kvant korellyastiya 4

PDF 13 стр. 543,4 КБ Бесплатная загрузка

13 стр.

FaylHub.uz

Скачать через Telegram

Размер 543,4 КБ

Тип файла PDF

Страницы 13

Обновлено Дек 2025

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1 / 13

1 o‘zbekiston respublikasi oliy ta’lim, fan va innovatsiyalar vazirligi mirzo ulug‘bek nomidagi o‘zbekiston milliy universiteti fizika fakulteti yadro fizikasi kafedrasi atom fizikasi fanidan mustaqil ish kvant korellyastiya talaba: f-2202 guruh talabasi avazberdiyev ibrohimbek o‘qituvchi: yadro fizikasi kafedrasi dotsenti – muqaddas mamayusupova toshkent – 2024 2 mundarija kirish asosiy qism 1. eynshteyn, podolskiy va rozen 2. bell tengsizligi 3. kvant korrelyatsiyalari xulosa foydalanilgan manbalar 3 kirish. kvant korrelyatsiya, kvant mexanikasining muhim tushunchalaridan biri bo'lib, kvant tizimlarining bir-biri bilan o'zaro bog'lanishini va ularning holatlari o'rtasidagi munosabatlarni o'rganadi. bu fenomen, kvant tizimlarining klassik tizimlardan farqli ravishda, bir-biriga ta'sir qilishi va o'zaro bog'lanishi mumkinligini ko'rsatadi. kvant korrelyatsiya, ayniqsa, kvant entanglement (kvatnt bog'lanish) fenomeni bilan bog'liq bo'lib, bu holat ikki yoki undan ortiq kvant tizimlarining bir-biri bilan bog'lanishini va ularning holatlari o'rtasidagi korrelyatsiyani anglatadi. kvant korrelyatsiya, kvant hisoblash, kvant aloqa va kvant kriptografiya kabi zamonaviy texnologiyalarda muhim rol o'ynaydi. bu tushuncha, kvant tizimlarining o'zaro ta'siri …

2 / 13

ervin shredingerga yo'llagan maktubida ushbu g'oyalarning bir variantini taqdim etdi , bu erda taqdim etilgan versiya. bu yerda qoʻllanilgan holat va yozuvlar zamonaviyroq boʻlib, devid bomning epr haqidagi fikriga oʻxshaydi. ikki zarrachaning oʻlchashdan oldingi kvant holatini quyidagicha yozish mumkin bu yerda bu erda "a" va "b" pastki yozuvlari ikkita zarrachani ajratib turadi, garchi bu zarralarni elis va bob ismli ikkita eksperimentalistning qo'lida bo'lish qulayroq va odatiy holdir . kvant nazariyasi qoidalari eksperimentalistlar tomonidan bajarilgan o'lchovlar natijalarini bashorat qiladi. misol uchun, elis o'zining zarrachasini o'rtacha ellik foiz o'lchovda aylanadigan qilib o'lchaydi. biroq, kopengagen talqiniga ko'ra, elisning 5 o'lchovi ikki zarrachaning holatini yiqilishiga olib keladi , shuning uchun agar elis z-yo'nalishida spinni o'lchashni amalga oshirsa, ya'ni asosga nisbatan. {|0⟩a,|1⟩a}, keyin bobning tizimi shtatlardan birida qoladi {|0⟩b,|1⟩b}. xuddi shunday, agar elis x yo'nalishi bo'yicha, ya'ni asosga nisbatan spinni o'lchashni amalga oshirsa. {|+⟩a,|−⟩a}keyin bobning tizimi shtatlardan birida qoladi {|+⟩b,|−⟩b}. shredinger bu hodisani " rul …

3 / 13

rga, u kvant holatlaridan biriga ham mos kelishi kerak |←⟩b yoki |→⟩b. xuddi shu sababga ko'ra. shuning uchun bob tizimining ontik holati kamida ikkita kvant holatiga mos kelishi kerak; shuning uchun kvant holati uning tizimining to'liq tavsifi emas. eynshteyn, podolskiy va rozen buni kvant nazariyasining kopengagen talqinining to'liq emasligining dalili sifatida 6 ko'rdilar, chunki to'lqin funksiyasi bu joylashuv taxmini ostida kvant tizimining to'liq tavsifi emas. ularning maqolasi shunday xulosaga keladi: shunday qilib, biz to'lqin funksiyasi fizik haqiqatning to'liq tavsifini bermasligini ko'rsatgan bo'lsak-da, biz bunday tavsif mavjudmi yoki yo'qmi degan savolni ochiq qoldirdik. biroq, biz bunday nazariya mumkinligiga ishonamiz. garchi turli mualliflar (asosan niels bohr ) epr qog'ozining noaniq terminologiyasini tanqid qilgan bo'lsa-da, fikr tajribasi shunga qaramay katta qiziqish uyg'otdi. ularning "to'liq tavsif" tushunchasi keyinchalik o'lchov natijalarining statistik ma'lumotlarini aniqlaydigan, lekin kuzatuvchi kirish imkoniga ega bo'lmagan yashirin o'zgaruvchilar taklifi bilan rasmiylashtirildi. bom mexanikasi yashirin o'zgaruvchilarni kiritish bilan kvant mexanikasining shunday yakunlanishini …

