суюкликларда газларда ва плазмада электр токи

DOCX 113,6 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1541867083_72905.docx q z a f m 1 = it z a f m 1 = e r g r f r v r v r f ђ€ r r ph 6 р - = 4 3 6 3 0 ( ) r r p ph - = x r g rv r v g x = - 3 2 0 h r r [ ( ) ] qe r g rv x = - + 4 3 6 3 1 ( ) r r p ph q e v v v g x = + - 9 2 0 1 0 ph h r r ( ) ( ) 1 0 ) ( 2 9 v g v e q x d - = d r r h ph n 0 j r v r e v e v r r r r - - + + >= = , …

онунининг бажарилишини кўрсатади: электролитда ток зичлиги электр майдон кучланганлигига пропорционал ва у билан бир хил йўналган. мусбат ионнинг заряди унинг z валентлигини элементар е зарядга кўпайтмасига тенг: q+ = ez+. шу сабабли электролитдаги ток зичлиги учун ом қонунини = ez+n0+(+ + -) = / (20.14) кўринишда ёзиш мумкин. электролитнинг солиштирма қаршилиги: = [ez+ n0 (+ + -)]-1 (20.15) мусбат ионларнинг концентрацияси электролит молекулаларининг n0 концентрациясига, диссоциация коэффициентига ва битта молекула диссоциацияланганда ҳосил бўладиган мусбат ионларнинг k+ сонига боғлиқ: n0+ = k+n0. демак, = [ez+ k+n0 (+ + -)]-1 (20.15) ёки = [ь с(+ + -)]-1 бу ерда с = k+z+n0/na - электролитнинг эквивалент концентрацияси. электролит эритмасининг ҳарорати ортиши билан унинг солиштирма қаршилиги камаяди, чунки, биринчидан, диссоциация коэффициенти ортади, иккинчидан, эритма ёпишқоқлиги камайаяди ва мос ҳолда ионларнинг ҳаракатчанликлари + ва - ортади. нинг эритма концентрациясига боғланиши мураккаб характерга эга, чунки концентрациянинг ўзгариши билан диссоциация коэффициенти ва ионларнинг ҳаракатчанлиги ҳам ўзгаради. кичик …

, яъни электрон ва мусбат ионларга парчаланса, газ ўтказгич бўлиб қолади. ъосил бўлган электронларнинг бир қисми нейтрал молекулаларга бирлашиши туфайли газда манфий ионлар ҳам хосил бўлиши мумкин. атом ва молекулалар - зарядланган заррачаларнинг барқарор системасидир. шунинг учун газ атомини (молекуласини) ионлаштириш учун аи ионлаштириш ишини бажариш керак. ионлаштириш иши газнинг кимёвий табиатига ва ажратиб олинаётган электроннинг ионлашаётган атом ёки молекуладаги энергетик ҳолатига боғлиқ. атомда валент электронлар энг кучсиз боғланган. шунинг учун, атомдан валент электронни ажратиб олиш учун, атомнинг ҳар қандай бошқа электронини узиб олишга нисбатан энг кам иш сарфланади. атомдан валент электрон четлатилгандан сўнг ва шу тарзда мусбат ион хосил бўлганда, қолган электронларнинг боғланиш мустахкамлиги ортади. демак, бир марта ионлашган атомдан (бир валентли иондан) яна битта электронни четлатиш учун, биринчи электронни узиш ишига нисбатан анча кўп иш бажариш керак бўлади, яъни, масалан, азот (n) атомининг ионлаштириш иши 14,5 эв га тенг, унинг бир валентли ионининг (n+) эса 29,6 эв, икки …

н не о n ne cl na hg k ar n, в 13,6 24,6 13,6 14,5 21,6 13,0 5,14 10,4 4,34 15,8 молекулалар н2 о2 н2о n2 nj2 cl2 cо2 со hcl nо n, в 15,4 12,2 12,6 15,6 12,3 11,3 13,8 14,0 12,6 9,2 табиий шароитларда газ космик ва радиоактив нурланишлар таъсирига учрайди. шунинг учун, аниқ гапирсак, ҳеч қачон газнинг ўтказувчанлиги нолга тенг эмас: агар барча ташқи табиий ионизаторлардан газни махсус химоялаш чоралари кўрилмаган бўлса, унда ҳар доим зарядланган эркин заррачалар бўлади. аммо, космик нурлар ва ер қарида тақсимланган радиоактив элементларнинг емирилиши таъсирида газларнинг ионлашиш интенсивлиги жуда кичик. шу сабабли табий шароитда газларнинг ўтказувчанлиги нолга тенг бўлмасада, жуда кичик. етарлича кучли электр майдонларида газларда сезиларли ўтказувчанликнинг пайдо бўлишига, уларда жуда оз миқдорда бўлган эркин электрон ва ионларнинг муҳим ролp ўйнаши қуйида кўрсатилган. тез ҳаракатланаётган электронлар, ионлар ва бошқа заррачалар таъсирида, зарбали ионлашиш деб ном олган, газларнинг ионланиш жараёнини муфасалроқ …

лмас деб ҳисоблаш мумкин. ионлаштирувчи заррачанинг v тезлиги ёруғликнинг вакуумдаги тезлигидан кўп марта кичик, заррачанинг массаси m га тенг деб, ва заррачанинг атом билан ноэластик тўқнашишига (5.2) импулpс сақланиш қонуни татбиқ этиб қуйидагини оламиз: mv = (m + m) u (20.18) бу ерда м - атом массаси; u - атом ва заррачанинг тўқнашишларидан кейинги тезлиги. бунда атомдан уриб чиқарилган электроннинг тезлиги ҳам тахминан u га тенг деб ҳисобланди. заррачанинг бошланғич кинетик энергияси аu ионлаштириш ишига ва тўқнашишдан кейинги u тезликларга мос атом ҳамда заррачага кинетик энергия беришга сарфланади: (20.19) (20.19) га (20.18) дан u ни қўйямиз: (20.20) шундай қилиб, газ атомининг зарбали ионлашни содир этиш учун керак бўлган заррачанинг минимал кинетик энергияси аu ионлаш ишидан кам бўлиши мумкин эмас ва атом массасига нисбатан заррачанинг массаси қанча кичик бўлса у шунчалар аu га яқин бўлади. ъар қандай ионга қараганда электрон учун бу энергия кам бўлади. бир хил тезлатувчи электр майдонида электрон …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"суюкликларда газларда ва плазмада электр токи" haqida

1541867083_72905.docx q z a f m 1 = it z a f m 1 = e r g r f r v r v r f ђ€ r r ph 6 р - = 4 3 6 3 0 ( ) r r p ph - = x r g rv r v g x = - 3 2 0 h r r [ ( ) ] qe r g rv x = - + 4 3 6 3 1 ( ) r r p ph q e v v v g x = + - 9 2 0 1 0 ph h r r ( ) ( ) 1 0 ) ( 2 9 v g v e q …

DOCX format, 113,6 KB. "суюкликларда газларда ва плазмада электр токи"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: суюкликларда газларда ва плазма… DOCX Bepul yuklash Telegram