ернинг тортилиш майдонидаги жисмнинг ҳаракати

DOCX 155.8 KB Free download

Page preview (5 pages)

Scroll down 👇

1541039200_72857.docx v 0 2 2 0 0 g r g r 0 0 gr x g 2 v кщч v e g 0 2 2 0 1 cos ( ) a - v r g 0 2 2 0 0 2 cos a d e j y b b ( cos ) 1 2 - - ò 2 1 0 3 3 0 0 2 2 3 v r g e cos ( ) a - 1 1 2 + - æ è ç ö ø ÷ e e tg b v 0 min 2 2 2 0 0 2 r g tg tg b a a b sin cos + 2 1 0 0 r g sin / ( sin ) b b + min 0 v g x 0 * d dt j v 2 2 æ è ç ö ø ÷ 1 r æ è ç ö …

га қаранг), нуқтанинг траекторияси бур текисликда жойлашади. [1: (102) формуладаги r -нинг қиймати ернинг радиусидан катта бщлган ихтиёрий қийматга эга бщлиши мумкин. агар м0 нуқта ернинг сиртида жойлашган бщлса, r -нинг қийматини экватордаги радиусга тенглаб олинади, яҳни r0=6378км ва g=9,82 м/с2 (ҳамма жойдаги g - оьирлик кучининг эмас, балки тортилиш кучининг тезланиши, §92 га қ.). албатта, бу ердаги аниқланган формулаларнинг барчаси, тортилиш майдонидаги ихтиёрий осмон жисмларнинг ҳаракатларида щринли ҳисобланади. ] шу сабабли бундай ҳаракатни ўрганиш учун қутб координаталарини қўллаймиз. координата маркази о нуқтани ернинг марказида оламиз, нуқтанинг ҳолати эса r=ом ва бурчак -лар орқали аниқланади, қутб (поляр) ох ўқни ом0 чизиқ бўйлаб йўналтирамиз. м нуқта ҳаракатининг дифференциал тенгламасини тузамиз. юзалар қонуни бўйича (§86 га қаранг) марказий куч таъсиридаги ҳаракатда, нуқта тезлиги -нинг о марказга нисбатан моменти (ёки, сектор тезликнинг иккилангани) ўзгармас қиймат бўлади. демак, mо()=с. лекин шаклдан кўриниб турибдики, агар -тезликни радиал r ва кўндаланг тезликларга ажратиб юборилса, (§47 га …

ланган қийматини, (105) тенгламанинг ўнг томонига қўйсак, с2=gr2, бу ердаги с-ни унинг (104) даги қиймати билан алмаштириб, ҳамда du/d -га қисқартириб юборсак, траекториянинг дифференциал тенгламасини аниқлаймиз, +u= ёки +u= (108) бу ердаги = (109) ушбу (108) дифференциал тенгламанинг ечими, тенгламанинг ўнг томони нолга тенг бўлган, яъни k=1 га тенг ҳолдаги (67) га ўхшаш умумий ечимдан, ва ўнг томони бўлган ҳолдаги хусусий ечимдан иборат бўлади. демак, u=u1+u2 бўлиб, бу ердаги u1, k=1 бўлганда (68) ёки (69) кўринишида бўлади ва хусусий ечим u2=1/ дан иборат бўлади, буни бевосита тенгламага қўйиш орқали аниқлаш мумкин. натижада (108) тенгламанинг ечими қуйидагича бўлади, u=c1sin(+c2)+ ёки u=[1+c1рsin(+c2)], бу ердаги с1 ва с2 -лар интеграл доимийлари. ҳамда с1р=-е, с2=/2 - деб қабул қилсак, (е ва янги киритилган ўзгармас қийматлар), траекториянинг натижавий тенгламасини аниқлаймиз r= (110) аналитик геометриядан маълумки, (110) тенглама фокал параметри р, ва эксцентриситети е бўлган, конуссиммон кесим (эллипс, парабола ёки гипербола) нинг қутб координаталаридаги ифодасидан иборат …

