электромагнит индукция ҳодисаси оптика асослари

DOC 171,5 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403877843_48337.doc в v в v n v a ) . 1 . . 1 ( cos . . 2 вб м тл s b ф = = a . . t ф k инд d d = e , . t ф n инд d d - = e t ф . d d ) . ( . . . . , . а с в гн t i l t i l t ф узинд инд инд = d d = d d - = d d - = e e e - = = = = ) . ( . гн а вб а с в i ф l i l ф c l t . . 2 p = c l . . . 2 1 p n = e v н v м . 10 10 6 4 - = l м . 10 12 - …

ра индукцион эюк уни юзага келтирувчи магнит оқимининг ўзгаришига тескари таъсир қилади. фарадей ва ленц қонунларини бирлаштирувчи асосий қонун қуйидагича таърифланади: “ёпик контурда ҳосил бўлган индукцион эюк контур билан чегараланган юза орқали ўтаётган магнит индукция оқими ўзгариш тезлигининг тескари ишорасига тенг”, яъни: n- чўлғамлар сони, - магнит оқимининг ўзгариш тезлиги. бирор контурда ўтаётган электр токи ҳосил қилган магнит индукция оқимининг ўзгариши сабабли пайдо бўладиган индукцион эюк га ўзиндукция э ю к дейилади: 1 гн деб, кучи шар секундда 1 а га ўзгарганда 1 в ўзиндукция эюк ҳосил бўладиган контурнинг индуктивлигига айтилади. электр ва магнит майдонлар кучланганликларининг даврий равишда ўзгариш жараёнига электромагнит тебранишлар дейилади. электромагнит тебранишларни ҳосил қилиш учун электр майдон энергияси магнит майдон энергиясига айланиши ва аксинча айланиши мумкин бўлди. оддий тебраниш контури ўзаро кетма-кет уланган с сиғимли ва l индуктивли ғалтакдан (16-расм) иборатдир. тебраниш контури ясаладиган ўтказгичларнинг актив қаршиликлари етарлича кичик бўлиши шарт, акс ҳолда контурда электромагнит тебраниш вужудга …

айдонига электромагнит майдон дейилади. фазонинг бирор нуқтасида ҳосил қилинган даврий равишдаўзгарувчан электромагнит майдон фазонинг барча томонига тарқалиш натижаси электромагнит тўлқинлар дейилади. тебраниш контури билан ҳосил қилинувчи электромагнит тўлқинларнинг тарқалиши электромагнит нурланиш дейилади. немис физиги герц электромагнит тўлқинларнинг қайтиши, синиши, интерференцияси, дифракцияси ва шу каби ҳодисаларини текшириб, оптиканинг барча қонунларини электромагнит тўлқинларга қўллаш мумкинлигини аниқлади. (бу натижа максвеллнинг электромагнит тўлқинлар ҳақидаги назариясини тасдиқлади). герц тажрибалари асосида электромагнит тўлқинларнинг қуйидаги шоссалари аниқланган: 1. шудди ёруђлик тўлқинлари каби электромагнит тўлқинлар моддаларда ютилади ва сочилади. 2. электромагнит тўлқин металл сиртига қандай бурчак асосида тушса, шудди шундай бурчак билан қайтади. 3. электромагнит тўлқин икки мушит чегарасига тушса, шудди ёруђлик нури каби синиб ўтади. 4. электромагнит майдоннинг ва векторлари тўлқиннинг тарқалишига перпендикуляр бўлганлиги учун, электромагнит тўлқинлар кўндаланг тўлқинлардир. 5. электромагнит тўлқинлар юқори частотали генераторда қутбланган, яъни тебраниш амплитудалари муайян текисликда жойлашган тўлқин кўринишида ҳосил бўлади. 6. электромагнит тўлқинларда ҳам ёруғлик тўлқинлари каби интерференция, дифракция ва дисперсиядан …

и (1014-1015 гц;103-102 ммк), ультрабинафша нурлар (1015-1017 гц;102-101 ммк), рентген нурлари (1017 –1020 гц;1-10-3 ммк), - нурлари (1020 -1023 гц; 10-2 –10-4 < ммк) га бўлинади. тўлқин узунлиги камая борган сари тўлқин узунликлари орасидаги миқдорий фарқ нурларнинг сифат ўзгаришига сабабчи бўлади. ёруғлик нурлари моддада тўла ютилади, қисқа тўлқинли нурлар (рентген ва гамма нурлари) кучсиз ютилию, шу моддани кесиб ўтади.) узун тўлқинли нурлар билан қисқа тўлқинли нурлар орасидаги асосий фарқ шундай иборатки, тўлқин узунлиги кичиклашиши билан нурларда зарраларнинг шусусияти яққолроқ намоён бўлади (масалан, -нурлар). кузатишлардан маълум бўлганки, ёруғлик бир жинсли муҳитда тўғри чизиқ бўйлаб тарқалади. ёруғлик нури деб, энергия оқимининг тарқалиш йуналишига айтилади. (вакуумда ёруђликнинг тарқалиш тезлиги c= 3*108 м/с =300000 км/с ни фуко аниқлаган.) агар ёруғлик манбаининг ўлчами жисм ва экран орасидаги масофа қийматидан анча кичик бўлса ёки ёруғлик жуда кичик тешикчалардан ўтса, у ҳолда ёруғликнинг тўғри чизиқ бўйича тарқалиш қонуни бузилади. ёруғликнинг қайтиш қонуни қуйидагича таърифланади: “тушувчи нур, қайтган …

ий < дейилади: икки томони эгри сирт билан чегараланган шаффоф жисм линза деб аталади. эгри сирт сферик, цилиндрик ёки парабола шаклида бўлиши мумкин. унга мос ҳолда линзаларнинг қуйидаги турлари (18-расм) мавжуд: сферик сиртларнинг марказлари орқали ўтувчи тўғри чизиқ линзанинг бош оптик ўқи дейилади. уртаси четига нисбатан қалинроқ бўлган линзалар йиғувчи линзалар дейилади. ўртаси четига нисбатан юпқароқ бўлган линзалар сочувчи линзалар дейилади. линзанинг қалинлиги буюмдан линзагача бўлган ёки линзадан тасвиргача бўлган масофага нисбатан кичик бўлган линзалар юпқа линзалар дейилади. линзада нурлар кесишган нуқта линзанинг бош фокуси дейилади. линзанинг оптик марказидан бош фокусигача бўлган масофа линзанинг фокус масофаси дейилади ва f шарфи билан белгиланади. линзанинг оптик кучи деб, фокус масофасининг тескари қийматигача тенг бўлган физик катталикка айтилади, яъни: яъни линзанинг оптик кучи унинг нур синдириш қобилиятини шарактерлайди. линзанинг фокус масофаси: бунда n - линза моддасининг абсолют синдириш кўрсаткичи, r1 – r2 - эгрилик радиуслари, ёки n1- линза моддасининг синдириш кўрсаткичи, n2-муҳитнинг синдириш …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "электромагнит индукция ҳодисаси оптика асослари"

1403877843_48337.doc в v в v n v a ) . 1 . . 1 ( cos . . 2 вб м тл s b ф = = a . . t ф k инд d d = e , . t ф n инд d d - = e t ф . d d ) . ( . . . . , . а с в гн t i l t i l t ф узинд инд инд = d d = d d - = d d - = e e e - = = = = ) . ( . гн а вб а с в i ф l i l ф c l t . . 2 …

Формат DOC, 171,5 КБ. Чтобы скачать "электромагнит индукция ҳодисаси оптика асослари", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: электромагнит индукция ҳодисаси… DOC Бесплатная загрузка Telegram