ўзаро индукция коэффицентини аниқлаш

DOC 164.5 KB Free download

Page preview (5 pages)

Scroll down 👇

1403928251_48543.doc dt d ф 21 21 - = e dt dj м 1 21 - = e dt dj l 1 1 11 - = e 2 эф эф j м 1 21 w e = эф эф j v м 1 w = эф v эф эф j v м 1 w = м эф v ( ) ( ) 1 1 2 , - - × = d å = n n m m t м n i i n j 100 × d = м м к ( ) ( ) [ ] 8 , 0 б м м м м м хак = d + £ £ d - a dt dj l i × - = e dt dj l ii × - = e t sin v jr dt dj l i w 0 = + × - t sin v jr dt dj …

ток оқаётган бўлиб, биринчи ўтказгич очиқ бўлса, у орқали ўтаётган магнит индукция векторининг оқими ф12 = ф21 бўлади.бошқача айтганда,ҳамма вақт м21 = м12 (3) тенглик ўринлидир. шунинг учун келгусида ўзаро индукция коэффициенти м ни индекссиз ёзамиз. м нинг катталиги ҳақида гап юритилганда эса, равшанки, иккала ўтказгич ҳосил қилган контурларнинг юзасини катталигига, уларнинг геометриясига ва ўзаро жойлашишига боғликлиги кўриниб турибди. (2) ва (1) ни назарда тутган ҳолда иккинчи ўтказгичда индукцияланган э.ю.к. нинг оний қиймати катталиги учун қуйидагини ҳосил қиламиз: (4) яна шуни айтиш керакки, магнит индукция вектори оқими фақатгина икиинчи ўтказгич контури орқали ўтмасдан, биринчи ўтказгич контури орқали ҳам ўтади. демак, биринчи контурда ҳам (5) э.ю.к. индукцияланади. l1 –катталик ўзиндукция коэффициенти деб аталади. агар (5) ифодани биринчи контурдан индукцияланадиган э.ю.к. сифатида қаралса, у агар бошқа ҳамма ўтказгичлар очиқ бўлган ҳолдагина ўринли бўлади. акс ҳолда ўтказгичлар очиқ бўлган ҳолнинг шу контурнинг ўзидаги ток билан аниқланадиган ва (11 нинг иккинчи индекси билан таъқидланадиган …

а: 1-шакл ( i ii а- амперметр, v- вольтметр, к- калит, i- биринчи ғалтак, ii- иккинчи ғалтак. агар биринчи ғалтакдаги j1 токнинг оний қиймати гармоник қонуни билан аниқланса, яъни j1 = j0 sin(t бўлса, у ҳолда (4) га биноан (21 = j01(мcos(t (6) бинобарин, ўзаро индукциянинг э.ю.к. амплитудаси: (021 = j01(м (7) гармоник қонуни бўйича ўзгарадиган электр катталикнинг эффектив қиймати амплитуданинг га бўлинганига тенг бўлгани учун: (21эф = (м j1эф (8) шундай қилиб, j1эф ни ўлчай олсак эди, у ҳолда j1эф ни билатуриб, м ни ҳисоблаш мумкин бўлар эди: (9) амперметр ва электростатик вольтметр усулининг афзаллиги шундаки, бевосита (21эф га тенг бўлган vэф катталик ўлчанади, чунки бу ишда биз ички қаршилиги r(( бўлган электростатик вольтметрдан фойдаланганимиз учун (21эф ни vэф га тенг деб ҳисоблашимиз мумкин. шунинг учун биз аниқламоқчи бўлган катталик қуйидаги формуладан топилади embed equation.3 (10) бундаги (-доиравий (циклик) частота бўлиб, 2(( га тенг (( қ 50 герц). тажрибанинг …

10) дан фойдаланиб, м нинг қиймати хисобланади. кейин мнинг ўртача квадратик ҳатоси ва ( нисбий хатоси топилади. ниҳоясида м нинг ҳақиқий қиймати қуйидаги тарзда келтирилади: 2-машқ. ўзаро индукция коэффициентини /алтакларни кетма-кет улаш усули билан аниқлаш. н1 н2 н1 н2 ( к1 к1 к2 к2 2-шакл. схемани (2)-шаклдагидек йиғамиз. олдин ғалтакларни уларнинг магнит оқимлари қўшиладиган қилиб улаймиз. кейин уларнинг оқимлари бир-биридан айириладиган қилиб улаймиз. (улашнинг иккинчи усули 2-шаклда алоҳида чизилган). 2-шаклдаги вольтметр электростатик системада бўлиши керак. акс ҳолда уни аi амперметрдан олдинроқ улаш керак эди, чунки ҳамма бошқа турдаги ўзгарувчан ток асбобларининг ички қаршилиги катта бўлмайди. агар ғалтаклардаги кучланишнинг оний қиймати v қ v0 sin(t (11) бўлса, у ҳолда кирхгоф қоидасига асосан биринчи улаш учун v = (i = jr (12) бўлади ва иккинчи усул билан улаш бажарилса, v = (ii = jr ва (13) бўлгани учун: , бу ердаги li ва lii лар i ва ii ҳолларда кетма-кет уланган ғалтакларнинг …

21 (20) аммо (21) демак, li = l1 = l2 = 2m (22) иккинчи усул билан улашда ғалтаклардан ўтаётган магнит оқимлар қарма-қарши бўлади, шунинг учун (12 ва (21 э.ю.к. ларнинг (11 ва (22 га нисбатан ишоралари тескари бўлади, натижада: lii = l1 = l2 –2m (23) (22) дан (23) ни айириб, l1 ва l2 ни (18) ва (19) дан қўйиб, (24) формулани топамиз. бу ердаги r, r1, r2-ғалтакларнинг омик қаршилиги, одатда r = (r1 = r2) берилган бўлади (ғалтакларда ёзилган ), аммо ток ўтганда r ўзгарувчан бўлгани учун уни уитстон кўпригида ўлчаш тавсияланади. тажрибанинг бажарилиши ва экспериментал натижаларни ишлаш. биз кўрганимиздек, бу усулда (14) ва (15) формулалардан фойдаланиб, jэф ток ўтаётганида кетма-кет уланган ғалтаклардаги vэф кучланиш ўлчаниши, zi ва zii қийматлар ҳисобланиши зарур; ғалтакларнинг r омик қаршилиги ўлчаниши ва (24) дан фойдаланиб м ни топиш керак. 2-шаклдаги схема йиғилади. занжирни узиб, схемадан ғалтаклар ажратилиб, уитстон кўпригида уларнинг r омик қаршилиги …

Want to read more?

Download the full file for free via Telegram.

Download full file

About "ўзаро индукция коэффицентини аниқлаш"

1403928251_48543.doc dt d ф 21 21 - = e dt dj м 1 21 - = e dt dj l 1 1 11 - = e 2 эф эф j м 1 21 w e = эф эф j v м 1 w = эф v эф эф j v м 1 w = м эф v ( ) ( ) 1 1 2 , - - × = d å = n n m m t м n i i n j 100 × d = м м к ( ) ( ) [ ] 8 , 0 б м м м м м хак = d + £ £ d - a dt dj l i × - …

DOC format, 164.5 KB. To download "ўзаро индукция коэффицентини аниқлаш", click the Telegram button on the left.

Tags: ўзаро индукция коэффицентини ан… DOC Free download Telegram