bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi

DOC 1 sahifa 478,5 KB Bepul yuklash

1 sahifa

FaylHub.uz

Telegram orqali yuklab olish

Hajm 478,5 KB

Fayl turi DOC

Sahifalar 1

Yangilangan Dek 2025

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1 / 1

ta’sir chiziqlari bir nuqtada uchrashadigan kuchlar tizimiga bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi deyiladi bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi reja: 1. bir nuqtada kesishuvchi kuchlarni qo`shish 2. kuchning o`qdagi proyeksiyasi 3. teng ta`sir etuvchi kuchni analitik usulda aniqlash 4. bir nuqtada kesishuvchi kuchlarning muvozanati ta`sir chiziqlari fazoda ixtiyoriy joylashgan kuchlar tizimiga fazodagi kuchlar tizimi deyiladi. 1804-yilda fransuz olimi lui puanso (1777—1859) taklif etgan lemma asosida fazoviy kuchlar tizimi sodda holga keltirilgach, ular ta`siridagi jismlarning muvozanat holati va harakati o`rganiladi. bu lemma kuchning jismga ta`sirini o`zgartirmasdan, uni o`ziga parallel ravishda bir nuqtadan ikkinchi nuqtaga keltirish haqida bo`lib, quyidagicha ta`riflanadi (isbotsiz): jismning istalgan nuqtasiga qo`yilgan kuch jismdan olingan ixtiyoriy keltirish markaziga qo`yilgan aynan shunday kuchga va momenti berilgan kuchning keltirish markazi o nuqtaga nisbatan momentiga teng juft kuchga teng kuchli (ekvivalent) bo`ladi (1.24-shakl, a, b). teorema: fazoda ixtiyoriy joylashgan kuchlar tizimini istalgan markazga keltirish natijasida mazkur kuchlar tizimi keltirish markaziga qo`yilgan bosh vektor …

2 / 1

talardagi kuchlarni ham keltirish markaziga ko`chiramiz. u holda, o nuqtaga qo`yilgan kuchlar tizimi va momentlari bo`lgan qo`shilgan juftlar tizimi hosil bo`ladi. vektorlar mos ravishda tekisliklarga tik yo`nalgan hamda ular soat milining aylanishiga teskari yo`nalishda jismni aylantirishga intiladi. o markazga keltirilgan kuchlar geometrik qo`shiladi (1.25-shakl, b) va bitta r kuchni hosil qiladi: juft kuchlar ham geometrik qo`shiladi (1.25-shakl, e) va bitta m0 juft kuchni hosil qiladi: bu yerda: — fazodagi kuchlar tizimining bosh vektori; — fazodagi kuchlar tizimining bosh momenti. yuqorida ta`kidlanganidek, ekanligini e`tiborga olsak, (a) va (b) ifodalar quyidagicha yoziladi: demak, fazoda joylashgan kuchlar tizimining: · bosh vektori mazkur kuchning geometrik yig`indisiga; · istalgan keltirish markaziga nisbatan bosh momenti tashkil etuvchi kuchlarning mazkur markazga nisbatan momentlarining geometric yig`indisiga teng bo`ladi. teorema isbotlandi. vektorlarni analitik usulda aniqlash uchun ularni koordinata o`qlariga proyeksiyalash zarur: bosh vektorning moduli va yo`nalishi ko`rinishda ifodalanadi. xuddi shu tarzda bosh momentning moduli va yo`nalishini aniqlaymiz: fazodagi kuchlar …

3 / 1

o`zaro muvozanatlashadi. natijada, à nuqtada birgina r′ kuch qoladi; bu kuch berilgan kuchlar tizimiga teng kuchli bo`lganligi sababli ularning teng ta`sir etuvchisi deb hisoblanadi. demak, ixtiyoriy o nuqtada bosh vektor va bosh moment o`zaro tik yo`nalgan bo`lsa, kuchlar tizimi keltirish markazi o dan masofadagi a nuqtaga qo`yilgan va bosh vektor ga parallel yo`nalgan teng ta`sir etuvchi kuchga keltiriladi. izoh: jismga ta`sir etuvchi fazoviy kuchlar tizimining bosh bosh moment esa bo`lsa, bunday kuchlar tizimi momenti bosh moment m0 ga teng bo`lgan birgina teng ta`sir etuvchi juft kuchga keltiriladi. endi teng ta`sir etuvchining momenti haqidagi varinyon teoremasini keltiramiz (isbotsiz): agar fazodagi kuchlar tizimi teng ta`sir etuvchiga keltirilsa, bu teng ta`sir etuvchining ixtiyoriy nuqtaga nisbatan momenti barcha kuchlarning mazkur nuqtaga nisbatan momentlarining geometrik yig`indisiga teng. bu ta`rifdan ekanligi kelib chiqadi. fazodagi ixtiyoriy kuchlar tizimi muvozanatda bo`lishi uchun ikkita shart bajarilishi kerak: bir vaqtning o`zida bosh vektor ham, bosh moment ham nolga teng bo`lishi …

