металлар электр ўтказувчанлигининг классик электрон назарияси асослари

DOCX 109,7 KB Bepul yuklash

Sahifa ko'rinishi (5 sahifa)

Pastga aylantiring 👇

1541867394_72910.docx v r m dv dt ee = e r t j r e r e e j r r r r g 1 = = 2 2 2 1 ) ( 2 1 mu v u m w �” ђ k - + = d r r u r v r 1 2 1 2 w n u m v makc = 0 2 2 l t l = u w n e e m u = 0 2 2 2 l 1 g k ct g = kt mv лм 2 1 2 1 2 = k g æ è ç ö ø ÷ k c t g = 1 k c u v = 1 3 r l r c mn r m n k v = = 0 0 3 2 3 2 k n k u = 1 2 0 l k k e m …

ртибли ҳаракатининг ўртача тезлиги = /2, бу ерда - эркин югириш узунлигида электр майдон таъсирида эришадиган электроннинг ўртача тезлиги. электрон ҳаракатининг бу тенгламасини вақт бўйича 0 дан (электрон эркин югиришининг давом этиш вақти) гача интеграллаб қуйидагини оламиз. = еe/m = ee/(2m) (18.10) электронлар бир вақтда иссиқлик ҳаракатида ҳам иштирок этишади. друде қилганидек, иссиқлик ҳаракат тезликлари бўйича ўтказувчанлик электронларининг статистик тақсимотини инобатга олмасдан, бу ҳаракатда барча электронлар тезликларининг модуллари бир хил ва га тенг деб ҳисоблаймиз. у ҳолда бўлгани учун электронларнинг эркин югириш ўртача вақтини қуйидаги формула бўйича аниқлаш мумкин: = <>/ бу ерда <>- электорнлар эркин югиришининг ўртача узунлиги. бу ифодани (18.10) га қўймиз: = e<>e/(2m ) (18.10) (18.9) ва (18.10) лардан металларда электр токининг зичлиги j = n0e2<>e/2m келиб чиқади. = n0e2<>/(2m ) (18.11) катталикни ўтказгичнинг солиштирма электр ўтказувчанлиги, унга тескари бўлган = 1/ катталикни эса - солиштирма қаршилиги дейилади. демак, j = e= 1/e ёки, ва векторларнинг йўналиши …

ҳаракат тезлиги. иссиқлик ҳаракатнинг тартибсизлиги туфайли =0. шунинг учун электр майдон томонидан электронга бориладиган ва тўқнашганда панжара ионига бериладиган ўртача кинетик энергия: =m ва 2 орасидаги фарқни инобатга олмасдан =m 2 (18.13) деб ҳисоблаймиз. ўтказгичнинг бирлик ҳажмида, ҳар бири бирлик вақт ичида металл ионлари билан ўртача /<> марта тўқнашишга учрайдиган n0 ўтказувчанлик электронлари бўлади. демак, 1с ичида ўтказгичнинг бирлик ҳажмида ички энергияга айланадиган токнинг энергияси қуйидагига тенг: (18.14) w катталикни ток иссиқлик қувватнинг ҳажмий зичлиги дейилади. (18.10) формула бўйича ни алмаштириб, бунда деб (18.15) ни оламиз ёки w = e2 (18.16) бу тенглама ток иссилиқ қувватининг зичлиги учун жоул-ленц қонунини ифодалайди. (уни кўпинча дифференциал кўринишдаги жоул-ленц қонуни деб аталади): жоул - ленц қонуни қуйидаги кўринишда ҳам қайта ёзиш мумкин: w = je = j2 = j2 (18.16) барча металлар учун бир хил ҳароратда (к) солиштирма иссиқлик ўтказувчанликнинг () солиштирма электр ўтказувчанликка нисбати бир хил бўлишини тажрибалар асосида немис олимлари г.видеман …

