mahalliy va gidravlik qarshiliklar. bord tеorеmasi

DOC 604,5 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1403955688_49368.doc g v н м 2 2 z = 2 1 s s 2 1 s s 2 1 s s z j j б r z б r d 1 0 s s 1 0 s s z z a z z ¸ z ¸ кенгг h g v р g v р + + = + 2 2 2 2 2 2 1 1 g g ) ( ) ( 1 2 2 1 2 2 2 1 v v g v v v s q р р - = - = - g r g ) ( 1 2 2 v v v - 2 2 2 2 2 2 ) ( 2 1 2 1 2 1 2 2 2 2 1 2 2 2 1 2 2 v v v v v v v v v v v v - + - + = - …

koeffisientini nazariy hisoblasak ham bo’ladi. keskin kengayishda 2-2 kesimda 1-1 kesimga nisbatan bosim ortib (р2>р1), tezlik kamayadi (v2 р1) va tezlik kamayadi (v2 v1). 5) tirsak (13.5-расм). mahalliy qarshilik koeffisienti ikki trubaning tutashish burchagiga bog’liq bo’lib, bu burchakning ortishi bilan ortadi. ning ga bog’liqligi asosan tajribada tekshirilgan bo’lib, ba‘zi sodda hollari oqimchalar nazariyasida ko’rilgan. 6) burilish (13.6-rasm). mahalliy qarshilik koeffisenti burilish burchagi va truba diametrining burilish radiusi ning nisbatiga bog’liq bo’ladi. burilishda truba diametrining burilish radiusiga nisbati ortishi bilan ortib boradi. 7) trubaga kirish (13.7-rasm). agar truba biror suyuqlik bilan to’la idishga tutashtirilgan bo’lsa, u holda kirishdagi o’tkir burchaklarni (13.7-rasm, a) aylanib o’tishi uchun suyuqlik energiyasi sarf bo’ladi. 8) diafragma deb truboprovodga urnatiladigan va suyuqlik sarfini o’lchash uchun ishlatiladigan o’rtasi teshik disk(diafragma)ga aytiladi (13.8-rasm). bu holda mahalliy qarshilik koeffisenti trubaning kesimi s1 va diafragma teshigi kesimi s0 ning nisbati ga bog’liq bo’ladi va bu nisbatning ortishi bilan kamayib boradi (13.1-jadval). …

oqimning taxminiy sxemasi 13.1-rasmda keltirilgan. ko’rinib turibdiki, oqim trubaning tor kesimidan keng kesimiga o’tganda burchaklar suyuqlik truba sirtidan ajraladi. natijada oqim keskin kengayadi va oqim sirti bilan truba devori orasida xalqasimon oraliqda aylanma (uyurmali) harakat vujudga keladi. kuzatishlar shuni ko’rsatadiki, asosiy oqim hamda aylanayotgan suyuqlik o’rtasida zarrachalar u tomondan bu tomonga o’tib turadi. trubaning keskin kengayishida mahalliy qarshilik koeffisienti ζ ni nazariy usul bilan hisoblash mumkin. buning uchun trubaning tor qismida 1-1 kesim olamiz. trubaning kengaygan qismida esa keskin kengayishda keyin oqim kengaygan bo’lib, barqarorlashgan qismidan 2-2 kesim olamiz. 1-1 kesimda tezlik v1, bosim р1 2-2 kesimda esa tezlik v2, va bosim р2 bo’lsin. bu kesimlarga pezometr o’rnasak, р2> р1 bo’lgani uchun 1-1 kesimdagi pezometrda suyuqlik sathidan h qadar past bo’ladi. agar kesimning kengayishi hisobiga gidravlik yo’qotish bo’lmaganda edi, bu farq δh miqdorida ko’proq bo’ladi. ana shu ikkinchi pezometrdagi suv sathining δh qadar pasayib qolishi mahalliy gidravlik yo’qotishdan iboratdir. 1-1 …

