ядро кучларининг хусусиятлари. изотопик спин. паулининг умумлашган тамойили. ядро кучлар назарияси хакида

DOC 108,5 КБ Бесплатная загрузка

Предварительный просмотр (5 стр.)

Прокрутите вниз 👇

1403926735_48489.doc å = a i 1 å = - = - = = a i i a z n z t t 1 2 2 ) ( 2 1 ) ( x x 1 3 2 he 2 1 2 3 4 = - = t 2 1 2 3 2 ) ( 2 3 1 - = - = h t x 2 b t z + = x 2 5 3 10 10 10 = - - h t e ³ d d яд t t = d яд h t h e t = d = d 2 mc e = d 2 2 с h c e m яд t = d = c c c м см c a t яд 23 10 13 10 * 7 , 0 / 10 * 3 10 * 2 - - = = = d = t мэв …

пин т кандайдир изотопик фазада деб каралади. бу квант сони хам орбитал ва спин квант сонлари каби n=2t+1 кийматга эга бўлади. изотопик фазада зарра хамма вакт координата бошида, зарра айланиши мумкин, лёкин илгарилаб харакат килмайди. зарра импульс ва орбитал моментга эга эмас, спинга ўхшаш харакат микдори моментга эга. бу моментга (хеч кандай оддий моментга алокаси йўк) изотопик спин дейилади. изотопик спин квантлашуви спин квантлашуви каби. изотопик спин т ярим бутун, бутун кийматлар кабул килиши мумкин. т=0,1, 3/2, ... . изотопик фазада 2т+1 проекцияга эга бўлади. бу айнан бир хил зарралар турли заряд холатлар сонини характерлайди. изотопик мультиплет деб хам аталади. изотопик спиннинг бирор (-ўкка проекцияси турлича зарядли зарраларга мос келади. изотопик спин т=0 бўлса битта заряд холат – синглет, т=1/2 бўлса - n=2*1/2+1=2- дублет, т=1 булса 3 та заряд холати триплет холатлар бўлади. изотопик спин нуклон учун т=1/2, n=2t+1=2 иккита заряд холати бўлиши мумкин, т нинг (-ўкка проекциялари т(=+1/2 протонга …

нуклонларнинг ўзаро таъсирлашуви туфайли эришилган баъзи бир катталиклар кийматларининг изотопик спинга боглик томонларини кўриб чиксак. 1-жадвал таъ сир лашув тур z t( t rэфф. (ферми) vъmin (w (мэв) a0 (ферми) бог лан ган холати n-n p-p n-p n-p 0 +2 +1 +1 -1/2-1/2=-1 ½+1/2=1 -1/2+1/2=0 -1/2+1/2=0 1 1 1 0 3,2(1,6 2,83(0,03 2,76(0,07 1,75 u0 -0,15 -0,15 -0,07 2,26 -17,6(1,5 -17(2 -23,7(0,01 +5,43 йўк йўк йўк бор жадвалдан кўриниб турибдики, нуклонлар таъсирлашувида изотопик спин кийматларида бир хил натижага эришилмокда. бу хам ўз навбатида нуклонлар орасидаги таъсирлашув изотопик спин вектори т абсолют кийматига боглик бўлиб унинг проекциясига боглик эмаслигини кўрсатади. изотопик спин кичик кийматига катта богланиш энергияси тўгри келади, т нинг юкори кийматига эса юкори ўйгониш энергиялар мос келади. бунга кўплаб кўзгу ядролар мисол бўлади. изотопик спин проекцияси нуклонлар сони (барион сони -в) ва электр заряди билан куйидагича богланган. (1) электромагнит таъсирлашувда заряд ва нуклонлар сони сакланади. шунга кўра (1) дан …

