моддий нуқта динамикасининг умумий теоремалари

DOC 216,5 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1363835057_42662.doc f f s s s s f f f f s s ò = 1 t 0 dt f s   1 t 0 dtfs f f f f s s f f ò ò ò = = = 1 1 1 t 0 z z t 0 y y t 0 x x dt f s dt f s dt f s   111 t 0 zz t 0 yy t 0 xx dtfsdtfsdtfs a a v v å = k f dt ) v m ( d   k f dt )vm(d v o v o v v v o v o v v v v v v ò = - 1 t 0 k 0 1 dt f v m v m   1 t 0 k01 dtfvmvm v v v v s s i f r e f r i r …

x e y e z e z e z e x e y e y e y e z e x e x f y f x f m m f x f z f m m f z f y f m m n n n n n n n n n n n n n n n r r r ( ) ) ( ) ( 0 f m dt v m m d r r r r = . ) ( f r v m r dt d r r r r ´ = ´ f r ( ) ( ) ( ) ) ( ) ( , ) ( ) ( , ) ( ) ( f m v m m dt d f m v m m dt d f m v m m dt d z z y y x x r r r …

инг импулси - шу кучнинг элементар вақт оралиқларидаги импулсларининг интеграл йиғиндисига айтилади, яъни (15.2) демак, маълум t1- вақт оралиғида кучнинг импулси, элементар импулсларнинг 0 - дан t1- вақт оралиғидаги чегарада олинган аниқ интегралидан иборат қиймат экан. хусусий ҳолда, агар -кучнинг модули ва йўналиши ўзгармас (=cоnst) бўлса, у ҳолда =(t1 бўлади. тегишлича унинг модули s=f(t1 бўлади. умумий ҳолда, куч импулсининг модули унинг координата ўқларидаги проекциялари орқали аниқланади: (15.3) моддий нуқта ҳаракат миқдорининг ўзгариш теоремаси нуқтанинг массаси ўзгармас қиймат эканлиги ва унинг тезланиши =d/dt бўлганлиги учун, динамиканинг асосий қонунини ифодаловчи (13.2) тенгламани қуйидагича ёзиш мумкин (15.4) (15.4) тенглама бир вақтнинг ўзида нуқта ҳаракат миқдорининг ўзгариши теоремасини дифференциал формасининг ифодасидан иборат бўлади: нуқтанинг ҳаракат миқдоридан вақт бўйича олинган биринчи ҳосила, шу нуқтага таъсир этувчи кучларнинг вектор йиғиндисига тенг1 бўлади. агар ҳаракатланаётган нуқтанинг t=0 вақтдаги тезлиги ва t1 - вақтдаги тезлиги эса 1 бўлса, (15.4) тенгламанинг иккала томонини dt -га кўпайтириб юбориб, ундан аниқ …

а проекциялаб, қуйидагиларни ёзамиз: mv1x - mv0x=skx mv1y - mv0y=sky (15.6) mv1z - mv0z=skz агар нуқта фақат ох ўқи бўйлаб тўғри чизиқли ҳаракат қилса, у ҳолда ушбу системанинг фақат биринчи тенгламасидан фойдаланиш кифоя қилади. масалалар ечиш. (15.5) ва (15.6) формулалар орқали нуқтанинг ҳаракатида унинг тезликларини ўзгаришини билган ҳолда, кучларнинг импулсларини аниқлаш мумкин ёки импулслар маълум бўлса нуқтанинг тезлиги қандай ўзгариши мумкинлигини (динамиканинг иккинчи қонуни) аниқлаш мумкин. динамиканинг иккинчи масаласини ечишда берилган кучларнинг импулсларини аниқлаш керак бўлади, лекин (15.2) ва (15.3) тенгламалардан кўриниб турибдики, куч импулсларини фақат кучлар ўзгармас бўлганда ёки улар вақтга боғлиқ ҳолда ўзгаргандагина аниқлаш мумкин бўлар экан холос. шундай қилиб, агар масаланинг шартида изланаётган ва берилган қийматлар: нуқтага қўйилган кучлар, нуқтанинг ҳаракатида сарфланган вақти, бошланғич ва охирги тезликлар (яъни f, t, v0, v) ўзгармас ёки вақтга боғлиқ ҳолда ўзгарувчан бўлса, бундай масалалар (15.5) ва (15.6) тенгламалар орқали ечилади. ҳаракатлари ўзаро бир-бирига боғлиқ моддий нуқталар системаси механик система дейилади.механик …

гармас система деб аталади.бундай системага қаттиқ жисм мисол бўла олади. механик системага таъсир қилувчи кучлар шартли равишда ички ва ташқи кучларга ажратилади. механик системани ташкил этувчи нуқталарнинг ўзаро таъсири ички кучлар дейилади. механик сиcтема таркибига кирмайдиган жисм (нуқта) лар томонидан қўйилган кучлар ташқи кучлар деб аталади. ички кучлар , ташқи кучлар ,шунингдек,ички кучлар бош вектори ,ташқи кучлар бош вектори билан белгиланади. 149-рaсм бирор система учун ташқи деб ҳисобланадиган куч иккинчи системага нисбатан ички куч бўлиши ҳам мумкин.масалан,бутун қуёш системасининг ҳаракати текширилганда планеталарнинг ўзаро тортиш кучи ички куч ҳисобланади.ернинг ўз орбитаси бўйлаб қуёш атрофидаги ҳаракати текширилганда тортиш кучи ташқи куч бўлади. ички кучлар хоссаларини кўриб чиқамиз. 1.система ички кучларининг бош вектори нолга тенг. ҳақиқатан, ньютоннинг 3-қонунига кўра система ихтиёрий икки нуқталарининг ўзаро таъсир кучлари миқдор жиҳатдан тенг ва бир тўғри чизиқ бўйлаб қарама-қарши томонга йўналган (149-расм) бинобарин, бу хулосани системанинг барча нуқталари учун татбиқ этиш мумкин. шундай қилиб, (15.7) (15.7) ни …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "моддий нуқта динамикасининг умумий теоремалари"

1363835057_42662.doc f f s s s s f f f f s s ò = 1 t 0 dt f s   1 t 0 dtfs f f f f s s f f ò ò ò = = = 1 1 1 t 0 z z t 0 y y t 0 x x dt f s dt f s dt f s   111 t 0 zz t 0 yy t 0 xx dtfsdtfsdtfs a a v v å = k f dt ) v m ( d   k f dt )vm(d v o v o v v v o v o v v v v v v ò = - 1 t 0 …

Формат DOC, 216,5 КБ. Чтобы скачать "моддий нуқта динамикасининг умумий теоремалари", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: моддий нуқта динамикасининг уму… DOC Бесплатная загрузка Telegram