8) (18.18) ва (18.11) формулалардан келиб чиқади. друде назариясида шунинг учун (18.19) бу формула (18.17) билан мос келади, агар с1=3k2e2 деб қабул қилинса, бу ерда с1 = 2,23 . 108 ж2/(кл.к)2 (18.20 га қаранг). бу катталик тажрибада топилган с1 нинг қийматидан бироз кичик. металлар электр ўтказувчанлиги классик электрон назариясининг камчиликлари друде томонидан ривожлантирилган металлар ўтказувчанлиги-нинг электрон назарияси ўта соддалаштирилган эди, чунки унда барча электронлар модуллари бўйича бир хил иссиқлик ҳаракат тезликларига эга деб фараз қилинган. вахоланки молекулалардан ташкил топган оддий газдаги каби, электрон газда тезликлари бўйича электронларнинг қандайдир тақсимоти мавжуд бўлиши керак, электронлар бирон статистикага бўйсуниши лозим. г.лоренц, максвел-болpцманларнинг классик статистикасини электрон газга тадбиқ этиб, друде назариясини такомиллаштирди. у, электр майдон бўлмаганда ўтказувчанлик электронлари металл ўтказгичларда тартибсиз ҳаракатланади, уларнинг тезликлари бўйича тақсимоти максвелл қонуни билан ифодаланади, деган фикрдан келиб чиқди (10.3 га қаранг). электр майдон таъсирида пайдо бўладиган электр токи, электронларнинг тезликлар бўйича максвел тақсимотидан четланиши билан боғлиқ. электронларнинг тартибсиз …

н чопиш узунлиги <>) нинг боғланиш характери (18.21) ва (18.11) формулалар бўйича бир хил. лоренц назариясида видеман-франц қонунидаги с1 коэффициентнинг қиймати друде олган (18.20) даги қийматдан кичик бўлади: (18.20) с1 нинг бу қиймати (18.20) дагига нисбатан тажриба натижаларига яхши мос келмади. шундай қилиб металлардаги электрон газнинг статистик тақсимотини инобатга олувчи аниқлаштирилган электрон назария, друденинг анча қўпол назариясига нисбатан тажриба натижаларига яхши мос келмади. друде-лоренц назарияси металлар учун тажрибада аниқланган бир қатор қонуниятларни тушунтира олмади. етарлича анча кенг т температуралар оралиғида солиштирма электр қаршилик т га пропорционал, солиштирма электр ўтказувчанлик эса т га тескари пропорционаллиги тажрибада аниқланган. нинг т га шундай боғланишини олишга (18.11) ва (18.21) формулалар имкон бермайди. хақиқатда ҳам газларнинг кинетик назариясидан маълумки, молекулаларнинг иссиқлик ҳаракатининг ўртача тезлиги пропорционал (мос равишда 1/ 1/), n0<> кўпайтма эса температурага боғлиқ эмас. шундай қилиб (18.11) ва (18.21) формулаларга асосан 1/ ва = (1/) металда электронларнинг эркин чопиш йўлининг ўртача узунлигини баҳолашда қийинчиликлар …

Ko'proq o'qimoqchimisiz?

Faylni Telegram orqali bepul yuklab oling.

To'liq faylni yuklab olish

"металлар электр ўтказувчанлигининг классик электрон назарияси асослари" haqida

1541867394_72910.docx v r m dv dt ee = e r t j r e r e e j r r r r g 1 = = 2 2 2 1 ) ( 2 1 mu v u m w �” ђ k - + = d r r u r v r 1 2 1 2 w n u m v makc = 0 2 2 l t l = u w n e e m u = 0 2 2 2 l 1 g k ct g = kt mv лм 2 1 2 1 2 = k g æ è ç ö ø ÷ k c t g = 1 k c u v = 1 3 r …

DOCX format, 109,7 KB. "металлар электр ўтказувчанлигининг классик электрон назарияси асослари"ni yuklab olish uchun chap tomondagi Telegram tugmasini bosing.

Teglar: металлар электр ўтказувчанлигин… DOCX Bepul yuklash Telegram