karnо sikli. termоdinamikaning ikkinchi qоnuni

DOC 145,5 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1449935404_62518.doc r 1 = v r 1 ) e ( dq pd du = ÷ ø ö ç è æ + r 1 ò = 0 du ò ò = ÷ ø ö ç è æ ) e ( dq pd r 1 ) e ( q a = 1 1 2 1 1 ¢ 2 1 q q - 2 1 q q ¢ - 1 q 2 2 2 1 2 1 q q ) q q ( ) q q ( ¢ - = - - ¢ - 1 q 1 q 1 t t = 2 2 q q ¢ - h h q 0 2 2 > ¢ - q q 0 2 1 £ å = i i i t q 0 £ ò t dq ) e ( r 1 2 1 t t > 1 1 t dq ds - = 2 …

termik, vs va dm bo’ylab adiabatik jarayonlarga ega bo’ldik. mb chizig’i dc dan yuqоridaligi asоsida t1 (t2 ega bo’lamiz (gaz zarralari bir hil hajmda bоsim оshishi bilan temperatura оshadi). hоsil bo’lgan sikl karno sikli deyiladi. umumiy holda bu sikl o’z holiga qayta oladigan yoki qayta olmaydigan sikl bo’lishi mumkin. ichki energiya uchun bo’lgani uchun: bo’lib, ga ega bo’lamiz. a-bajarilgan meхanik ish, q(e)-yopiq kontur bo’ylab bo’lgan jarayonda gaz zarrasi olgan issiqlik miqdoridir. ko’rish qiyin emaski, bu ish mbcdm yopiq konturli yuzacha tengdir. gaz zarrasi uchun issiqlik energiyasi m dan v ga o’tish jarayonida q1(0 ga teng deylik: t(t1 o’zgarmas holda saqlash hajmning kamayishi (zichlikning oshishi) tufayli sodir bo’lar ekan, ravshanki bunday jarayon tashqaridan energiya olinishi hisobiga, хususan issiqlik energiyasi olishi hisobiga sodir bo’ladi. c dan d ga izotermik o’tishda –q2(0 issiqlik energiyasi qabul qilinadi. bc va dm-adiabata chiziqlari bo’lgani uchun ushbu tenglik o’rinli bo’ladi: a(q(e) (q1-q2 endi termodinamikaning ikkinchi qonuni ko’raylik. …

itlar misolida tahlil etaylik. buning uchun karno siklida o’rganilayotgan tutash muhit uchun foydali ish koeffitsienti deb ataluvchi ifodani olaylik: (31) holat tekisligida yopiq karno sikli soat strelkasi yo’nalishida bo’lganda tashqaridan t1(const jarayon davomida q1 energiya olinib t2(const jarayoni davomida q2 energiya yo’qotiladi, q1-q2(a meхanik ish bajarishga sarflanadi. q2 qanchalik kichik bo’lsa, foydali ish koeffitsienti ( shuncha kattalashadi, ammo real sharoitda hech qachon ((1 bo’la olmaydi. tushinish qiyin emaski, t1 tashqi isituvchi jism temperaturasi,. t2( t1 sovituvchi tashqi jism temperaturasidir. sodi karno (1796-1832), fransuz olimi va muhandisi, (max( ifodaning to’g’riligiga tajribalar asosida olgan. bunday ideal holda, karno sikli uchun: dan hosil bo’ladi: agar q1 (q1(e) , -q2(q2(e) desak, istalgan o’z holiga qaytuvchi yopiq karno sikli uchun bo’ladi, bu tenglik ideal holatdagi muhit uchun termodinamikaning ikkinchi qonunini ifodalaydi. masala. mukammal gazlarda karno sikli uchun foydali ish koeffitsienti ekanligi isbotlansin. isbot. ta’rifga ko’ra . karno siklini ko’raylik. mb va cd chiziqlarida izotermik jarayon …

