электромагнит майдон учун максвелл назариясининг асослари

DOCX 140,2 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1541866822_72901.docx z a y a x a a div z y x ¶ ¶ + ¶ ¶ + ¶ ¶ = r 0 , = ¶ ¶ + = = ¶ ¶ - = b div t d j h rot d div t b e rot r r r r r r r r e j h b e d r r r r r r g mm ee = = = , , 0 0 стрт n n n n n j h h b b e e d d = - = = = - t t t t t 1 2 1 2 1 2 1 2 n r t r ] [ t r r r n n = сирт j r 0 = ¶ ¶ = ¶ ¶ t b t d r r e d r r 0 ee = j j j …

бўлади деб фараз қилиб, (24.30) тўла ток қонунини умумлаштирди. ўзгарувчан электр майдонининг «магнит таъсирини» миқдоран (характерлаш) ифодалаш учун, максвелл силжиш токи тушунчасини киритди. остроградский-гаусс теоремасига биноан берк s сирт орқали силжиш оқими аагар s сирт қўзғалмас ва деформацияланмаса, у ҳолда s сирт орқали силжиш оқимининг ўзгаришини фақат электр силжишининг вақт бўйича ўзгариши содир этади. шу сабабли (26.8) тенгламанинг ўнг томонида турган тўла дифференциални вақт бўйича хусусий ҳосила билан алмаштириш ва дифференциаллашни интеграл белгиси остига киритиш мумкин (26.8) бу формуланинг ўнг томони ток ўлчов бирлигига эга. (26.8) ни, ток кучини ўтказувчанлик токи зичлиги билан боғловчи, (18.5) формула билан таққослашдан, d/t ток зичлиги ўлчов бирлигига эга эканлиги келиб чиқади. максвелл /t ни силжиш токи зичлиги деб аташни таклиф қилди: (26.9) фазонинг берилган нуқтасида силжиш токининг зичлиги шу нуқтада электр силжиш вектори ўзгаришининг тезлигига тенг. ихтиёрий s сирт орқали силжиш токи деб шу сирт орқали силжиш токи зичлиги векторининг оқимига тенг физик катталикка …

ектр майдоннинг сусайиши). максвеллга биноан, одатдаги ўтказувчанлик токлари каби, силжиш токлари уюрмавий магнит майдон манбаидир, яъни шундай майдонки унинг берк контур бўйича кучланганлигининг циркуляцияси нолга тенг бўлмайди. маълумки диэлектрикда электр силжишнинг вектори иккита қўшилувчидан иборат: = 0+ иккинчи қўшилувчи – р қутбланганлмк – диэлектрикнинг бирлик ҳажмида бўлган қутбли молекулаларнинг ҳақиқий бурилишини ва қутбсиз молекулалардаги электр зарядларнинг ҳақиқий силжишини харкатерлайди. (26.9) га биноан, диэлектрикдаги силжиш токининг зичлиги иккита кўшилувчилардан ташкил топган: (26.11) биринчи қўшилувчи вакуумда силжиш токининг зичлиги, иккинчиси эса – қутбланиш токининг зичлиги (қутбланишнинг ток зичлиги) деб аталади: бундаги - диэлектрик қутбланиш ўзгарганда ундаги боғланган зарядларнинг тартибли силжиши билан вужудга (обусловенно) келган токнинг зичлиги. силжиш токи, ўтказувчанлик токидан фарқли ўлароқ, жоул-ленц иссилигининг ажратиши билан кузатилмайди. тўғри, қутбли диэлектрикларнинг қутбланиши ўзгарган пайтда (яъни, қутбланиш токи пайдо бўлганда), иссиқлик ютилиши ёки ажратишда содир бўлади. аммо бу иссилик эффектларнинг қонунияти. жоул-ленц қонунига бўйсунмайди. умумий ҳолда ўтказувчанлик токи ва силжиш токлари фазода, қопламаларида ўзгарувчан …