ункцияларининг симметрик ёки анитсимметриклигига боглик. координаталар тўлкин функцияси симметрик ёки антисим-метриклиги орбитал квант сони l-га боглик, l-жуфт бўлса (м: s;d- холатларда l=0,2...) симметрик, l нинг ток кийматларида (m: p, f – холатларда l=1,3...) антисимметрик. спинлар проекцияси тўлкин функциялари спинлар йигиндиси ноль бўлса антисимметрик, агар бирга тенг бўлса симметрик. хакикатдан хам паули тамойили бўйича бир энергетик холатда иккита айнан бир хил зарра спинлари параллел холда бўлаолмайди. спинлари йигиндиси ноль бўлса, у холда спинлар йўналиши карама-карши бўлади, бундай холат рухсат этилади. нуклонлар таъсирлашувида изотопик спин кийматлари куйи-даги жадвалда келтирилган: 2-жадвал икки нуклон системаси t( t изотопик спин холатлари p-p n-n n-p n-p +1 -1 0 0 1 1 1 0 1(() 2(() 1(() 2(() 1/(2 [1(() 2(()+1(() 2(()] 1/(2 [1(() 2(()- 1(() 2(()] бу ерда 1,2-ракамлар билан нуклонлар белгиланган стрелка йўналиши изоспин йўналиши. 1-3 каторларда симметрик триплет холатлар, 4-каторда антисимметрик синглет холат. нуклонлар таъсирлашувлари s-холатда кечаётган бўлсин: у холда тўлкин функциялари антисимметрик …

=(-1)0+1+0=-1. юкоридагилардан кўриниб турибдики, s-холатда (изотопик спин квант сонини инобатга олинганда) исталган иккита нуклон таъсирлашув тўлкин функциялари антисимметрик паули тамойилини каноатлантиради. бу коидани факатгина s-холат учунгина эмас, балким исталган холатлар учун хам кўллаш мумкин. м: р-холат (l=1) бўлса, координаталар тўлкин функцияси антисимметрик, агар т=0 (изотопик спин функцияси антисимметрик) бўлса, спин функцияси s=0 (симметрик) бўлиши; t=1 (симметрик) бўлса, спин функцияси s=1 (симметрик) бўлиши лозим, яъни: (-1)l+s+t=(-1)1+s+0=-1 s=0 (-1)l+s+t=(-1)1+s+1=-1 s=1. шундай килиб, нуклонлар таъсирлашувини координата, спин ва изотопик спин квант сонлари оркали ифодалаб паулининг умумлашган тамойилига бўйсунишлигини кўрсатиш мумкин. ядро кучларининг хусусиятлари хозирги вактда тажриба натижаларига кўра ядро кучларининг куйидаги хусусиятлари аникланган: 1) ядровий ўзаро таъсир кучи энг кучли таъсир этувчи кучдир. ядродаги бир нуклонга тўгри келувчи ўртача богланиш энергия киймати 8 mэв. таккослаш учун водород атомида электроннинг богланиш энергияси 13,6 эв. ядрони хосил килиб турган ядро кучлари нуклонни 8 мэв энергия билан электростатик кучлар эса атом электронни 13,6 эв энергия билан …

Хотите читать дальше?

Скачайте полный файл бесплатно через Telegram.

Скачать полный файл

О "ядро кучларининг хусусиятлари. изотопик спин. паулининг умумлашган тамойили. ядро кучлар назарияси хакида"

1403926735_48489.doc å = a i 1 å = - = - = = a i i a z n z t t 1 2 2 ) ( 2 1 ) ( x x 1 3 2 he 2 1 2 3 4 = - = t 2 1 2 3 2 ) ( 2 3 1 - = - = h t x 2 b t z + = x 2 5 3 10 10 10 = - - h t e ³ d d яд t t = d яд h t h e t = d = d 2 mc e = d 2 2 с h c e m яд t = d = c c c …

Формат DOC, 108,5 КБ. Чтобы скачать "ядро кучларининг хусусиятлари. изотопик спин. паулининг умумлашган тамойили. ядро кучлар назарияси хакида", нажмите кнопку Telegram слева.

Теги: ядро кучларининг хусусиятлари. … DOC Бесплатная загрузка Telegram

ядро кучларининг хусусиятлари. изотопик спин. паулининг умумлашган тамойили. ядро кучлар назарияси хакида

Предварительный просмотр (5 стр.)

Хотите читать дальше?

О "ядро кучларининг хусусиятлари. изотопик спин. паулининг умумлашган тамойили. ядро кучлар назарияси хакида"

Похожие файлы