irib, ushbu tenglamani olamiz: (р1 – р2)s2=ρq(v2-v1) tenglamaning ikki tomonini s2γ ga bo’lsak, u holda q=s2v2 ni hisobga olib, ushbu tenglamani olamiz: (3) oxirgi tenglamani hadi ustida quyidagi amallarni bajaramiz: u holda (13.3) tenglama ushbu ko’rinishga keladi: oxirgi tenglama hadlarini bir xil indekslar bo’yicha gruppalasak: bu tenglamani (13.2) bilan solishtirsak, quyidagi kelib chiqadi: (4) olingan (13.4) formula bord formulasi deyiladi. bu formulaga asosan bosimning keskin kengayishidagi pasayishi tezlik kamayishi kvadratning ikkilangan erkin tushish tezlanishiga nisbatiga teng (bord teoremasi). ni qo’llasak, u quyidagi ko’rinishda yoziladi: bu munosabatni (13.1) ga solishtirib, keskin kengayish uchun mahalliy qarshilik koeffisienti formulasi ushbu ko’rinishda yoziladi: (5) bu olingan munosabat (tajribalarda tasdiqlanishicha) turbolent oqimlar uchun olingan tajriba natijalariga juda yaqin keladi. shuning uchun u ko’rilgan hollarda hisoblash ishlarida keng qo’llaniladi. trubaning kengaygan kesimi avvalgi kesimdan juda keng bo’lsa (s2>>s1), u holda ζ≈1 bo’ladi: bu xususiy holda oqimning butun kinetik energiyasi mahalliy qarshilikni еngish uchun sarf bo’ladi. shuni …

o’rinib turibdiki, deb hisoblash mumkin bo’lsa, ya‘ni katta idishdan trubaga kirish holida, agar kirish burchagi silliqlangan bo’lmasa, qarshilik koeffisienti (13.7-rasm) ςтор=0,5 bo’ladi. kirish burchagi silliqlangan bo’lsa, qarshilik kuchi kamayadi. tekis torayish (13.4-rasm) konfuzor deb ataladi. konfuzorda suyuqlik oqayotganda tezlik ortib, bosim kamayib boradi. suyuqlik katta bosimli sohada kichik bosimli soxaga karab, harakat qilgani uchun uyurmalar paydo bo’lishi va diffuzordagi kabi oqimning sirtdan ajralishiga hech qanday sabab yo’q. shuning uchun konfuzorda energiya faqat ishqalanishga sarf bo’ladi. shunday qilib konfuzordadagi qarshilik kuchi xudi shunday diffuzordagiga qaraganda kichik bo’ladi. konfuzordagi bosimning pasayishini integrallasak: (8) bu еrda n-torayish darajasi. konussimon trubaning silindrik trubaga tutashgan joyiga ma‘lum shakl berilib, silliq tutashtirilgan trubalar soplolar deyiladi. tekis kengayib boruvchi trubalar (13.2-rasm) diffuzorlar deyiladi. diffuzorlarda harakat tezligi kamayadi va bosim ortib boradi. suyuqlik zarrachalari ortib borayotgan bosimni еngish uchun o’z kinetik energiyasini sarflaydi, natijada diffuzorning kengayish yo’nalishida kinetik energiyasi kamayib boradi. suyuqlikning devor yonidagi qavatlarining energiyasi shunchalik kamayadiki, …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"mahalliy va gidravlik qarshiliklar. bord tеorеmasi" haqida

1403955688_49368.doc g v н м 2 2 z = 2 1 s s 2 1 s s 2 1 s s z j j б r z б r d 1 0 s s 1 0 s s z z a z z ¸ z ¸ кенгг h g v р g v р + + = + 2 2 2 2 2 2 1 1 g g ) ( ) ( 1 2 2 1 2 2 2 1 v v g v v v s q р р - = - = - g r g ) ( 1 2 2 v v v - 2 2 2 2 2 2 ) ( 2 1 2 1 2 …

DOC format, 604,5 KB. "mahalliy va gidravlik qarshiliklar. bord tеorеmasi"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: mahalliy va gidravlik qarshilik… DOC Bepul yuklash Telegram