4 / 1

cha (1.13-shakl va 1.12 formulaga qarang): 2.parallel kuchlar tizimi (1.27-shakl). chizmadan ko`rinib turibdiki, kuchlarning ta`siri oy o`qiga parallel bo`lganligi sababli ularning ox o`qlardagi proyeksiyalari nolga teng bo`ladi. shu bois muvozanat shartlari quyidagicha yoziladi: demak, bir tekislikda joylashgan parallel kuchlar tizimi ta`siridagi erkin jism muvozanatda bo`lgani uchun kuchlarning o`zlariga parallel bo`lgan o`qdagi proyeksiyalarining yig`indisi va mazkur kuchlar yotgan tekislikda ixtiyoriy b nuqtaga nisbatan momentlarning yig`indisi nolga teng bo`lishi zarur va yetarlidir. 3. tekislikdagi ixtiyoriy kuchlar tizimi (1.28-shakl). bu kuchlar oz o`qqa perpendikular tekislikda yotganligi bois, ularning mazkur o`qdagi proyeksiyalari nolga tengdir. natijada, (1.28) ning uchinchisi, (1.29)ning birinchi va ikkinchilari ayniyatga aylanadi. barcha kuchlar xoy tekislikda yotganligi sababli ularning oz o`qqa nisbatan momentlari koordinatalar boshi 0 ga nisbatan momentlarning algebraic qiymatiga teng bo`lib qoladi. tekshirilayotgan hol uchun muvozanat shartlari quyidagi ko`rinishga ega: shunday qilib, tekislikdagi kuchlar tizimi ta`siridagi erkin jism muvozanatda bo`lishi uchun kuchlarning koordinata o`qlaridagi proyeksiyalarining yig`indisi va kuchlarning ular yotgan …

5 / 1

oyeksiyalarining yig`indisi alohida-alohida nolga teng bo`lsa, bunday kuchlar tizimi muvozanatda bo`ladi: har qanday to`sin* uch xil tayanchda yotadi. 1. sharnirli-qo `zg `aluvchan tayanch (1.29-shakl, a). bu xildagi tayanch to`sin uchining gorizontal ko`chishiga va ko`ndalang kesimining aylanishiga qarshilik ko`rsatmaydi. sharnirli-qo`zg`aluvchan tayanchning sxematik tasviri 1.29-shakl, b da ko`rsatilgan. bunday tayanchning reaksiyasi r tayanch bog`lanishi bo`ylab yoki g`ildiraklarning tayanch tekisligiga tik yo`nalgan bo`ladi. 2. sharnirli qo`zg`almas tayanch (1.30-shakl, a). bu tayanch nuqtasiga tegishli kesimning erkin aylanishiga imkon bersa-da, lekin to`sin uchining hech qanday chiziqli ko`chishiga yo`l qo`ymaydi. bu tayanchning sxematik tarzdagi ko`rinishi to`sin bilan sharnir vositasida tutashtirilgan ikkita sterjendan iborat (1.30-shakl, b). qo`zg`almas-sharnirli tayanchlarda h gorizontal va r vertikal tashkil etuvchilarga ajraluvchi tayanch reaksiyalari hosil bo`ladi. 3. qistirib mahkamlangan tayanch (1.31-shakl, a). bu xildagi tayanch unga tutashtirilgan to`sin kesimining to`g`ri chiziqli va burchakli ko`chishlariga yo`l qo`ymaydi. bu tayanchning sxematik tasviri 1.31-shakl, b da ko`rsatilgan. qistirib mahkamlangan tayanchning tayanch reaksiyalari gorizontal h va vertikal …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Barcha 1 sahifani Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi" haqida

ta’sir chiziqlari bir nuqtada uchrashadigan kuchlar tizimiga bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi deyiladi bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi reja: 1. bir nuqtada kesishuvchi kuchlarni qo`shish 2. kuchning o`qdagi proyeksiyasi 3. teng ta`sir etuvchi kuchni analitik usulda aniqlash 4. bir nuqtada kesishuvchi kuchlarning muvozanati ta`sir chiziqlari fazoda ixtiyoriy joylashgan kuchlar tizimiga fazodagi kuchlar tizimi deyiladi. 1804-yilda fransuz olimi lui puanso (1777—1859) taklif etgan lemma asosida fazoviy kuchlar tizimi sodda holga keltirilgach, ular ta`siridagi jismlarning muvozanat holati va harakati o`rganiladi. bu lemma kuchning jismga ta`sirini o`zgartirmasdan, uni o`ziga parallel ravishda bir nuqtadan ikkinchi nuqtaga keltirish haqida bo`lib, quyidagicha ta`riflanadi (isbotsiz...

Bu fayl DOC formatida 1 sahifadan iborat (478,5 KB). "bir nuqtada kesishuvchi kuchlar tizimi"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: bir nuqtada kesishuvchi kuchlar… DOC 1 sahifa Bepul yuklash Telegram