telegram