қайтар ва қайтмас жараёнлар

PPTX 21 стр. 375,2 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇
1 / 21
мм_36 қайтар ва қайтмас жараёнлар маърузачи m. qosimova 14 - маъруза физика кафедраси 2020 1 маъруза режаси қайтар ва қайтмас жараёнлар цикллар. карно цикли термодинамиканинг иккинчи қонуни энтропия термодинамиканинг иккинчи қонунини статистик маъноси 2 тизим бир қатор термодинамик ҳолатлардан ўтиб, ўзининг бошланғич ҳолатига қайтадиган жараён айланма жараён деб аталади термодинамик жараён агарда, аввал тўғри циклда ва кейин тескари циклда содир бўлса, у ўз ҳолатига қайтувчи жараён деб ҳисобланади. чунки бу ҳолда атроф - муҳит ва қаралаётган тизимда ортиқча ўзгаришлар содир бўлмайди. шу шароитга эга бўлмаган барча жараёнлар қайтмас жараёнлар деб ҳисобланади 3 тизим айланма жараён натижасида ўзининг бошланғич ҳолатига қайтади ва тизимнинг ички энергияси ўзгармайди: ∆u = 0 а1 кенгайишда бажарилган иш мусбат ва 1а2v2 v11 юза билан белгиланади. а2 сиқишда бажарилган иш манфий ва 2b1 v1 v2 2 юза билан белгиланади. а циклда бажарилган тўла иш а=а1+а2 ёпиқ эгри чизиқ билан ўралган юза билан белгиланади. шундай қилиб, бажарилган иш …
2 / 21
миқдорини узатади. цикл давомида бажарилган иш а= q1 - q2 бажарилган иш а= q1 -q2 иссиқлик двигателининг ишлаш принципи. иситгич (т1) совутгич (т2) ишчи жисм газ q1 q2 7 карно цикли карно цикли, бир-бирига боғлиқ навбатма-навбат содир бўладиган иккита изотермик ва иккита адиабатик жараёнлардан иборатдир. карно циклида фойдали иш коэффициенти қуйидагига тенг бўлади: карно цикли учун фойдали иш коэффициенти иситгич ва совутгичлар температураларига боғлиқдир. фойдали иш коэффициентини ошириш учун температуралар фарқини ошириш зарур. 8 9 карно цикли 10 ички ёниш двигателининг ишлаш принципи 11 s энтропия – тизимнинг босими, ҳажми ва температураси каби параметрлари қаторида унинг ҳолатини характерловчи макропараметрдир. энтропия – бу шундай термодинамик параметрки унинг ўсиши тизимга келувчи иссиқлик миқдори билан боғлиқдир. энтропия 12 термодинамиканинг биринчи қонунидан идеал газнинг энтропияси демак, идеал газ энтропиясининг ўсиши қуйидагига тенгдир энтропия s тизим ҳолатининг функцияси, унинг ўсиши тўла дифференциал бўлади. 13 исталган циклик жараёнда тизим ўзининг бошланғич ҳолатига қайтса, энтропиянинг ўзгариши нолга …
3 / 21
: ds ва δq бир хил ишорада бўлишлари сабабли, энтропия ўзгариши характерига қараб иссиқлик алмашиши жараёни тўғрисида фикр юритиш мумкин. жисм иситилганда δq>0, унинг энтропияси ортади ds>0, жисм совуганда δq 0 ³ d s /docprops/thumbnail.jpeg
4 / 21
қайтар ва қайтмас жараёнлар - Page 4
5 / 21
қайтар ва қайтмас жараёнлар - Page 5

Хотите читать дальше?

Скачайте все 21 страниц бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "қайтар ва қайтмас жараёнлар"

мм_36 қайтар ва қайтмас жараёнлар маърузачи m. qosimova 14 - маъруза физика кафедраси 2020 1 маъруза режаси қайтар ва қайтмас жараёнлар цикллар. карно цикли термодинамиканинг иккинчи қонуни энтропия термодинамиканинг иккинчи қонунини статистик маъноси 2 тизим бир қатор термодинамик ҳолатлардан ўтиб, ўзининг бошланғич ҳолатига қайтадиган жараён айланма жараён деб аталади термодинамик жараён агарда, аввал тўғри циклда ва кейин тескари циклда содир бўлса, у ўз ҳолатига қайтувчи жараён деб ҳисобланади. чунки бу ҳолда атроф - муҳит ва қаралаётган тизимда ортиқча ўзгаришлар содир бўлмайди. шу шароитга эга бўлмаган барча жараёнлар қайтмас жараёнлар деб ҳисобланади 3 тизим айланма жараён натижасида ўзининг бошланғич ҳолатига қайтади ва тизимнинг ички энергияси ўзгармайди: ∆u = 0 а1 кенгайишда бажа...

Этот файл содержит 21 стр. в формате PPTX (375,2 КБ). Чтобы скачать "қайтар ва қайтмас жараёнлар", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: қайтар ва қайтмас жараёнлар PPTX 21 стр. Бесплатная загрузка Telegram