ток бундаги - макроток зичлигининг вектори. бу муносабат ва (26.10) дан фойдаланиб максвелл иккинчи тенгламасини қуйидаги кўринишда қайта ёзишмумкин: (26.13) бу ерда тўла – макроток ва силжиш ток зичликларининг геометрик йиғиндисига тенг бўлган тўла токни зичлиги: (26.14) силжиш токининг магнит майдони кузатиладиган тажрибалар максвелл иккинчи тенгламасининг эеспериментал далили бўлиб хизмат қилишади. улардан биринчи – силжиш токининг бир қисмидан иборат, қутбланиш токининг магнит майдонини ўрганадиган – эйхенвалpд тажрибасини кўриб чиқамиз. диэлектрикдан ясалган s диск (26.3-расм( ясси конденсаторнинг иккита қопламалари орасига жойлаштирилган ва 00 ўқ атрофида айланади. конденсаторнинг ҳар бир қопламаси, расмда кўрсатилгандек, бир-бирига уланган иккита (а,в ва с,d) пластинкаларга ажратилган. шу сабабли қопламалар орасига жойлашгандиэлектрикнинг иккала қисми қарама-қарши йўналишларда қутбланган. диэлектрик айланганда, унинг ҳар бир қисмининг қутбланиш векторининг йўналиши, а, с пластинкалар жуфтидан в, d пластинкалар жуфтига ўтганда, қарама-қаршисига ўзгаради. шунинг учун диэлектрик айланганда унда, айланиш ўқига параллел йўналган, қутбланиш токи пайдо бўлади. бу токнинг магнит майдони унинг, диск яқинига жойлаштирилган …

ақланиш қонунидан келиб чиқишини эслатиб ўтамиз. /t ва /t ларда бир хил ишора бўлган ҳолда майдонлардан бирининг (электр ёки магнит) чексиз кичик кучайиши ҳар икки майдонни чегараланмаган кучайишини содир этган бўларди, майдонлардан бирининг чексиз кичик кучсизланиши эса бу майдонларни бутунлай йўқ бўлиб кетишига олиб келган бўлади. максвеллнинг (27.17) тенгламаларидан, ўзгарувчан электр ва магнит майдонлар, ягона электромагнит майдонни ҳосил қилиб, бир-бири билан узлуксиз боғланганлиги ҳақидаги, ўта муҳим хулоса келиб чиқади. максвеллнинг учинчи ва тўртинчи тенгламалари максвелл электростатик майдон учун остраградский-гаусс (15.19) теоремасини умумлаштирди. у, теорема ҳам стоционар, ҳам ўзгарувчан ҳар қандай электр майдонга (тўғри) ўринлар деб, фараз қилди. мос ҳолда максвеллнинг интеграл кўринишдаги учинчи тенгламаси (26.18) кўринишга эга ёки (26.18) бу ерда - эркин зарядларнинг ҳажмий зичлиги, (26.18) тенгламанинг ўнг томонидаги интеграллаш эса, s берк сирт билан чегараланган, v ҳажм бўйича бажарилади. максвеллнинг учинчи тенгламаси электромагнит майдонда фикран ўтказилган ихтиёрий қўзғалмас берк сирт орқали силжиш оқими, шу сирт билан чегараланган соха …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"электромагнит майдон учун максвелл назариясининг асослари" haqida

1541866822_72901.docx z a y a x a a div z y x ¶ ¶ + ¶ ¶ + ¶ ¶ = r 0 , = ¶ ¶ + = = ¶ ¶ - = b div t d j h rot d div t b e rot r r r r r r r r e j h b e d r r r r r r g mm ee = = = , , 0 0 стрт n n n n n j h h b b e e d d = - = = = - t t t t t 1 2 1 2 1 2 1 2 n r t r ] [ t r r …

DOCX format, 140,2 KB. "электромагнит майдон учун максвелл назариясининг асослари"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: электромагнит майдон учун максв… DOCX Bepul yuklash Telegram