термодинамиканинг иккинчи ва учинчи қонунлари

DOC 88,5 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1522394325_70485.doc w q q q q 1 1 2 1 = - = h 1 2 1 t t t - = h t q ds d = t q ds d ³ ò = - = d îõèð áîøë áîøë îõèð t q s s s d t dt c ds p = ò ò = t t p t dt c ds 0 0 ; ò + = t p t t dt c s s 0 0 ò + = t p t t dt c s s 298 0 298 ò = t p t t dt c s 0 ò ò ò d = d = = = - = d îõèð áîøë îõèð áîøë îõèð áîøë áîøë îõèð t h h d t q t t q s s s ) ( 1 1 . . d d ) /( 15 , 0 298 …

кка тенг бўлади, яъни w = q1- q2. фойдали иш коэффициенти (фик)қуйидаги тенглама билан ифодаланиши мумкин: (1) иссиқлик машинасининг фик ишчи жисмнинг табиатига боғлиқ эмас, фақат температуралар интервали билан белгиланади (карно-клаузиус теоремаси). ушбу теорема термодинамиканинг иккинчи қонуни таърифи билан боғланади ва қуйидагича ифодаланади: (2) тенгламадаги t1 – иссиқлик манбаининг температураси, t2 – совутгич температураси. 2 тенглама иккинчи қонунни р.клаузиус таърифига (1850 й.) мос келади: иссиқлик ўз-ўзидан совуқроқ жисмдан иссиқроқ жисмга ўтмайди. термодинамиканинг иккинчи қонунини томсон қуйидагича таърифлайди: жараёнларнинг ҳеч қандай йиғиндиси иссиқликни ишга айланишига олиб келмайди, бинобарин, ишнинг иссиқликка айланиши жараёнларнинг ягона натижаси бўлиши мумкин. в.оствалд таъриф эса қуйидагича: иккинчи тур абадий двигатели амалга ошириш мумкин эмас. иккинчи тур абадий двигатели деганда берилган иссиқликни тўла ишга айлантира оладиган машина тушунилади. термодинамиканинг иккинчи қонуни турли хил системаларга нисбатан қўлланилиши мумкин бўлган табиатнинг умумий қонунидир. ушбу қонун статистик характерга эга ва кўп миқдордаги заррачаларга, яъни статистика қонуниятларига нисбатан қўлланилиши мумкин. юқорида таъкидланганидек, …

нергиянинг ёйилишини миқдорий жиҳатдан характерлаш учун термодинамик функция керак бўлади. бу функция системани бир ҳолатдан иккинчисига ўтишида энергия қандай ёйилшини кўрсатади. мазкур функция р.клаузиус томонидан энтропия деб аталди ва s ҳарфи билан белгиланди (1865 й.). энтропиянинг математик ифодасини р.клаузиус карно циклидан келтириб чиқарган. (3) бу тенглама ихтиёрий ўз-ўзидан борадиган қайтар жараёнлар учун термодинамиканинг иккинчи қонунини аналитик ифодаси ҳисобланади. қайтмас жараёнлар учун ҳам қўлланилса 3 тенглама умумий тарзда қуйидагича ифодаланади: (4) бу ерда тенгсизлик белгиси қайтмас жараёнлар учун, тенглик белгиси қайтар жараёнлар учун қўлланилади. энтропия ҳолат функцияси ҳисобланади, чунки энергиянинг ёйилиши системанинг ҳолатига боғлиқ. тенгламадаги (q/t нисбат жараённинг элементар келтирилган иссиқлиги дейилади ва энтропиянинг тўлиқ дифференциали (ds) га тенг. энтропия ҳолат функцияси бўлганлиги учун унинг ўзгариши ((s) жараён йўлига эмас, системанинг бошланғич ва охирги ҳолатларига боғлиқ: (5) энтропия системанинг экстенсив хоссаси бўлганлиги учун системанинг массаси берилган температурада n марта орттирилса, системага берилган иссиқликнинг элементар миқдори ҳам n марта ортади. шундай қилиб, …

