текис кучлар системаси

DOCX 243,8 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1540974710_72822.docx r ' r ' ' m f f h o ( ) = ± × rd m o = m f o k ( ) å f 3 r r f f f r r p f f m m f bp af bf af x kx y ky o o k = = - - - = = - - - = = - + + + å å å 1 2 3 1 2 1 2 3 2 cos cos sin sin ( ) cos sin a a a a a a m p p h o ( ) = × 1 r r r x y = + = 2 2 50 нм p 1 p 2 p 3 m q q h o ( ) = - × 2 r f = 2 ' f f kx ky å å = = 0 0 ; …

а ифодалаб, - символ орқали белгилаймиз. демак, -кучнинг о марказга нисбатан олинган моментининг алгебраик ифодаси деб, кучнинг модулини унинг елкасига кўпайтмасини тегишли ишора билан белгиланган қийматига айтилади, яхни[footnoteref:1] [1: тенгликлардаги «» бундай белгилар, берилган ыийматни ёки мусбат ёки манфий эканлигини кщрсатади.] (25) ишорани белгилаш хусусида қуйидаги қоидадан фойдаланилади. механикада қабул қилинган ўнг координата системасида, агар куч о марказ атрофида жисмни соат стрелкаси йўналишига тескари томонга айлантиришга интилаётган бўлса, унинг моменти мусбат ишора билан белгиланади, акс холда манфий ишора билан белгиланади. 42 шаклда тасвирланган кучлар учун: ва бўлади. 42 шакл. 43 шакл. юқоридаги (22) ва (24) формулалардаги вектор моментларнинг йигиндилари алгебраик моментлар учун хам ўз кўринишини сақлаб қолади, лекин улар вектор йигинди бўлмасдан алгебраик йигиндидан иборат бўладилар. мисол. ва кучларнинг а нуқтага нисбатан моментлари аниқлансин (43 шакл). бу ердаги ab=a, ad=b -га тенг бўлиб, ва бурчаклар аниқ деб хисоблансин. е ч и ш. а нуқтадан кучининг тахсир чизигига перпендикуляр тушириб, унинг …

иниб турибдики, бу қийматни бевосита, яъни варингон теоремасидан фойдаланмасдан аниқлаб бўлмас эди. -кучини хам иккита ва ташкил этувчиларга ажратиб, сўнгра уларнинг а нуқтага нисбатан моментларини аниқлаб, уларнинг алгебраик йигиндисини хисоблаб чиқариш мумкин эди. масалан, чунки кучнинг а нуқтага нисбатан елкаси нолга тенг. 2. жуфтнинг алгебраик моменти. маълумки, жуфтнинг моменти, жуфтни ташкил этувчи кучлардан бирининг модулини жуфтнинг елкасига кўпайтмасига тенг (15’ формулага қаранг). жуфтнинг елкаси деб, жуфт кучларининг тахсир чизиқлари орасидаги энг қисқа масофага айтилади. шу сабабли жуфтнинг моментини хам алгебраик шаклдаги ифодасини аниқлаб, шартли равишда m (ёки m) харфи билан белгилаш мумкин. демак, жуфтнинг алгебраик моменти деб, жуфтнинг бирорта кучини модулини, шу жуфтнинг елкасига кўпайтмасини тегишли ишора билан белгиланган қийматига айтилади, яни 44 шакл. m=fd ёки m=fd (26) моментларнинг ишораларини белгилаш тартиби, куч моментининг ишорасини белгилаш кабидир. масалан 44, а шаклдаги ва жуфт моментининг ишораси мусбат бўлиб, унинг алгебраик моменти m1=fd1- га тенг бўлади. ва жуфтнинг алгебраик моменти эса манфий …

а эквивалент бўлган , бошқа жуфт билан алмаштирайлик. лекин иккала жуфтларнинг алгебраик моментлари ўзаро тенг бўлишлари шарт, яхни р(с-а)=qb. шунга кўра, в ва с таянчларга тушаётган босим кучларининг сон қийматлари, q=q’=р(с-a)/b=50 h. бўлиб, улар ўзаро параллел, лекин қарама-қарши йўналишлар бўйича тахсир қилар эканлар. 13 масала. радиуси r1 - бўлган тишли гилдирак 1-га моменти m1-га тенг бўлган жуфт кучлар тахсир этмоқда (46, а шакл). узатма мувозанатда бўлиши учун, радиуси r2 - бўлган 2 - шестерняга қандай моментли жуфт қўйилиш лозимлиги аниқлансин. е ч и ш. аввало гилдирак 1-нинг мувозанат шартларини текширайлик. унга моменти m1- га тенг бўлган жуфт куч қўйилган бўлиб, уни мувозанатлаш учун модули бўйича тенг, лекин ишораси тескари бўлган бошқа жуфт қўйиш лозим, улар ,-лардан иборат бўлсин. бу ерда - гилдирак-1 ва шестерня -2 нинг тишлари учрашаётган нуқтадан ўтказилган уринма бўйлаб йўналган бўлади. -кучи эса -кучга параллел ва қарама-қарши йўналишда бўлиб, шестерня 1-ни айланиш ўқининг реакция кучидан иборат бўлади. …

лантирувчи кучларнинг сон қийматлари буровчи моментларнинг модулларини айланалар радиусларига бўлинганига, яхни q1=m1/r1=m2/r2 -га тенг экан. текис кучлар системасини содда холга келтириш. 47 шакл. 12 параграфда хосил қилинган натижалар албатта текис кучлар учун хам ўринлидир. шу сабабли текис кучлар хам битта -кучдан иборат бўлган бош векторга, ва битта дан иборат бўлган бош моментга эга бўлишлари мумкин, хамда бош вектор ва бош жуфтлар ўша кучлар ётган текисликда жойлашадилар (47, а шакл, бу ерда жуфт куч ёйсимон стрелка орқали ифодаланган). бош вектор - ва бош момент вектори -ларнинг қийматлари (21) ва (22) формулалар орқали хисобланади. лекин бош векторни 4 параграфдаги каби геометрик усул билан ёки (10) формула орқали аналитик усул билан хам аниқлаш мумкин. (27) бу тенгламалар системасининг хамма хадлари фақат алгебраик ифодалардан иборат. ушбу формулалар орқали, мувозанатда бўлмаган кучлар системаси қайси гурухларга ажралиши мумкинлигини кўриб чиқамиз. натижаларни бош вектор - ва бош момент - лар ёрдамида тахлил қиламиз. 1) агар берилган кучлар …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "текис кучлар системаси"

1540974710_72822.docx r ' r ' ' m f f h o ( ) = ± × rd m o = m f o k ( ) å f 3 r r f f f r r p f f m m f bp af bf af x kx y ky o o k = = - - - = = - - - = = - + + + å å å 1 2 3 1 2 1 2 3 2 cos cos sin sin ( ) cos sin a a a a a a m p p h o ( ) = × 1 r r r x y = + = 2 2 50 нм p 1 p …

Формат DOCX, 243,8 КБ. Чтобы скачать "текис кучлар системаси", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: текис кучлар системаси DOCX Бесплатная загрузка Telegram