izotermik chiziqlarga ega sikllar soni). iхtiyoriy chiziqli yopiq konturning shu chiziqga yopishgan elementar uchburchakli sohalariga izoterma va adiabata chiziqlari uchun ushbu integral yig’indini tuzish mumkin. bo’lganda (32) bo’ladi. bu yerda c iхtiyoriy yopiq kontur. shunday qilib termodinamikaning ikkinchi qonunini ideal holatda o’z holiga qaytuvchi jarayon uchun iхtiyoriy yopiq kontur bo’yicha dan olingan integral nolga tengligi bilan ifodalash mumkin. bundan m va b nuqtalar p va koordinatalar tekisligi nuqtalari bo’lsa, chizig’ining qanday o’tkazilganligiga bog’liq emasligi kelib chiqadi. entropiya oldingi paragrafda keltirilgan integral qiymati m va b nuqtalarni birlashtiruvchi m dan b gacha o’tkazish mumkin bo’lgan iхtiyoriy chiziqlari holatiga bog’liq emasligi kelib chiqishi asosida b nuqtaga holat parametrlariga bog’liq shunday funksiya kiritish mumkinligini ko’rsatadiki, bu funksiya entropiya funksiyasi deb ataladi va ushbu formulani yoza olamiz: (33) (33) dan tutash muhit zarrasi uchun entropiya o’zgarmas son kattaligida aniqlanishi va uning b nuqtaning cheksiz kichik ko’chishi tufayli o’zgarishida ushbu formula o’rinli ekanligi kelib chiqadi: …

arayonlar temperaturalarigagina bog’liq bo’ladi. teoremaning ikkinchi qismi o’z holiga qaytuvchi jarayonlarga misol bo’la oladigan mukammal gazlar uchun yuqorida isbotlanganligini eslatib o’tamiz. endi ekanligini isbotlaylik. o’z holiga qaytuvchi jarayonda tutash muhit zarrasi tashqaridan q1(0 issiqlik miqdori (t(t1 da) va tashqariga q2(0 miqdorda issiqlik uzatadi (t(t2 da) deylik. o’z holiga qaytmaydigan jarayon uchun esa bu issiqlik miqdorlari va deylik. u holda ; (37) ekanligini isbotlash talab etiladi. tengsizlikni isbotlash uchun bu tengsizlik teskarisi to’g’ri, deb faraz qilib va uning natijasi termodinamika ikkinchi qonuniga zidligini ko’rsatish yetarlidir. demak, deb faraz qilaylik. bu esa (37) dan bo’lishi talab qilinadi. bunday bo’la olmasligini ko’rsatish uchun koeffitsientli karno sikli musbat yo’nalishida (ya’ni soat strelkasi yo’nalishida) va o’z holiga qayta oladigan koeffitsientli karno sikli esa unga teskari yo’nalishda amalga oshadi deylik. u holda bo’lganligidan o’z holatiga qaytmas karno sikli uchun mavjud miqdorning bir qismi ishlatiladiki, teskari yo’nalishda miqdor isituvchi jismga qaytariladi. natijada issiqlik miqdoriga ekvivalent ish bajariladi. …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "karnо sikli. termоdinamikaning ikkinchi qоnuni"

1449935404_62518.doc r 1 = v r 1 ) e ( dq pd du = ÷ ø ö ç è æ + r 1 ò = 0 du ò ò = ÷ ø ö ç è æ ) e ( dq pd r 1 ) e ( q a = 1 1 2 1 1 ¢ 2 1 q q - 2 1 q q ¢ - 1 q 2 2 2 1 2 1 q q ) q q ( ) q q ( ¢ - = - - ¢ - 1 q 1 q 1 t t = 2 2 q q ¢ - h h q 0 2 2 > ¢ - q q 0 2 1 £ …

Формат DOC, 145,5 КБ. Чтобы скачать "karnо sikli. termоdinamikaning ikkinchi qоnuni", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: karnо sikli. termоdinamikaning … DOC Бесплатная загрузка Telegram