4 / 13

mahalliy yashirin o'zgaruvchilar bilan tasvirlab bo'lmaydi va kvantning mahalliy bo'lmagan sabablar siri saqlanib qoladi. biroq, bellning ta'kidlashicha, bomning mahalliy bo'lmagan yashirin o'zgaruvchan modeli boshqacha: bu [qo'pol nolokal tuzilma] kvant mexanik bashoratlarini takrorlaydigan har qanday nazariyaga xosdir. clauser , horne, shimony va holt (chsh) bu tengsizliklarni eksperimental sinov uchun qulayroq bo'lgan tarzda qayta ishlab chiqdilar (qarang: chsh tengsizligi ). bell tomonidan taklif qilingan stsenariyda (bell stsenariysi) ikkita eksperimentalist elis va bob alohida laboratoriyalarda tajriba o'tkazadilar. har bir yugurishda elis (bob) tajriba o'tkazadi x(y) uning laboratoriyasida, natijani olish a(b). agar elis va bob o'zlarining tajribalarini bir necha marta takrorlashsa, ular ehtimolliklarni taxmin qilishlari mumkin p(a,b|x,y), ya'ni, elis va bob mos ravishda natijalarni kuzatish ehtimoli a,b ular mos ravishda x,y tajribalarini o'tkazganda. quyida, har bir bunday ehtimollik to'plami {p(a,b|x,y):a,b,x,y} bilan belgilanadi p(a,b|x,y). kvant nolokallik jargonida, p(a,b|x,y) quti deb 8 ataladi. bell parametrni kiritish orqali yashirin o'zgaruvchi haqidagi g'oyani rasmiylashtirdi har bir tizim bo'yicha …

5 / 13

ibasini tavsiflovchi mahalliy o'zgaruvchi qiymatga ega λa(λb). faraz qilaylik λa, λb ba'zi bir to'plamdan qiymatlarni qabul qilishi mumkin s. har bir juft qiymat bo'lsa λa,λb∈λ bog'liq ehtimoli bor r(la,lb). tanlanganligi (umumiy tasodifiylikka ruxsat beriladi, ya'ni, la,lb o'zaro bog'liq bo'lishi mumkin), keyin har bir o'lchov natijasining qo'shma ehtimoli formulasini olish uchun ushbu taqsimot bo'yicha o'rtacha hisoblash mumkin: bunday parchalanishni qabul qiladigan quti bell mahalliy yoki klassik quti deb ataladi. mumkin bo'lgan qiymatlar sonini aniqlash a,b,x,y har biri 9 olishi mumkin, bittasi har bir qutini ifodalashi mumkin p(a,b|x,y) yozuvlari bilan cheklangan vektor sifatida (p(a,b|x,y)a,b,x,y. ushbu tasvirda barcha klassik qutilar to'plami qavariq politopni hosil qiladi . chsh tomonidan o'rganilgan bell stsenariysida, bu yerda a,b,x,y ichida qiymatlarni qabul qilishi mumkin 0,1, har qanday bell mahalliy qutisi p(a,b|x,y) chsh tengsizligini qondirish kerak: schsh≡e(0,0)+e(1,0)+e(0,1)−e(1,1)≤2, bu yerda 3.kvant korrelyatsiyalari ko'p qismli tizimlarning kvant korrelyatsiyalari 10 bellning dastlabki o'rnatilishi ikki tomonlama bo'lib, har bir tizimda mahalliy o'lchovlar mustaqil …

Хотите читать дальше?

Скачайте все 13 страниц бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "kvant korellyastiya 4"

1 o‘zbekiston respublikasi oliy ta’lim, fan va innovatsiyalar vazirligi mirzo ulug‘bek nomidagi o‘zbekiston milliy universiteti fizika fakulteti yadro fizikasi kafedrasi atom fizikasi fanidan mustaqil ish kvant korellyastiya talaba: f-2202 guruh talabasi avazberdiyev ibrohimbek o‘qituvchi: yadro fizikasi kafedrasi dotsenti – muqaddas mamayusupova toshkent – 2024 2 mundarija kirish asosiy qism 1. eynshteyn, podolskiy va rozen 2. bell tengsizligi 3. kvant korrelyatsiyalari xulosa foydalanilgan manbalar 3 kirish. kvant korrelyatsiya, kvant mexanikasining muhim tushunchalaridan biri bo'lib, kvant tizimlarining bir-biri bilan o'zaro bog'lanishini va ularning holatlari o'rtasidagi munosabatlarni o'rganadi. bu fenomen, kvant tizimlarining klassik tizimlardan farqli ravishda, bir-biriga ta'sir qil...

Этот файл содержит 13 стр. в формате PDF (543,4 КБ). Чтобы скачать "kvant korellyastiya 4", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: kvant korellyastiya 4 PDF 13 стр. Бесплатная загрузка Telegram