квант статистика

DOC 371,0 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403851141_47595.doc p t h = l p n mk a ÷ ÷ ø ö ç ç è æ = t * 2 h ( ) ( ) ò = dpdq q p f q p a a , , ( ) å = l l l f a a ò t y y = ù * d a a l l l ù a р r q r q r q r q r р r р r р r р r q r р r q r р r q r р r q r ( ) t x x x n , ,..., , 2 1 y i i å n = ù ù h = h 1 ( ) i i i i x u m h + d = ù 2 h i р r i q r y y e = h ù y y …

дан катта бўла бошлаганда, зарралар орасидаги ўзаро таъсир потенциалидан ташқари, квант корреляциясига оид алмашинув ўзаро таъсир намоён бўлади. бу квант корреляция зарралар ҳаракатига, уларнинг системаси хоссасига муҳим таъсир кўрсатади. бу таъсир температура камайиши билан кучайиб боради. квант корреляция нафақат зарралар ҳаракати қонунларини, балки классик статистикани ҳам қайта қараш зуруриятини келтириб чиқарди. шу муносабат билан квант механиканинг муҳим принципларидан паули принципи катта роль ўйнайди: бу принципга асосан, система айниш гемпературасидан пастда бўлса, ҳар бир бирзарравий ҳолатда биттадан ортиқ фермион бўла олмайди. бу принцип бозонларга тааллуқли эмас. демак, система температураси т айниш температураси 2/3 дан кичик бўлганда фермионлар статистикаси бозонлар статистикасидан муҳим фарқланадилар (қ.10§, i боб). назарий жиҳатдан қатъий айтиладиган бўлинса, квант статистиканинг бу методлари - постулатлари ишчи гипотеза сифатида қаралиб, уларнинг ўринли эканлиги, уларнинг натижаларининг экспериментлар натижаларига мос келиши билан исбот қилинади. ҳақиқатдан ҳам, бир зарравий методга асосланган квант статистика натижалари тажрибада олинган натижаларга кўп ҳолларда мос (мувофиқ) келади. шундай бўлсада, …

ат дейилади. 2. динамик микроскопик ҳолат. системани ташкил этган зарраларнинг (молекулалар, атомлар, электронлар ва бошқалар) динамик эркинлик даражалари орқали уларнинг бирининг ҳолатини классик механика ёки квант механика асосида (система гамильтонианига асосланган тенгламалар орқали) аниқлаш мумкин. системанинг ана шундай динамик эркинлик даражалари (яъни ундаги зарраларнинг ҳар бирининг динамик ҳолатини аниқлаш билан) орқали аниқланган ҳолатини динамик микроскопик ҳолат деб атаймиз. назарий жиҳатдан ҳар бир зарранинг ҳаракат тенгламасини (масалан, ньютон тенгламаси ёки шредингер тенгламаси) ечиб, системанинг динамик микроскопик ҳолатини аниқлаш мумкин. аммо зарралар сони ниҳоятда кўп бўлганлиги учун системанинг ҳолатини бундай усул билан амалда аниқлаш мумкин эмас. 3. статистик микроскопик ҳолат. системанинг микроскопик ҳолатини амалда аниқлаш иложи бўлмагани учун (агар бундай микроҳолат маълум бўлса ҳам зарралар ҳаракати ва ўзаро тўқнашишлари сабабли у шундай тез ўзгариб турадики, ундан амалда фойлдаланиш яроқсиз бўлиб қолади) унинг микроскпик ҳолатини тавсифлаш учун янги метод, тушунча киритиш зарур бўлиб қолади. шундай янги тушунча (метод) биринчи марта гиббс томонидан киритилган …

микроскопик ҳолат деб атаймиз. статистик микроҳолатлар тўплами статистик ансамблга эквивалентдир. шунингдек, юқоридаги таърифга асосан, динамик микроҳолатлар тўпламига ҳам эквивалентдир. статистик физиканинг асосий постулати. статистик микроҳолатлар тўплами динамик мироҳлатлар тўпламига эквивалентдир (ёки унга тенгдир, ёки ўша тўпламнинг ўзидир!). классик статистик физикада (шунингдек квант статистикада) q ва p лар демак булар билан аниқланган статистик микроҳолатнинг реализацияси, намоён бўлиши эҳтимолини аниқлаш статистик физикада асосий - марказий масаладир. статистик микроҳолатлар тўплами классик статистик физикада фазавий фазонинг қисмини, квант статистик физикада системанинг квант ҳолатлари тўпламини ифодалайди. мувозанатли статистик физикани қуриш учун қуйидаги иккинчи асосий постулатни қабул қиламиз: априори (a priori) статистик микроҳолатлар тенг эҳтимолли (текис тақсимланган) деб қабул қилинади. демак, статистик микроҳолатлар сони (статистик ансамбл элементлари сони) na га тенг бўлса, статистик микроҳолатлар эҳтимоли бу постулатга асосан. 1/na га тенг бўлади. бу ерда махсус эслатамиз: анъанавий усулда микроҳолатларнинг тенг эҳтимоллиги (текис тақсимланганлиги) ҳақидаги бундай постулат яккаланган система учунгина ўринли деб қабул қилинган эди. кузатиладиган катталик …

араз қилайлик кўрилаётган система n та заррадан иборат бўлсин; улар орасида ўзаро таъсир бўлмасин ёки уни ҳисобга олмаслик даражада кичик бўлсин. бундай ҳолда системанинг- идеал газнинг зарралари битта зарранинг статистик ансамбли элементларидан иборат бўлади деб қаралиши мумкин. 5. бир зарравий метод. идеал газ статистик ансамбли уни ташкил этган реал молекулалар, атомлар, умуман зарралар ансамбли (тўплами)дан иборат бўлади. шу нуқтаи назардан системанинг (идеал газнинг) статистик микроҳолати битта зарранинг (атом, молекуланинг) микроҳолати билан аниқланади. бошқача айтганда, классик статистика ва катталиклар қийматлари ,+d ва ,+d интервалларда бўлиши эҳтимоли dw(,)=((,)d,d билан аниқланади; бунда эҳтимоллар зичлиги ((,) ни бир зарравий тақсимот функцияси дейилади. квант статистикада зарранинг квант ҳолатларда бўлиш эҳтимолини аниқлаш муҳимдир. сийрак квант газ ҳолатларини бир зарравий тақсимот функцияси орқали тавсифланади. биз қуйида квант системани қараймиз. n та бир-бири билан ўзаро таъсирда бўлмаган зарралар системаси ҳолатининг тўлқин функцияси (1) билан аниқланган бўлсин. бунда гамильтониан (2) (3) ифодалар билан аниқланган бўлсин; xiбилан ёки ларни белгиладик. …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "квант статистика"

1403851141_47595.doc p t h = l p n mk a ÷ ÷ ø ö ç ç è æ = t * 2 h ( ) ( ) ò = dpdq q p f q p a a , , ( ) å = l l l f a a ò t y y = ù * d a a l l l ù a р r q r q r q r q r р r р r р r р r q r р r q r р r q r р r q r ( ) t x x x n , ,..., , 2 1 y i i å n = ù ù h = h 1 …

Формат DOC, 371,0 КБ. Чтобы скачать "квант статистика", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: квант статистика DOC Бесплатная загрузка Telegram