алмаштирсак ecоs=1-, esin= (111) ушбу тенгламалардан, аввало уларни бир-бирига ҳадма-ҳад нисбатини оламиз, сўнгра уларнинг квадратларининг йиғиндисига асосан, қуйидаги натижаларни оламиз tg= (112) е= (113) (112) тенглама бурчакни аниқлайди, яъни парвоз нуқтаси м0 -га нисбатан траекториянинг симметрия ўқини белгилайди. (113) формула траекториянинг эксцентриситетини аниқлайди. бундан кўриниб турибдики, нуқтанинг траекторияси қуйидагича бўлади: а) агар v0 бўлса, гипербола (е>1) бўлади. v2= -тезлик, парабола тезлиги ёки иккинчи космик тезлик деб аталади. агар, r=r0=6378км ва g=g0=9,82 м/c2 бўлса, у ҳолда v211,2 км/c бўлади. шундай қилиб, бошланғич тезлик v011,2 км/c -да, ернинг сиртидан горизонтга нисбатан - бурчак остида отилган жисм, парабола ёки гипербола (агар =90 бўлса тўғри чизиқ) бўйича ҳаракат қилиб, ердан чексизликка қадар узоқлашар экан. планеталар аро парвоз қилиш учун, албатта, шундай бошланғич тезлик бўлиши шарт экан[footnoteref:2]. агар бошланғич тезлик, иккинчи космик тезликдан кичик бўлса, жисм ёки ерга қайтиб тушар экан, ёки ернинг сунҳий йўлдошига айланар экан. [2: планеталар аро кемаларни ер ва ыуёшнинг тортилишларидан …

смик тезликнинг қиймати v17,9 км/c бўлади. агар v0>v1 бўлса, йўлдошнинг орбитаси эллипсдан иборат бўлади ва қанчалик v0 катта бўлса, шунчалик эксцентриситет катта бўлади (270 шакл). агар отиш бурчаги 0 бўлса, у ҳолда ҳар қандай бошланғич тезлик v0 - да ҳам, ернинг сиртидан отилган жисм (ҳатто ҳавонинг қаршилигини ҳисобга олинмаган ҳолда ҳам) ернинг йўлдошига айлана олмайди. шу сабабли, ернинг сиртидан замбарак орқали отилган снаряд ернинг йўлдоши бўла олмайди; бунинг учун бошқариладиган ракета бўлиши шарт ва у орқали жисмни кўрсатилган баландликка кўтариб (270 шакл), м0 пунктдан туриб горизонтал текисликка 0 бурчак остида, керакли бўлган 0 бошланғич тезлик бериш лозим экан. худди шу йўл билан, биринчи сунҳий йўлдошлар ва бортида инсон бўлган биринчи космик кемалар учирилган эди. шуни таъкидлаш лозимки, м0 пунктнинг баландлиги н-ни қанчалик юқори олинса, ҳавонинг қаршилиги шунчалик кичкина бўлади, натижада йўлдошнинг умри узаяди. бундай ҳолатда 0 бўлганда ҳам, йўлдош бўлишлиги мумкин бўлади. лекин, баландлик н-ни (масалан, бунда v1-камайса ҳам) оширишлик, …

Want to read more?

Download the full file for free via Telegram.

Download full file

About "ернинг тортилиш майдонидаги жисмнинг ҳаракати"

1541039200_72857.docx v 0 2 2 0 0 g r g r 0 0 gr x g 2 v кщч v e g 0 2 2 0 1 cos ( ) a - v r g 0 2 2 0 0 2 cos a d e j y b b ( cos ) 1 2 - - ò 2 1 0 3 3 0 0 2 2 3 v r g e cos ( ) a - 1 1 2 + - æ è ç ö ø ÷ e e tg b v 0 min 2 2 2 0 0 2 r g tg tg b a a b sin cos + 2 1 0 0 r g sin / ( …

DOCX format, 155.8 KB. To download "ернинг тортилиш майдонидаги жисмнинг ҳаракати", click the Telegram button on the left.

Tags: ернинг тортилиш майдонидаги жис… DOCX Free download Telegram