электромагнит тебранишлар

DOC 1,1 МБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403877951_48339.doc l d q dt r dq dt c q 2 2 1 0 + + = , m d x dt b dx dt kx 2 2 0 + + = , m d x dt b dx dt kx 2 2 0 + + = , l d q dt r dq dt c q 2 2 1 0 + + = , w w b = - 0 2 2 w w b = - 0 2 2 w 0 = k m w 0 1 = lc w w » = 0 1 lc j t dq dt q t ( ) / cos( / ) = = + 0 0 2 w w p ( ) j q 0 0 0 = w u t q c q c t c ( ) / ( / ) cos ; = = 0 0 0 w …

лик ва сиғимга эга бўлган занжир оркали ҳосил бўлиши мумкин. бундай занжирга тебраниш контури дейилади. расм 1 да кўрсатилган контурда t=о да қандайдир ташқи таъсир кўрсатилди (конденсаторга заряд берилган (q(o)(o) ёки контурда ток ўйғотилган (i(o)(o) ёки бир вақтда шу иккала ҳол ҳам амалга оширилган бўлиб, сўнгра контур ўз-ўзича қўйиб юборилган. 2. эркин электрик тебранишлари: механик ва электр тебраниш ўртасида ўхшашлик. тебраниш контурида қандай жараёнлар рўй беради? қаралаётган контур учун асосий дифференциал тенглама (13.19) қуйидагича кўринишга эга бўлади: (15.1) манба бўлмагани учун ((=о). сиз бундай тенглама билан механикада танишсиз - бу массаси m бўлган моддий нуқтанинг квазиэластик куч f=(kx ва ишқаланиш кучи fx=(b(dx/dt) таъсирида ҳаракат қилаётган моддий нуқтанинг ҳаракат дифференциал тенгламасидир: (15.2) (15.1) ва (15.2) тенгламалар математик жиҳатдан бир хилдир, улар функция ва коэффициентларнинг физик маъноси билан фарқ қилади, (15.1) тенглама (жадвалнинг чап устуни ) ва ундаги катталикларни (15.2) тенгламадаги катталикларга алмаштирсак, (15.1) тенгламанинг ечими ( жадвалнинг ўнг устуни ) эга …

15.5) ва (15.7) ни ҳисобга олсак, тебраниш частотаси учун қуйидагига эга бўламиз: , (15.11) идеал контурда (k=о) сўниш коэффициенти ( нолга интилади ва тебраниш сўнмайдиган бўлиб қолади. соддалик учун (15.3) га бошланғич фазони нолга тенг десак, (15.3) ва (15.5) формулалар бўйича, ток кучи ва кучланишни топамиз: q (t) = q0 cos (o t ; ; , (15.12) ; сиғим ва индуктивлик кучланишлар қарама-қарши фазага эга бўлади (синусоидал ток қонунларидан сизларга маълум), уларнинг амплитуда қийматлари бир хил катталикка эга. формула (15.12) дан келиб чиқадики: , (15.13) идеал контур учун график ва вектор диаграммаси қуйида расм 2 да келтирилган. тебраниш контури учун энергиянинг сақланиш қонуни кўринишга эга бўлади, бу ерда манба бўлмагани учун daбегона = 0 деб олиш керак. d(wэ + wм) = -dq яъни контурдаги энергия конденсатор электр майдон энергияси ва ғалтакнинг магнит энергиясидан иборат бўлади, систематик равишда камайиб боради, иссиқлик энергиясига айланиб боради. идеал контурда dq=0, чунки, r=0, натижада d(wэ …

йича ўзгарувчи манба таъсирида бўлса. бу схема ўзгарувчан ток занжиридан иборат бўлади, уни аввал вектор диаграмма орқали ўрганган эдик (синусоидал ток конунларида). ҳозир биз бу занжирни бошқа томондан — контурдаги мажбурий тебраниш нуқтаи назаридан қараймиз. асосий дифференциал тенглама (15.1) бу ҳолда қуйидагича бўлади: , (15.15) бундай тенглама билан ҳам силар механикада дуч келгансиз — квазиэластик куч fx=-kx, ишқалиш кучи fx=-b(dx/dt) ва даврий мажбурий куч fx=f0sin(t таъсирида моддий нуқтанинг ҳаракат дифференциал тенгламаси қуйидагича эди: (15.16) жадвал 2 механик тебранишлар электр тебранишлар тенглама, ечими, x = a sin((t + (), (15.18) q(t) = qo sin((t + (), (15.17) бу ерда, ,(15.19) биз биламизки, бу тенгламанинг ечими мажбурий тебраниш (жадвал 2 нинг чап устуни). бу ечимда x(t (, m,b, bo k ларни мос равишда q(t), l, r, ва 1/c га алмаштириб, шунингдек to ни (о га биз (15.15) нинг ечимини топган бўламиз. (жадвал 2 нинг ўнг устуни) (15.5) дан ( = r / …

(0 ва ((( бўлганда io(t) (0, l( - (1/(c) = 0, ( = 1/(lc = (o бўлганда ток кучи амплитудаси ўзининг максимал қийматига эришади. iomax =(o / r , (15.24) бу формуладан келиб чиқадики, r ошганда ток кучи камаяди, яъни io(() эгри чизиғи пастга жойлашади. расм 4. а да io(() нинг график боғланиши, яъни ток кучининг резонанс эгри чизиғи актив қаршиликнинг 3 та қиймати r1 < r2 < r3 учун l ва c ўзгармас бўлган ҳол учун кўрсатилган. шуни қайд қиламизки, ток кучининг резонанс частотаси эркин сўнмайдиган частота (о мос келади, резонансдан аниқ кўринадики, контурнинг актив қаршилиги қанча кичик бўлса: конденсатордаги кучланиш амплитудаси uco = qo / c ( ) нинг формуласига кўра ( ) да q0 учун ифодага ( ) қўйсак қуйидагига эга бўламиз: , (15.25) uc(() функцияси uсо(0) = (о ҳамма вақт мусбат, функциянинг экстремумини топиш учун ҳосила олиш керак: duc / d( = 0. белгилаб қўямизки, бу …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "электромагнит тебранишлар"

1403877951_48339.doc l d q dt r dq dt c q 2 2 1 0 + + = , m d x dt b dx dt kx 2 2 0 + + = , m d x dt b dx dt kx 2 2 0 + + = , l d q dt r dq dt c q 2 2 1 0 + + = , w w b = - 0 2 2 w w b = - 0 2 2 w 0 = k m w 0 1 = lc w w » = 0 1 lc j t dq dt q t ( ) / cos( / ) = = + 0 0 2 w w p ( …

Формат DOC, 1,1 МБ. Чтобы скачать "электромагнит тебранишлар", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: электромагнит тебранишлар DOC Бесплатная загрузка Telegram