моддий нуқта

PPTX 270,7 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1492623314_66169.pptx å å = = kx kx 2 2 f m f dt x d m x ёки , & & x kx x v dt dx f dt dv m = = å ва , dx dv v dt dx dx dv dt dv x x x x = = x kx x x v dt dx f dx dv mv = = × å , x v x & = ) x , x , t ( f x m & & & = q dt dv m x = q 1 x c t m q v + × = 1 c t ) m / q ( dt dx m + = 2 1 2 c t c t m 2 q x + × + × = 0 0 2 x t v t m 2 q x + + = const m q a …

2 oc x 2 0 × × = = α 2 2 0 sin g 2 v h × = α sin g v 2 t 0 × = , g v l x 2 0 = = 4 x g 4 v h 2 0 = = 2 2 v t 0 = v o , 0 dt dv m = , f r v m 2 = 0 2 mg r v m = g r 0 0 k j i f 7 + 6 + 5 = /docprops/thumbnail.jpeg моддий нуқта моддий нуқта муаллиф доц. с.исмоилов, оператор д.ибайжонова 2 режа: моддий нуқтанинг тўғри чизиқли ҳаракатида, динамиканинг иккинчи асосий масаласини ечиш. масалалар ечиш тартиби. муҳит (ҳаво, суюқлик) қаршилиги остидаги жисмнинг пастга тушиши. моддий нуқтанинг эгри чизиқли ҳаракатида динамиканинг асосий масаласини ечиш. илова муаллиф доц. с.исмоилов, оператор д.ибайжонова 3 муаммо: динамиканинг асосий қонуни битта (19.2) вектор тенгламадан иборат бўлганлиги учун, …

оғлиқ ҳолда аниқлаш зарур бўлса, у ҳолда (20.2) тенгламанинг аргументи х - га боғлиқ бўлади, у ҳолда (20.2) формула қуйидаги кўринишга келади: (20.3) динамиканинг иккинчи асосий масаласини ечиш шундан иборат бўладики, моддий нуқтага қўйилган кучлар маълум бўлса, унинг ҳаракат қонунини, яъни x=f(t) ни аниқланади. бунинг учун тегишли дифференциал тенгламани интеграллаш лозим бўлади. (20.1) тенгламанинг ўнг тарафидаги кучлар вақт, t -га, моддий нуқтанинг ҳолатига ёки унинг тезлигига, яъни х - га ва -га боғлиқ ҳолда ўзгариши мумкин. шу сабабли умумий ҳолда (20.1) тенглама математик нуқтаи назардан қаралганда кўринишдаги 2 тартибли дифференциал тенгламадан иборат бўлади. агар муқим (конкрет) масала учун тузилган (20.1) дифференциал тенгламани интеграллаш мумкин бўлса, у ҳолда ечимда иккита (ўзгармас қийматлар) с1 ва с2 лардан иборат интерал доимийлари пайдо бўлади ва (20.1) тенгламанинг умумий ечими қуйидаги кўринишда бўлади, x=f(t, c1, c2) (20.4) ҳар-бир муқим масаланинг ечимини охирига етказиш учун, с1 ва с2 интеграл доимийларини аниқлаш лозим бўлади. бунинг учун бошланғич …

ошланғич шартлар қуйидаги кўринишда берилади t=0 c вақтда x=x0, vx=v0 бўлади (20.5) бошланғич шартларга асосланиб, с1 ва с2 интеграл доимийларнинг муқим қийматлари аниқланади ва улар ёрдамида моддий нуқтанинг ҳаракат қонуни ҳисобланган (20.1) тенгламанинг қуйидаги кўринишдаги хусусий ечими аниқланади, x=f(t, x0, v0) (20.6) юқорида айтилган барча фикрларни қуйидаги содда бир масалада кўриб чиқамиз: 20.1 масала. массаси m -га тенг бўлган моддий нуқта, модули ва йўналиши ўзгармас бўлган - куч таъсирида ҳаракат қилмоқда (20.1 шакл). (20.5) бошланғич шартларга асосан, моддий нуқтанинг ҳаракат қонуни аниқлансин. е ч и ш. (20.2) кўринишдаги дифференциал тенглама тузамиз ва qx=q эканлиги учун бўлади. лекин q=cоnst бўлгани учун тенгламанинг иккала тарафини dt - га кўпайтирамиз ва уни интеграллаб тенгламани оламиз. (а) vx=dx/dt бўлгани учун, (а) тенглама қуйидаги кўринишга келади ушбу тенгламанинг иккала тарафини dt - га кўпайтирамиз ва уни яна бир марта интеграллаймиз, натижада (б) ни ҳосил қиламиз. ушбу натижа бу масаланинг (20.1) тенгламасининг (20.4) кўринишдаги умумий ечими …

бўлади ва ох ўқи вертикал пастга йўналган бўлади. муаллиф доц. с.исмоилов, оператор д.ибайжонова 7 муаммо: назарий механикадаги масалалар асосан оғзаки ҳолда берилади. уларни ечишни нимадан бошлаш лозим эканлигини ўрганамиз. масалалар қандай берилишига боғлиқ ҳолда, ҳар хил йўллар мавжуд, лекин ҳамма масалаларни ечишда албатта бажарилиши лозим бўлган амаллар нималардан иборат эканлиги ҳақида сўз юритилади. моддий нуқта динамикасининг масалаларини ечиш, тегишли дифференциал тенгламаларни тузиш ва уларни интеграллаш йўли билан амалга оширилади, яъни қуйидаги иккита амалдан иборат бўлади. 1. ҳаракатнинг дифференциал тенгламаларини тузиш. агар моддий нуқта тўғри чизиқли ҳаракатда бўлса, дифференциал тенгламани тузишда: а) ҳисоб бошини танлаб олинади (қоида бўйича, унинг бошини нуқтанинг бошланғич ҳолатига кўчириб қўйилади) ва траекторияси бўйлаб ҳаракат томонга йўналган координата ўқи ўтказилади; агар моддий нуқтага таъсир этувчи кучлар таъсирида бирорта ҳолатда у мувозанатини сақлай олса, координата бошини ўша статик мувозанат нуқтага кўчириш лозим бўлади; б) ҳаракатланаётган моддий нуқтани траекториянинг ихтиёрий ҳолатида тасвирланади (лекин x>0 ва vx>0 бўлиши шарт; охиргиси …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "моддий нуқта"

1492623314_66169.pptx å å = = kx kx 2 2 f m f dt x d m x ёки , & & x kx x v dt dx f dt dv m = = å ва , dx dv v dt dx dx dv dt dv x x x x = = x kx x x v dt dx f dx dv mv = = × å , x v x & = ) x , x , t ( f x m & & & = q dt dv m x = q 1 x c t m q v + × = 1 c t ) m / q ( dt dx m + = 2 1 2 c …

Формат PPTX, 270,7 КБ. Чтобы скачать "моддий нуқта", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: моддий нуқта PPTX Бесплатная загрузка Telegram