электр майдон энергияси

DOCX 78,6 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1541866920_72903.docx ò = = ¢ q c q c qdq a 0 2 2 2 ) ( 2 ) ( 2 2 1 2 2 1 2 j j j j - = - = = q c c q w e ) ( 2 1 2 2 1 1 j j q q w e + = å = = n i i i e q w 1 2 1 j ò = i s i i ds q s å ò = = n i s i i i e i ds w 1 ) ( 2 1 s j ò ò + = ) ( ) ( 2 1 2 1 зар зар v s e dv ds w jr js 2 2 2 1 ) ( ) ( j s j js q ds ds w зар зар s s e = = = ò ò …

исоб боши чексиз узоқлашган нуқтада танланган, унинг потенциали. ўтказгич потенциалининг 0 дан гача ортишида, яъни ўтказгичга q заряд беришда бажариладиган иш: (17.2) демак, зарядланган яккаланган ўтказгичнинг электр энергияси (17.3) шунга ўхшаш зарядланган конденсатор энергиясини топиш мумкин. агар q – конденсатор заряди, = 1 - 2 эса – мусбат ва манфий зарядланган унинг 1 ва 2 копламлари потенциалларининг айирмаси бўлса, 2 қопламдан 1 қопламга кичик dq зарядни кўчириш учун ташқи кучлар иш бажариш керак: а = (17.1) бу ерда с – конденсаторнинг электр сиғими. конденсатор зарядининг 0 дан q гача ортишида ташқи кучлар бажарган иш: (17.2) мос ҳолда зарядланган конденсатор энергияси (17.4) конденсатор, q1=q ва q2=-q зарядли иккита 1 ва 2 ўтказгичлардан иборат система эканлигини ҳисобга олиб, (17.4) формулани (17.4) кўринишда қайта ёзамиз. асосий (17.4) офрмулада, нинг саноқ бошини танлашга боғлиқ бўлмаган, 1-2 потенциаллар айирмаси иштирок этади. шунинг учун, (17.4) даги 1 ва 2 ларнинг саноқ боши чексиз узоқлашган нуқтада жойлашган …

кин ва боғланган зарядлар натижавий электр майдонининг потенциали. интеграллаш, диэлектриклардан ясалган, система жисмларининг ҳамма зарядланган (sзар) сиртлари ва ҳамма зарядланган (sзар) ҳажмлари бўйича бажарилади. (17.5) ва (17.6) формулаларга асосланиб we энергияни зарядланган жисмлар системасининг кулон кучлари туфайли ўзаро таъсирлашишилари билан боғлиқ потенциал энергияси деб таҳрифлаш мумкин. жимлар турган муҳитнинг система we энергиясига таъсири шундай иборатки ҳатто, эркин зарядларнинг тақсимланиши ўзгармаганда ҳам нинг қиймати турли диэлектрикларда турлича бўлади. масалан, ҳамма майдонни тўлдирган бир жинсли изотроп диэлектрикда вакуумдагидан марта кам бўлади. (17.6) формуладан, хусусан, (17.3) ва (17.4) формулаларнинг келиб чиқишини кўриш қийин эмас. ъақиқиатдан ҳам зарядланган яккаланган ўтказгич учун =0 ва ўтказгич сиртининг барча нуқталарида потенциал бир хил, шунинг учун конденсатор учун =0 ва бу ерда s1 ва s2 – конденсатор қопламаларининг юзаси. мисол тариқасида зарядланган ясси конденсатор энергиясини ҳисоблаймиз. бундай конденсаторнинг электр сиғими с = 0s/d, қопламалар потенциаллари айирмаси эса, 1-2=ed, бу ерда – конденсатордаги бир жинсли майдон кучланганлиги. с ва …

ужассамлашиши ҳақида айтилган иккала фикрларнинг биронтасига ҳам имтиёз бериш мумкин эмас. ўзгарувчан электромагнит майдонларни ўрганишнинг кўрсатишича улар, уларни туғдирган электр зарядлари ва токлардан ажралган ҳолда, мавжуд бўлишлари мумкин, уларнинг фазода электромагнит тўлқин кўринишида тарқалишлари эса энергия кўчиши билан боғлиқ. электромагнит майдоннинг энергияга эгалиги шу йўл билан исботланган. мос равишда электростатик майдон ҳам, wе ҳажмий зичлик билан тақсимланган энергияга эга, ясси конденсаторнинг бир жинсли майдонида унинг we энергияси майдоннинг v=sd бутун ҳажми бўйича бир текис тақсимланган бўлиши керак. шунинг учун (17.7) дан ясси конденсатор электростатик майдон энергиясининг ҳажмий зичлиги (17.8) келиб чиқади, бу ерда - электр силжиши. электростатик майдон энергиясининг ҳажмий зичлиги учун ёзилган (17.8) ифода бир жинсли бўлмаган майдонлар учун ҳам ўринли: (17.9) бу ерда dwe – майдон ҳажмининг ҳамма ерида we нинг қиймати бир хил деб ҳисобласа бўладиган кичик dv элементининг энергияси. буни, нисбий диэлектрик сингдирувчанлиги бўлган бир жинсли, изотроп диэлектрик билан ўраб олинган r радиусли зарядланган ўтказувчи сферанинг …

ланган сферанинг ҳамма майдон энергиясини (17.11) ни r бўйича r дан гача интеграллаш орқали топамиз: энергиянинг бу қийматининг (17.10) билан бир хиллиги (17.9) ифода ҳам бир жинсли, ҳам бир жинсли бўлмаган электросататик майдон энергиясини ҳисоблашга яроқлилигининг тасдиқи вазифасини бажариши мумкин: (17.12) (17.5) ва (17.6) формулалар фақат қўзғалмас зарядланган жисмларнинг потенциал электростатик майдонлари учун яроқли деган хулосага келамиз. ўзгарувчан нопотенциал майдонлар учун потенциал тушинчаси ва унинг асосида энергия учун олинган (17.3) - (17.6) ифодалар манога эга эмас. шунга қарамай бу майдонлар (17.12) универсал формула билан топиш мумкин бўлган энергияга эга. кутбланган диэлектрик энергияси электр майдонида диэлектрикнинг қутбланиш жараёни энергия сарфи билан боғлиқ. электрон қутбланишда майдон кучлари эластик дипол-молекулаларни чўзиш ишини бажаради, ориентация қутбланишида эса майдон кучлари молекулаларнинг - қаттиқ диполларнинг электр моментларини майдонда буриш ишини бажаради. шунинг учун қутбланган диэлектрик, қандайдир ҳажмий we(диэл) зичлик билан унинг ҳажми бўйича тақсимланган, энергияга эга эканлиги тушинарли. (17.9) формуладан вакуумда (=1) электростатик майдон энергиясининг ҳажмий …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"электр майдон энергияси" haqida

1541866920_72903.docx ò = = ¢ q c q c qdq a 0 2 2 2 ) ( 2 ) ( 2 2 1 2 2 1 2 j j j j - = - = = q c c q w e ) ( 2 1 2 2 1 1 j j q q w e + = å = = n i i i e q w 1 2 1 j ò = i s i i ds q s å ò = = n i s i i i e i ds w 1 ) ( 2 1 s j ò ò + = ) ( ) ( 2 1 2 1 зар зар v s e dv …

DOCX format, 78,6 KB. "электр майдон энергияси"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: электр майдон энергияси DOCX Bepul yuklash Telegram