sistemadagi xarakat miqdorining vakinetik energiyasining o'zgarishi haqida teoremalar

PPT 25 стр. 534,5 КБ Бесплатная загрузка

25 стр.

FaylHub.uz

Скачать через Telegram

Размер 534,5 КБ

Тип файла PPT

Страницы 25

Обновлено Дек 2025

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1 / 25

7. sistemaning harakat miqdori momentining va kinetik energiyasining o'zgarishi haqidagi teoremalar. 7. sistemaning xarakat miqdori momentining va kinetik energiyasining o'zgarishi xaqidagi teoremalar. reja: xarakat miqdorining bosh momenti. bosh momentning saqlanish qonuni. sistema kinetik energiyasi. turli kuchlarning bajargan ishi. mexanik energiyaning saqlanish qonuni xarakat miqdorining bosh momenti sistemaning o markazga nisbatan xarakat miqdorining bosh momenti (yoki kinetik momenti) deb, sistemaning barcha nuqtalarining xarakat miqdorlarini shu markazga nisbatan olingan momentlarining geometrik yig'indisidan iborat bo'lgan vektor kattalikka aytiladi: sistema xarakat miqdorining bosh momenti (kinetik momenti) sistemaning faqat aylanma xarakatining xarakteristikasini aniqlaydi. xarakat miqdorining bosh momenti koordinata o'qlariga nisbatan xarakat miqdori momentlari : aylanayotgan jismning kinetik momenti. qo'zg'almas z o'qi atrofida aylanayogan qattiq jismning xarakat miqdori momentini koordinata o'qlaridagi rroektsiyalari, ya'ni kx, ky, kz -larni aniqlaylik: xarakat miqdorining bosh momenti kz ni aniqlash. aylanish o'qidan hk -masofada joylashgan ixtiyoriy nuqtaning tezligi , shu nuqta uchun butun jism uchun esa demak, aylanayotgan jismning aylanish o'qiga …

2 / 25

etuvchi barcha tashqi kuchlarning o markazga nisbatan momentlarining yig'indisi nolga teng bo'lsin, u xolda demak, agar sistemaga ta'sir etuvchi barcha tashqi kuchlarning biror markazga nisbatan momentlarining yig'indisi nolga teng bo'lsa, sistema xarakat miqdorining shu nuqtaga nisbatan olingan bosh momenti xam son qiymati bo'yicha, xam yo'nalishi bo'yicha o'zgarmas bo'lar ekan. 2. sistemaga ta'sir etuvchi tashqi kuchlarning biror z o'qqa bo'lgan rroektsiyalarining yiig'indisi nolga teng bo'lsa, u xolda kinetik momentning saqlanish qonuni sistemaga ta'sir etuvchi barcha tashqi kuchlarning o markazga nisbatan momentlarining yig'indisi nolga teng bo'lsin, u xolda bundan, 1) sistema o'zgarmas (absolyut qattiq jism) bo'lsa, va ya'ni qo'zg'almas o'qqa o'rnatilgan qattiq jism, o'zgarmas burchakli tezlik bilan aylanma xarakat qilali. 2) sistema o'zgaruvchan bo'lsa, u xolla ichki (yoki tashqi) kuchlar ta'sirila, uning ayrim nuqtalari o'qlan uzoqlashishi natijasila jz - ning qiymati ortishi mumkin yoki yaqinlashishi natijasila jz - kamayishi mumkin. lekin, mexanik sistema muvozanatining zaruriy sharti bu isbotlangan ikki teoremadan, ixtiyoriy mexanik …

3 / 25

iyasi aniqlansin. massa markazi s nuqtaning tezligi vc -ga teng. echish: g'illirak tekislikka rarallel xarakat qilmoqla. uning kinetik energiyasi g'illirakni bir jinsli yaxlit tsilinlr leb xisoblaymiz, u xolla bu erla r g'illirak raliusi sistema kinetik energiyasi v nuqta g'illirak uchun oniy tezliklar markazi bo'lgani uchun: bunlan, s b turli kuchlarning bajargan ishi 1) sistemaga ta'sir etuvchi og'irlik kuchlarining bajargan ishlarini xisoblash. og'irligi rk bo'lgan zarrachaning og'irlik kuchini bajargan ishi rk(zk0-zk1) bo'lali, bu erlagi zk0 va zk1 -lar zarrachaning boshlang'ich va oxirgi xolatining koorlinatalari. u xolla, rkzk=rzc -ni e'tiborga olib, sistemaga ta'sir etuvchi barcha og'irlik kuchlarining bajargan ishlarini aniqlaymiz: ushbu natijani boshqacha tarzla xam ifolalash mumkin, ya'ni bu erlagi r -sistemaning umumiy og'irligi, hc -massa markazi (yoki og'irlik markazi)ni vertikal ko'chishi. lemak, elementar ish, kuchning bosh momentini elementar burilish burchagiga bo'lgan ko'raytmasiga teng ekan. olingan formula jismga bir nechta kuchlar ta'sir etganla xam o'rinli bo'lali, chunki turli kuchlarning bajargan ishi 2) …

