огирлик маркази

DOCX 154,6 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1540974855_72825.docx z s s z c k k = å 1 x l l x c k k = å 1 y l l y c k k = å 1 z l l z c k k = å 1 r x x s x s x s s c = + + = - + + = 1 1 2 2 3 3 4 20 60 36 2 1 9 y y s y s y s s c = + + = + + = 1 1 2 2 3 3 4 100 108 36 5 8 9 x x s x s s ar r r c = + = - - = 1 1 2 2 0 2 2 2 ; ; y c x v x v c k k = å 1 d x v xdv c v = ò 1 ( ) …

модуллари сақланган ъолда янги иккита ва параллел кучлар ъосил бўлади. демак, ва кучлар учун (54) тенглик ўринли бўлади ва уларнинг тенг таъсир этувчиси ъам ўша с нуқтани кесиб ўтади. шу с нуқтани ва параллел кучларнинг маркази деб аталади. бирор қаттиқ жисмга ўзаро параллел бўлган ва бир томонга йўналган ,, ,., кучлар системаси, унинг а1,а2,..,аn нуқталарига қўйилган бўлсин. бундай кучлар системаси -дан иборат бўлган тенг таъсир этувчига келтирилади, унинг модули (55) формула орқали аниқланади. 103 шакл. агар хамма кучларни бир вақтнинг ўзида, қўйилган нуқталари атрофида бир томонга ва маълум бир бурчакка бурилса, у холда модуллари ўзгармаган холда ва ўзаро параллел бўлган янги кучлар системаси хосил бўлади (масалан, 104 шаклдаги пунктир билан тасвирланган). ҳар бир шундай бурилишда ъосил бўлган янги параллел кучларнинг тенг таъсир этувчисининг модуллари - r хардоим бир хил бўлиб, йўналишлари ўзгаради холос. қуйида шундай бурилишларнинг барчасида хам тенг таъсир этувчи кучнинг таъсир чизиги с нуқтадан ўтишлигини исбот қилайлик. аввало …

нг координатасини аниқлайлик. юқорида айтганимиздек, с нуқтанинг ўрни ўзгармайди ва координата ўқларниинг ўзгаришига боглиқ ъам эмас. шу сабабли ихтиёрий оxyz координата ўқларини ўтказамиз. шу координата ўқлардаги кучлар қўйилган а1(x1,y1,z1), а2(x2,y2,z2),...,аn(xn,yn,zn) нуқталарнинг координаталарини белгилаб чиқамиз. кучлар бурилганда с марказнинг координатаси ўзгармас эканлигидан фойдаланиб, уларни z - ўқига параллел бўлган холга бурамиз. сўнгра бурилган ,,,.., кучлар системасига варингон теоремасини қўллаймиз. кучларнинг тенг таъсир этувчиси -эканлигини эсда сақлаб, (46) формула орқали уларни оу ўқига нисбатан моментларини оламиз (56) чизмадан [ёки (47) тенгликдан] маълумки, ъамда r=r’; худди шу каби чунки f=f’ ва ъ.к.. буларни (56) тенгламага келтириб қўйсак, бундан xc - ни аниқлаймиз, ус- ни аниқлаш учун, худди шундай амалларни, яъни кучларнинг ох ўқига нисбатан моментларининг тенгламасини тузамиз. zc -ни аниқлаш учун барча кучларни оу ўқига параллел ъолга келтириб (шаклда пунктир билан чизилган) варингон теоремасига асосан ох ўқига нисбатан моментлар тенгламасини тузамиз. ундан: бу тенгламадан zc - ни аниқлаймиз. ниъоят параллел кучларнинг марказини аниқлаш …

ги жисмларнинг тортилиш майдонлари). [1: бундай куч майдони стационар деб аталади. агар кучларнинг ыийматлари ваыт мобайнида щзгарувчан бщлса, ностационар куч майдони деб аталади. майдон ъаыидаги тушунча бошыа векторлар учун ъам киритилиши мумкин, масалан (§48, §51 ларга ы.) жисм нуыталарининг тезлик ва тезланиш векторлари учун. ] ернинг сиртига яқин жойлашган ъар-бир жисмнинг заррачасига, ернинг марказига интилган куч таъсир этади, бу кучни огирлик кучи деб аталади (огирлик кучи ъақидаги тўлароқ маълумот, кейинроқ §92-да кўриб ўтилади). бу кучлар огирлик кучининг майдонларини ташкил этади. ернинг радиусига нисбатан ўта кичкина бўлган ўлчамдаги жисмларнинг заррачаларига таъсир қилувчи кучларни ўзаро параллел деб хисоблаймиз ва у жисмларни қайси томонга айлантирмайлик уларга таъсир қилаётган ернинг тортиш кучи ўз йўналишини ўзгартирмайди. юқоридаги икки шартга риоя қилувчи ернинг тортишидан иборат бўлган куч майдон, бир жинсли огирлик майдон деб аталади. ҳар бир заррачага таъсир этаётган р1,р2,..,рn кучларнинг тенг таъсир этувчисини - ъарфи билан белгилаймиз (105 шакл). бу кучнинг модули жисмнинг огирлиги деб …

ирлик кучлари -ларнинг қўйилган нуқталарининг координаталари. шуни таъкидлаш лозимки, жисмнинг огирлик маркази жойлашган нуқта, геометрик ўрин бўлиб, у ерда масса йўқ бўлиши ъам мумкин ёки у жисмнинг массасидан ташқаридаги нуқтада бўлиши ъам мумкин [масалан халқанинг, сферик сиртдан иборат жисмларнинг огирлик маркази ъалқа (сфера)ни марказида, бўшлиқда жойлашади]. бир жинсли жисмларнинг огирлик марказларининг кординаталари. бир жинсли жисмларнинг ихтиёрий олинган заррачаларининг огирликлари рk - шу заррачанинг ъажмига тўгри пропорционал равишда бўлади, яъни бўлади. жисмнинг умумий огирлиги унинг ъажмига пропорционал бўлади, яъни р=v. бу ерда -жисмнинг солиштирма огирлиги. р ва рk ларнинг қийматларини (59) формулага келтириб қўйсак, суратдаги ъар бир йигиндида умумий кўпайтма бўлган -иштирок этади, агар уни қавсдан чиқариб махраждаги билан қисқартириб юборсак, натижада (59) формула қуйидаги кўринишга келади: ; ; (60) кўриниб турибдики, агар жисмлар бир жинсли бўлса уларнинг огирлик марказлари фақат уларнинг ъажмларига боглиқ бўлиб, уларнинг солиштирма огирлиги - га боглиқ эмас экан. шу с нуқтани (60) формула орқали аниқланганлиги сабабли …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "огирлик маркази"

1540974855_72825.docx z s s z c k k = å 1 x l l x c k k = å 1 y l l y c k k = å 1 z l l z c k k = å 1 r x x s x s x s s c = + + = - + + = 1 1 2 2 3 3 4 20 60 36 2 1 9 y y s y s y s s c = + + = + + = 1 1 2 2 3 3 4 100 108 36 5 8 9 x x s x s s ar r r c = + = - - = 1 1 2 …

Формат DOCX, 154,6 КБ. Чтобы скачать "огирлик маркази", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: огирлик маркази DOCX Бесплатная загрузка Telegram