электростатика

DOC 722,5 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403878145_48343.doc 2 2 , 1 2 1 0 1 , 2 2 , 1 et e q q k f f o × = = 2 0 0 0 et e q q k f = t t e r r r 3 0 0 0 q k q f e = = r r f q e = r r r r r e e e e e n k k = + + + = å 1 2 . . . r д r r д е = å å 0 r е e ps e 2 0 0 k e = e e k e ps 4 0 0 = e k e e = 0 0 2 l t dv z д y д x д n k x ÷ ÷ ø ö ç ç è æ ¶ ¶ + ¶ ¶ + ¶ ¶ = …

расидаги масофага қараганда жуда кичик бўлса, у ҳолда ҳар қайси жисмни нуқтавий заряд деб қарашимиз мумкин. синов заряди қилиб эса миқдори бир бирлик бўлган (q0қ қ1) мусбат заряд қабул қилинган. синов заряди шундай кичик бўлиши керакки, уни бошқа заряд ёки зарядланган жисм майдонига киритганда жисмдаги зарядлар кўчиши бўлмасин, яъни киритилган майдонни ўзгартирмасин. нуқтавий заряднинг электр майдонига q0= =1 бўлган синов зарядини киритгнамизда унга f кулон кучи таъсир қилади: (2) (2)-ифоданинг иккала томонини q0 га бўлиб юборсак, тенгламанинг ўнг томони синов зарядига боғлиқ бўлмайди ва синов заряди қўйилган нуқтадаги электр майдонни характерлайди. бу катталик электр майдон кучланганлиги декб аталади ва қуйидагича ифодаланади: (3) куч вектор катталик бўлганлиги учун, электр майдон кучланганлиги ҳам вектор катталикдир. бу векторнинг йўналиши майдоннинг биз қараётган нуқтасига жойлаштирилган мусбат зарядга таъсир қилаётган кучнинг йўналиши билан бир хил бўлади. (3)-ифодадан кўринадики, агар бирор нуқтада майдон кучланганлиги (е) маълум бўлса, шу нуқтага жойлаштирилган, заряди q бўлган зарядланган заррачага таъсир …

и билишимиз керак. жисмдаги заряд тақсимоти маълум бўлса, у ҳолда зарядлар ҳосил қилаётган электр майдонни ҳисоблашимиз мумкин. бунинг учун зарядланган жисмни чексиз кичик қисмларга бўлиб, уларни нуқтавий заряд деб ҳисоблаб, ҳар бирининг майдон кучланганлиги ҳисобланади ва йиғиндиси олинади. 1-шакл электр майдонни тасвирлаш учун майдоннинг ҳар қайси нуқтасидаги кучланганлик вектори берилган бўлиши керак. электр майдонни куч чизиқлар орқали тасвирлаш мумкин ва шу куч чизиқларни жойлашишига қараб (зич, сийрак, текис) унинг катталиги, бир жинсли ёки бир жинсли эмаслиги тўғрисида ҳулоса чиқариш мумикн. куч чизиғи ёки майдон кучланганлигининг вектор чизиғи деб, электр майдонда ўтказилган шундай чизиққа айтиладики бу чизиқнинг исталган нуқтасига ўтказилган уринманинг йўналиши майдон кучланганлиги вектори йўналиши билан мос тушади. куч чизиқлар йўналиши мусбат заряддан бошланади ва манфий зарядда тамом бўлади. фазода фақат мусбат заряд бўлса, унда куч чизиқлар мусбат заряддан бошланиб, чексизликка кетади ва яккаланган манфий заряд бўлса куч чизиқлар чесизликдан бошланиб манфий зарядда тамом бўлади. (1-шакл) юқорида электр майдонни ҳисоблашнинг …

ектр майдон индукция векторининг оқими шу берк сирт ичидаги зарядларнинг алгебрали йиғиндиси билан аниқланади, яъни: n = k0 4 ( ( qi (8) бу теоремани қўллаб, олинган бир нечта хусусий ҳоллар учун электр майдон кучланганлигини ифодасини келтириш мумкин. текис зарядланган, чексиз катта текисликнинг атрофидаги ихтиёрий нуқтанинг электр майдон кучланганлиги фақат текислик сиртидаги заряднинг зичлиги (() ва муҳит диэлектрик доимийси (e) билан аниқланади: (9) 2. қарама-қарши ишорали текис зарядланган, чексиз катта ўзаро параллел иккита пластинка орасидаги ихтиёрий нуқтанинг электр майдон кучланганлиги фақат зарядларнинг сиртий зичлиги (() ва пластинкалар орасидаги муҳитнинг диэлектрик доимийси (() билан аниқланади: (10) агар бизда бир жинсли (пластинкалар орасидаги фазонинг ҳамма нуқталарида тенг электр майдон кучланганлигига эга бўлган) майдон ҳосил қилиш зарурати пайдо бўлса, шу хусусий ҳолдан фойдаланамиз(2-шакл). қарама-қарши ишорали текис зарядланган, ҳамўқли (коаксиал) чексиз узун иккита цилиндрларнинг орасидаги ихтиёрий нуқтанинг электр майдон кучланганлигини топиш керак бўлсин. биз ички цилиндрни ингичка симдан иборат деб қараймиз ва r1<<r2 бўлсин. …

лектр майдон индукциясининг оқими ва сирт ичидаги, шу майдонни ҳосил қилувчи зарядлар орасидаги боғланишни ифодалайди. кўп ҳолларда бу теоремани дифференциал кўриниши ҳам ишлатилади. фазонинг бирор a(x, y, z) нуқтасидаги электр майдон индукцияси д (дх, ду, дғ) бўлсин ва учи «а» нуқтада, томонлари эса dx, dy, dz бўлган параллелепипеднинг қарама-қарши томонларидан ўтаётган тўла оқимини ҳасоблаб, уни эканлигини кўрсатиш мумкин. си бирликлар тизимида (nқ q) бўлишини ва берк сирт ичидаги (параллелепипед ичидаги) заряд qқ ( (x, y, ғ,) dv эканлигини ҳисобга олсак, қуйидаги ифода ҳосил бўлади: (12) бу (12) ифодани остраградский-гаусс теоремасининг дифференциал кўриниши деб аталади, у пуассон тенгламаси деб ном олган. (12) ифода қисқароқ кўринишда қуйидагича ёзилади: (13) электростатик майдонни ўрганишнинг ва уни ҳисоблашнинг қулай усулларидан бири-майдонинг ихтиёрий нуқтасини потенциалини ёки икки нуқта орасидаги потенциаллар фарқини аниқлашдир. бунда кўпинча берилган зарядлар бўйича электр майдонни ўрганиш потенциаллар фарқини ҳисоблаш билан бажарилади. бирорта нуқтавий заряднинг электр майдонида q0 синов зарядини координатаси r1 бўлган …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "электростатика"

1403878145_48343.doc 2 2 , 1 2 1 0 1 , 2 2 , 1 et e q q k f f o × = = 2 0 0 0 et e q q k f = t t e r r r 3 0 0 0 q k q f e = = r r f q e = r r r r r e e e e e n k k = + + + = å 1 2 . . . r д r r д е = å å 0 r е e ps e 2 0 0 k e = e e k e ps 4 0 0 = e k e e = 0 0 …

Формат DOC, 722,5 КБ. Чтобы скачать "электростатика", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: электростатика DOC Бесплатная загрузка Telegram