учинчи қонуни деб номланди. s0 = 0 га нисбатан топилган энтропия абсолют энтропия дейилади ва унинг қиймати доим мусбат бўлади. ҳисоблашларда стандарт энтропия s0 дан фойдаланилади. стандарт энтропия деб стандарт босим ва стандарт температурадаги энтропияга айтилади. ўзгармас агрегат ҳолатдаги 1 мол модда учун энтропия қуйидаги тенглама бўйича ҳисобланади: (8) ёки (9) ҳолат функцияси сифатида энтропиянинг ўзгариши жараённи қайтар ёки қайтмас йўл билан боришига боғлиқ эмас. бу ҳолат ихтиёрий реал жараёнда энтропиянинг ўзгаришини ҳисоблаб топиш имкониятини беради. фазавий ўтишларда энтропиянинг ўзгариши. фазавий ўзгаришларга суюқланиш, кристалланиш, буғланиш каби жараёнлар киради. бундай жараёнлар ўзгармас босим ва ўзгармас температурада боради. уларнинг энтропияси ўзгаришини қуйидаги тенглама бўйича ҳисоблаш мумкин: (10) бу ерда (h ва t фазавий ўзгаришнинг моляр иссиқлиги ва температураси. мисол. 25 oc да 3,16(103 па босимда сувнинг моляр буғланиш иссиқлиги 44 кж/мол бўлса, 1 мол сувни буғланиш жараёнида энтропия ўзгаришини ҳисобланг. ечиш: энтропия ўзгариши ишораси жараён иссиқлиги ишораси билан белгиланади. иссиқлик системага берилганлиги …

анган системада (q = 0, шунинг учун ички энергия ва ҳажм доимий. бундан (ds)u,v( 0, ((s)u,v( 0 (12) 12 тенгламадан келиб чиқадики, ташқаридан энергия берилмаганда изоляцияланган системада энтропия ортиши билан борадиган, яъни қайтмас жараёнлар содир бўлади. жараён энтропиянинг максимал доимий қиймати билан характерланадиган мувозанат қарор топгунча давом этади. энтропия системада тартибсизлик ўлчови сифатида. юқоридаги мисолдан кўрсатилганидек, (s нинг қиймати фазавий ўзгариш иссиқлигига тенг. агар (h > 0 бўлса (s > 0. энтропиянинг ортиши молекулаларнинг тартибсиз ҳаракатининг кучайиши билан боғлиқ. демак, энтропиянинг ортиши системада тартибсизликнинг ортишидан келиб чиқади. мисол. 1 мол сувни буғ ҳолатига ўтишида энтропия қандай ўзгаради? ечиш: 10 тенгламага мувофиқ, (s = sбуғ – sсуюқ. = 188 – 69,8 = 118,2 ж/(мол(к). энтропия боғланган энергия ўлчови сифатида. (h = hохир – hбошл бўлганлиги учун (h = tsохир – tsбошл (13) бўлади. ушбу тенгламадаги ts энергия ўлчамига эга. s қанча катта бўлса, ts ва h ҳам шунча юқори, молекулаларнинг тартибсиз …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "термодинамиканинг иккинчи ва учинчи қонунлари"

1522394325_70485.doc w q q q q 1 1 2 1 = - = h 1 2 1 t t t - = h t q ds d = t q ds d ³ ò = - = d îõèð áîøë áîøë îõèð t q s s s d t dt c ds p = ò ò = t t p t dt c ds 0 0 ; ò + = t p t t dt c s s 0 0 ò + = t p t t dt c s s 298 0 298 ò = t p t t dt c s 0 ò ò ò d = d = = = - = d îõèð áîøë îõèð áîøë …

Формат DOC, 88,5 КБ. Чтобы скачать "термодинамиканинг иккинчи ва учинчи қонунлари", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: термодинамиканинг иккинчи ва уч… DOC Бесплатная загрузка Telegram