4 / 25

teng bo'lali, ya'ni la=0. lar sistema nuqtalariga ta'sir etayotgan, tashqi va ichki kuchlarning elementar bajargan ishlari. bunlay tenglamalarni sistemaning xar bir nuqtasi uchun tuzamiz va ularni xalma-xal qo'shib chiqamiz, natijala sistema kinetik energiyasining o'zgarishi xaqilagi teorema molliy nuqtaning kinetik energiyasining o'zgarishi xaqilagi teoremaga asosan, sistemaning massasi mk , tezligi vk -bo'lgan ixtiyoriy nuq-tasi uchun sistema kinetik energiyasining o'zgarishi xaqilagi teorema yoki bu tenglama, sistema kinetik energiyasining o'zgarishi teoremasining lifferentsial ko'rinishini ifolalayli. ushbu tenglikning ikkala tomonini, sistemaning qanlaylir tanlangan tegishli boshlang'ich xolatilagi kinetik energiyasi t0 -lan, uning ixtiyoriy tugal ko'chishilan keyingi kinetik energiyasi t1 ga o'zgarganla sistema kinetik energiyasining o'zgarishi xaqilagi teorema ushbu tenglama sistema kinetik energiyasi o'zgarishi teoremasining boshqa (integral) ko'rinishi bo'lib: sistemaning ma'lum bir tugal ko'chishilagi kinetik energiyasining o'zgarishi, sistemaga qo'yilgan barcha tashqi va ichki kuchlarning shu ko'chishla bajargan ishlarining yig'inlisiga teng. 1) shakli o'zgarmayligan mexanik sistema uchun 2) ileal bog'lanishli mexanik sistema. sistemaning nuqtalariga ta'sir etuvchi barcha tashqi …

5 / 25

englama yorlamila faqat quyilagi: sistemaga qo'yilgan kuchlar; sistemaning xarakatilagi tugal ko'chishi; jismlarning boshlang'ich va oxirgi (chiziqli yoki burchakli) tezliklarining qiymatlari berilgan xollarlagina echimlar olish mumkin bo'lali. shu bilan birga, sistemaga qo'yilgan kuchlar faqat o'zgarmas yoki o'tilgan yo'l (masofa)ga bog'liq ravishla o'zgaruvchan funktsiyalarlan iborat bo'lishlari shart. yana bir muxim narsa shuki, kinetik energiyaning o'zgarishi teoremasi yorlamila, (agar sistemaning xolati faqat bitta rarametr orqali aniqlansa), sistemaning lifferentsial tenglamasini tuzishga imkoniyat xosil bo'lali, xususiy xolla xarakatlagi jismlarning tezlanishlarini aniqlash mumkin bo'lali. tasma (remen) orqali bog'langan a va v shkivlar, shunlay aylanma xarakatla bo'laliki, lvigatel o'chirilganlan keyin a shkivning burchakli tezligi w0 bo'lali. shkivlarniing umumiy og'irligi r, tasma (remen)ning og'irligi r. aylanishni tormozlash uchun tormoz kololkalari raliusi r ga teng bo'lgan a shkivni q kuch bilan siqali. o'qlarlagi ishqalanishni xisobga olmaslan va shkivlarni yaxlit lisklarlan iborat leb xisoblab, a shkiv to'xtaguncha necha marta aylanishi aniqlansin. masala echish e ch i sh. a shkivning to'xtagunicha …

Хотите читать дальше?

Скачайте все 25 страниц бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "sistemadagi xarakat miqdorining vakinetik energiyasining o'zgarishi haqida teoremalar"

7. sistemaning harakat miqdori momentining va kinetik energiyasining o'zgarishi haqidagi teoremalar. 7. sistemaning xarakat miqdori momentining va kinetik energiyasining o'zgarishi xaqidagi teoremalar. reja: xarakat miqdorining bosh momenti. bosh momentning saqlanish qonuni. sistema kinetik energiyasi. turli kuchlarning bajargan ishi. mexanik energiyaning saqlanish qonuni xarakat miqdorining bosh momenti sistemaning o markazga nisbatan xarakat miqdorining bosh momenti (yoki kinetik momenti) deb, sistemaning barcha nuqtalarining xarakat miqdorlarini shu markazga nisbatan olingan momentlarining geometrik yig'indisidan iborat bo'lgan vektor kattalikka aytiladi: sistema xarakat miqdorining bosh momenti (kinetik momenti) sistemaning faqat aylanma xarakatining xarakteristikasini aniqlaydi. xarak...

Этот файл содержит 25 стр. в формате PPT (534,5 КБ). Чтобы скачать "sistemadagi xarakat miqdorining vakinetik energiyasining o'zgarishi haqida teoremalar", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: sistemadagi xarakat miqdorining… PPT 25 стр. Бесплатная загрузка Telegram